Nearlythe末态为准连续态时sameenergy+z-direction对末态求和：FIGURE 5.7.Elastic scattering of plane wave by some finite range potential.E1c(1)/2=/dE.p(E,)c(1)2n,E,-E1V.12(En - E,)t41sin)dE2h|E, -E1sin'αx(E, - E,)t1TI(En-E,)因8(x)limsin2lim2h22hax2IE,ETTt→8α-82T故limdEnp(E,)Ica)(t)i2p(E.)h1-→8E,=E,2TdV.12o(E.Elc(p2)E,=EWi-→[n]h跃迁速率：dt2TT128(En -E,)专费米黄金规则(在要用[dE,p(E,)的理解下)：
末态为准连续态时 ◼ 对末态求和： ◼ 因 ◼ 故 ◼ 跃迁速率： → ◼ 费米黄金规则(在要用 dE E n n ( ) 的理解下)：
22阶微扰：Z(2)VVnmmhCmVnmm!Zolwnmt) dt"hEE-0mc(l)相同，第二部分是随大t快速震荡(略去)t积分的第一部分与总跃迁速率(设对E～E，VmVm,=O)：nmmV...V.2㎡nmmiVAZp(En).+AinhE,-E,mE,=E（二阶修正来自于能量不守恒的虚跃迁）
◼ 2阶微扰： ◼ t积分的第一部分与 相同, 第二部分是随大t快速震荡(略去) ◼ 总跃迁速率 ： ◼ （二阶修正来自于能量不守恒的虚跃迁） ( 0) 设对 = , E E V V m i nm mi (1) n c