导波场论 上次课程： 凋落波的能量 波导的损耗（难点） 本次课程： 波导的损耗（难点）及举例 波导的激励 进入谐振腔的学习 谐振腔的基本特性 模式函数及正交性
导 波 场 论 上次课程： 凋落波的能量 波导的损耗（难点） 本次课程： 波导的损耗（难点）及举例 波导的激励 进入谐振腔的学习 谐振腔的基本特性 模式函数及正交性
导波场论 回顾凋落波型的能量 S Y为实数， 波具有因子e 波幅度随传播方向指数衰减 ds 对E波： W。-Wm>0 3+1 对H波： W。-W<0 0灯医-3-
导 波 场 论 回顾 凋落波型的能量 γ为实数，波具有因子 z e 波幅度随传播方向指数衰减 1 2 1 1 * * ( ) + ( ) 2 ( ) 2 2 t t z t t z m e s s E H i ds E H i ds j W W 对E波： W W e m 0 对H波： W W e m 0
导波场论 回顾波导损耗—一介质损耗 介质损耗 ds ds 金属壁损耗 3+1 y-a+iB-I(k-u+(omngoyTe0-mw o2uEgδ k2-0'us 结论： 当导波系统中有介质损耗时，无明显的截止频率！
导 波 场 论 回顾 波导损耗——介质损耗 介质损耗 金属壁损耗 1 2 2 ' 2 2 ' 2 4 2 = [( ) ( ) ] j c j k tg e 2 ' 2 2 ' arc c tg tg k 结论： 当导波系统中有介质损耗时，无明显的截止频率！
导波场论 回顾波导损耗—壁损耗 >A、近似研究 做一级近似的研究，认为在具有有限导电率的金属管壁上 流动的壁电流仍等于无耗时的壁电流。由无耗情况得到的壁电 流，计算出在管壁上产生欧姆损耗。 Fus 见=Rc(列-器 R,os∮7，dl 对于E波，有：C= 2Bk旷d 对于H波，有：a= R[B2|反，w+w]dW 2oBkJ∬yd
导 波 场 论 回顾 波导损耗——壁损耗 A、近似研究 做一级近似的研究，认为在具有有限导电率的金属管壁上 流动的壁电流仍等于无耗时的壁电流。由无耗情况得到的壁电 流，计算出在管壁上产生欧姆损耗。 2 2 S L s S R P J dS Re 2 RS 对于E波，有: 2 2 2 2 S t c s R dl k ds 对于H波，有： 2 2 4 2 2 [ ] 2 m t c c s R k dl k ds
导波场论 回顾波导损耗一壁损耗 >B、严格研究 考虑新的边界条件，求解麦克斯韦方程 对非理想金属壁：切向是有电场的 由能流定理，求表面电流J,即求具有耦合情况下的H 电场E的边界条件： e=ang,xi-a e=-Zm风xe iou
导 波 场 论 回顾 波导损耗——壁损耗 B、严格研究 考虑新的边界条件，求解麦克斯韦方程 对非理想金属壁：切向是有电场的 由能流定理，求表面电流J，即求具有耦合情况下的H 2 ( ) ( ) m t t t m z t Z e n e k e j Z e i e j 电场E 的边界条件：