在柱坐标系下所求得的各场分量的完整解为： TM波： =-jE.r(meje g是EJ.合r)(0)e Ep=士jk0r E,=E1.(会r(8e）e .r)(mm）e H。=一jk k。= 入。= 2xa a μn STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 6
STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 6 在柱坐标系下所求得的各场分量的完整解为： TM 波：
TE波： ,=jgHc片(me H,=一jk =i是H) H.=Hl.2r(e）e k。= 。= 2πa a m STE A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院
STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 7 TE 波：
式中E,和H是振幅常数，序数m、n(贝塞尔函数的 阶数和根的序号)表明了电磁场结构的特征，称为波指数。 m表示沿圆周分布的驻波数，n表示沿半径分布的半驻波数 或场的最大值的个数。由于4mn和lm有无穷多个，所以波 导中可存在无穷多个Em和Hm的波形，它们都是圆波导 的正规波。 由于TM波的边界条件为E.l-=0，对于TE波的边 界条件为E。l=a=0 所以沿Y方向至少有一个零点，故 n≠0，n=1,2,3,.。 即不存在TMmo,TEmo波形，存在TMom. TMmn,TEon.Temr波形。 STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 8
STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 8 式中 E0和H0是振幅常数，序数m、n（贝塞尔函数的 阶数和根的序号）表明了电磁场结构的特征，称为波指数。 m表示沿圆周分布的驻波数，n表示沿半径分布的半驻波数 或场的最大值的个数。由于mn和' mn有无穷多个，所以波 导中可存在无穷多个Eo mn和Ho mn的波形，它们都是圆波导 的正规波。 由于TM波的边界条件为 E z a | 0 ， 对于TE波的边 界条件为 所以沿γ方向至少有一个零点，故 n≠0，n=1,2,3，…。即不存在TMm0， TEm0波形，存在TM0n， TMmn ,TE0n, Temn波形。 E | 0 a