山西破源宇花 SHANXI INSTITUTE OF ENEROY 大温差情形，可采用下列任何一式计算。 (1)迪贝斯一贝尔特修正公式，n=0.4 Nu=0.023 Re8 PrC 0.5 对气体被加热时， 当气体被冷却时，c,=1。 m =0.11 液体受热时 对液体 f m =0.25 液体被冷却时 11
11 大温差情形，可采用下列任何一式计算。 （1）迪贝斯－贝尔特修正公式，n=0.4 对气体被加热时， 当气体被冷却时， 对液体 = 0.8 0.023 Re Prn f f f t Nu c = 0.5 f t w T c T ct = 1。 = m f t w c = = 0.11 m 0.25 m 液体受热时 液体被冷却时
山西破源宇花 SHANXI INSTITUTE OF ENEROY (2采用齐德一泰特公式： 0.14 Nu,=0.027 ResPr ■定性温度为流体平均温度t,(η按壁温t确 定)，管内径为特征长度。 m 实验验证范围为：1/d≥60，Pr=0.716700, Rer≥104。 12
12 （2）采用齐德－泰特公式： ◼ 定性温度为流体平均温度 （ 按壁温 确 定），管内径为特征长度。 ◼ 实验验证范围为： = 0.14 0.8 1 / 3 0.027 Re Pr f f f f w N u f t l d / 6 0 ，P r 0 . 7 ~ 1 6 7 0 0, = f Re 10 f 4 。 w w t
山西破源宇院 SHANXI INSTITUTE OF ENEROY 3)采用米海耶夫公式： 0.25 ☑，=0.021Reg8Prg8 Pr Pr. 定性温度为流体平均温度t,管内径为特征长 实验验证范围为：1/d≥50，Pr。=0.6700, Rep=104~1.75×10。 13
13 （3）采用米海耶夫公式： ◼ 定性温度为流体平均温度 ，管内径为特征长 度。 ◼ 实验验证范围为： = 0.25 0.8 0.43 P r 0.021 Re Pr P r f f f f w N u f t l d / 5 0 ，P r 0 . 6 ~ 7 0 0, = f = 。 4 6 Re 10 ~ 1.75 10 f
山西感语宇花 SHANXI INSTITUTE OF ENEROY 过渡流换热 格尼林斯基整理的关联式： .45 对于气体： o,=oa4e-omny+9》 适用条件： 11.5 0.6<Pr<1.50.5< 2300<Re<104 0.11 对于液体： --w门 适用条件： 1.5<Pr<500 005<<20, 2300<Rer<10 Pr 14
过渡流换热 14 格尼林斯基整理的关联式： ( ) 2 3 0.4 5 0.8 0.4 0.0214 Re 100 Pr 1 = − + w f f f f T T l d 对于气体： Nu 适用条件： 4 0.6 Pr 1.5; 0.5 1.5; 2300 Re f 10 w f f T T 对于液体： 适用条件： ( ) 2 3 0.1 1 0.8 7 0.4 Pr Pr 0.012 Re 280 Pr 1 = − + w f f f f l d Nu 4 20; 2300 Re 10 Pr Pr 1.5 Pr 500; 0.05 f w f f
山多能源宇花 SHANXI INSTITUTE OF ENEROY 上述准则方程的应用范围可进一步扩大。 (1)非圆形截面槽道 用当量直径作为特征尺度应用到上述准测 方程中去。 4A de 式中：A为槽道的流动截面积；P为湿周长。 不过，对截面上出现尖角的流动区域，采用当量 直径的方法会导致较大的误差。 15
15 上述准则方程的应用范围可进一步扩大。 （1）非圆形截面槽道 用当量直径作为特征尺度应用到上述准则 方程中去。 式中： 为槽道的流动截面积；P 为湿周长。 不过，对截面上出现尖角的流动区域，采用当量 直径的方法会导致较大的误差。 = 4 c e A d P c A