(63)式是计算太阳高度角的基本方程,式 中h为太阳高度,为所在地的纬度。6为太阳赤 纬,赤纬在赤道以北为正,在赤道以南为负, 年内在北半球夏至日8为+23°27′,冬至 日为-23°27′,春、秋分日8=0°。0为时 角,在一天中正午时ω=0°,距离正午每差1小 时,时角相差15°,午前为负值,午后为正值 由第二章(215)式已知,在太阳高度为h时, 单位面积上所获得的太阳能为 Isinh。再考虑到 日地距离的影响,那么每单位时间落到大气上 界任意地点的单位水平面上的天文辐射能量为
（6·3）式是计算太阳高度角的基本方程，式 中h为太阳高度，为所在地的纬度。δ为太阳赤 纬，赤纬在赤道以北为正，在赤道以南为负， 一年内在北半球夏至日δ为+ 23°27′ ，冬至 日为－23°27′ ，春、秋分日δ=0° 。ω为时 角，在一天中正午时ω=0° ，距离正午每差1小 时，时角相差15° ，午前为负值，午后为正值。 由第二章（2·15）式已知，在太阳高度为h时， 单位面积上所获得的太阳能为Isinh。再考虑到 日地距离的影响，那么每单位时间落到大气上 界任意地点的单位水平面上的天文辐射能量为
dQs Io dt =2sinh (64) 将(63)式代入(64)式,则得 dQ。I0 dt2(sinpsin8+ cos cos& cosa) (65) 由(6.5)式可以求出任一地点、任一天太 阳辐射在大气上界流入量(天文辐射)的日变 化,以及一年中任一天白昼时任一时刻,地球 表面水平面上天文辐射的分布
由（6.5）式可以求出任一地点、任一天太 阳辐射在大气上界流入量（天文辐射）的日变 化，以及一年中任一天白昼时任一时刻，地球 表面水平面上天文辐射的分布
指从日出到日没的时间间隔。日出和日没太 阳正好位于地平圈上,太阳高度h=0°,以-o0 为日出的时角,o为日没的时角,根据(63) 式可以求得 sinh=sinsin+cosco 8 COS G=0 COS a ttg 8 (66) 因日出、日没的时角绝对值相等,所以2ω就是 白昼长度,也就是天文辐射中的可照时间。它 是随地理纬度和太阳赤纬而变化的
3.白昼长度 指从日出到日没的时间间隔。日出和日没太 阳正好位于地平圈上，太阳高度h=0° ，以-ω0 为日出的时角，ω0为日没的时角，根据（6·3） 式可以求得 sinh=sinsinδ＋coscosδcosω0 =0 cosω0 =－tgtgδ (6·6） 因日出、日没的时角绝对值相等，所以2ω0就是 白昼长度，也就是天文辐射中的可照时间。它 是随地理纬度和太阳赤纬而变化的
要计算任一地点在一天内,1m2水平面上天文 辐射的总能量,可按下式推算。由(65)式可 知 dQs=*2(sin p sin 8+ cos p cos& cos a)dt (6·5) 考虑到时间t与时角o具有如下关系 dt T2 式中T为1日长度(24h=1440min)将上式代入 (6·5)′式,则 T I dQ s= 2r(sin psin& cos p cosd cos a)da (67)
要计算任一地点在一天内，1m 2水平面上天文 辐射的总能量，可按下式推算。由（6·5）式可 知 考虑到时间t与时角ω具有如下关系 式中T为1日长度（24h=1440min）将上式代入 （6·5）′式，则
对(67)式从日出到日没,即从-W。-+w进行积 分,于是得到 T 52p 2[(sin p sina+ cos p cos& cosa)d 0 -2(00 Sin sina+cos p cos o sino 0 上式中=4584,太阳赤纬6,日地相对距离p 和时角o都可由天文年历中查得,因此根据 (68)式可以计算出某纬度在某日(查出该日 的p、6和ω0)天文辐射的日总量Q
对（6·7）式从日出到日没，即从-w0 - +w0进行积 分，于是得到 上式中 =458.4，太阳赤纬δ，日地相对距离ρ 和时角ω0都可由天文年历中查得，因此根据 （6·8）式可以计算出某纬度在某日（查出该日 的ρ、δ和ω0）天文辐射的日总量Qs