王、麦克斯韦方程组的限定形式 在媒质中，场量之间必须满足媒质的本构关系。在 线性、各向同性媒质中： D=aE B=uH J=yE 将本构关系代入麦克斯韦方程组，则得 V×H=yE+ OE 8t VxE=-u aH 麦克斯韦方程组限定形式 V.(uH)=0 V.(8E)=p 麦克斯韦方程组限定形式与媒质特性相关
三、麦克斯韦方程组的限定形式 在媒质中，场量之间必须满足媒质的本构关系。在 线性、各向同性媒质中： D E B H J E = = = 将本构关系代入麦克斯韦方程组，则得 ( ) 0 ( ) E H E t H E t H E = + = − = = 麦克斯韦方程组限定形式 麦克斯韦方程组限定形式与媒质特性相关
麦克斯韦方程组的地位：揭示了电磁场场量与源之间 的基本关系，揭示了时变电磁场的基本性质，是电磁 场理论的基础。 说明：静场只是时变场的一种特殊情况。 V×i=j。十 aD V×i=j aD V×E= aB V×E=0 8t 0 7B=0 7.B=0 V.D=p V.D=p
麦克斯韦方程组的地位：揭示了电磁场场量与源之间 的基本关系，揭示了时变电磁场的基本性质，是电磁 场理论的基础。 说明：静场只是时变场的一种特殊情况。 0 0 0 0 0 e e D t B t D H J H J t B E E t B B D D = = = + = = = − ⎯⎯⎯→ = = = =