第六篇多粒子体系的热运动 第21章熵 本章共2讲
? 本章共2讲 第六篇 多粒子体系的热运动 第21章 熵
第二十一章熵 如果由于对气体理论一时不喜欢而把 它埋没,对科学将是一大悲剧;例如, 由于牛顿的权威而使浪动理论受到的待 遇就是一个教训。我意识到我只是一个 软弱无力地与时代潮流抗争的个人,但 仍在力所能及的范围内作出贡献,使得 旦气体理论复苏,不需要重新发现许 多东西 一破尔兹曼(地利,1844-1906) 学时:4
第二十一章 熵 “如果由于对气体理论一时不喜欢而把 它埋没，对科学将是一大悲剧；例如， 由于牛顿的权威而使波动理论受到的待 遇就是一个教训。我意识到我只是一个 软弱无力地与时代潮流抗争的个人，但 仍在力所能及的范围内作出贡献，使得 一旦气体理论复苏，不需要重新发现许 多东西” －－－玻尔兹曼（奥地利.1844－1906） 学时： 4
结构框图 玻尔兹曼熵公式 熵增加*耗散结构简 原理 介 克劳修斯熵公式 *热力学第三定律 重点: 瓌尔兹曼熵公式,熵增加原理 难点: 熵的物理意义,克劳修斯熵公式,熵变的计算
结构框图 玻尔兹曼熵公式 克劳修斯熵公式 *热力学第三定律 熵增加 原理 *耗散结构简 介 重点： 玻尔兹曼熵公式，熵增加原理 难点： 熵的物理意义，克劳修斯熵公式，熵变的计算
问题的提出 热力学第一定律:第一类永动机不可能实现 定量化↓引入系统状态函数E Q=△E+A 热力学第二定律:第二类永动机不可能实现 定量化? 普遍的数学形式 克劳修斯 从不同角度,引入系统状态函数S 玻尔兹曼
问题的提出 热力学第一定律：第一类永动机不可能实现 定量化 引入系统状态函数E Q = E + A 热力学第二定律：第二类永动机不可能实现 普遍的数学形式 定量化 ？ 从不同角度，引入系统状态函数 S 克劳修斯 玻尔兹曼
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