电子科技大学：《铁磁学》课程教学资源（课件讲稿）第六章 金属磁性的能带模型理论

如果i=j=k=1,即只考虑原子内部电子之间的相互作用则U 就是库仑排斥能，则： i-eCiCCiCiCoCu(5) kk' (亿，个)电子，只有（亿，↓）电子可以和它作用

如果i＝j＝k＝l，即只考虑原子内部电子之间的相互作用则U 就是库仑排斥能，则： ......(5) ' ' '              k q k k kk q k k q k k k C C C C N U H C  C   ( , ) k  电子，只有 ( , ) k  电子可以和它作用

设自旋朝下的电子固定在某特定的原子上，自旋朝上的电 子巡游。当它到达空带的原子上时，电子被原子吸收而发 生跳跃，相应共振能εk。如果原子中已有一个“-o”电子 (k,↓)，则正自旋电子被吸收后，共振能变为εk+U。 .H=∑Eono k,0 其中ho=CkoCka >k带中自旋为σ的电子数 6.=6+26→ 状态为k和σ的电子能量 1

设自旋朝下的电子固定在某特定的原子上，自旋朝上的电 子巡游。当它到达空带的原子上时，电子被原子吸收而发 生跳跃,相应共振能εk。如果原子中已有一个“-σ”电子 （k,↓)，则正自旋电子被吸收后,共振能变为εk+U。 , k k k H E n     k k k n C C     其中  k带中自旋为σ的电子数 ' ' , ......(6) k k k k U E n N        状态为k和σ的电子能量

令==2。 '每个原子的平均电子数为 n=n+n......() 相对磁矩 m=n-n......(8) Ek=k+Uno......(9) 每个原子的能量 E= ∑cna+Unn(l0)） T≠0时，即为原子内能

' ' , 1 k k n n n N    令    ∴每个原子的平均电子数为 n n n ......(7)     相对磁矩 m n n ......(8)    ......(9) E Un k k      每个原子的能量 1 ......(10) k k k E n Un n N         T≠0时，即为原子内能

一、磁性和非磁性的条件 1、T=0时的非磁性解 Ee 如图，从自旋朝下的能带中取 δ宽度的电子数，放在自旋朝上的 能带中，动能的变化为： △E动=NErE·证 N.(E) N (E =Ne,a证明 相互作用能的变化为： =分证-号 =-UN(E,XOE)

一、磁性和非磁性的条件 1、T=0时的非磁性解 如图，从自旋朝下的能带中取 δE宽度的电子数，放在自旋朝上的 能带中，动能的变化为： N (E)  N (E)  ↑ δE ↓ Ef E 相互作用能的变化为： E动  NEf EE    2  N Ef E     2 2 4 2 n N E E U n N E E n E U f f               互 ＝       2 2  UN Ef E