中国地质大学（武汉）：《电磁场与电磁波 Electromagntic Fields and Electromagntic waves》课程教学资源（课件讲稿）第3章 媒质的电磁性质和边界条件

电磁场与电磁波 第3章媒质的电磁性质和边界条件 合长K>I 4.束缚电荷 电介质中体积V”内的的全部电偶极子，在场点产生的电位： ~束缚面电荷在场点产生的电位 p.ds' )av 4π80 束缚体电荷在场点产生的电位 其中：表面S是体积V的封闭界面。 束缚电荷的面密度为： Prs =P=P.n 束缚电荷的体密度为： Pp=-V.P 若电介质中还存在自由电荷分布时，电介质中一点总的电位为：

电磁场与电磁波 第3章 媒质的电磁性质和边界条件 4. 束缚电荷 0 1 d ( ) d 4π A S V P S P V R R                     电介质中体积 V 内的的全部电偶极子，在场点产生的电位： 其中：表面 S 是体积 V 的封闭界面。 束缚面电荷在场点产生的电位  P    P 束缚体电荷在场点产生的电位 ˆ 束缚电荷的面密度为：  PS n    P P n 束缚电荷的体密度为： 若电介质中还存在自由电荷分布时，电介质中一点总的电位为： 0 0 1 1 d d 4π 4π V P PS A V S V S R R              

电磁场与电磁波 第3章媒质的电磁性质和边界条件「 合K 5.电介质的物态方程 电介质极化后，场域中除了自由电荷之外，又多了束缚电荷， 根据高斯定律： V.(EoE)=Py+Pp=Py+(-V.P) 可得：V(&E+P)=p 定义一个新矢量：D=6E+P 已知：P=Xe8E D=(1+xe)8oE 令：E=1+X。 D=6,8E 电介质的物态方程 其中：8，称为相对介电常数。 材料的介电常数表示为：￡=8,8o

电磁场与电磁波 第3章 媒质的电磁性质和边界条件 5. 电介质的物态方程 电介质极化后，场域中除了自由电荷之外，又多了束缚电荷， 根据高斯定律： 0 ( ) ( ) E P V P V             0 ( ) E P V 可得：       定义一个新矢量： D E P 0    e 0 D E   (1 )   D E r 0    r e    1 其中：  r 称为相对介电常数。 r 0     P E   e 0 已知： 令： 材料的介电常数表示为： 电介质的物态方程