2KDi=oa2可解得：KE, = o2KcOsOe,joar≥a122.A=e.A:Ker≤agorcososinocOSOKPLtooaK克o2即r<a为匀强磁场，与5.2.2结果等效=月牙状面积逼近=本例分布引入A后可将Φ计算简化为：磁通=「BdS=×Ads=A·dec为s的周界。：A的方向与源一致：积分容易进行S5.4磁偶极子的失量位和标量位将半径为a的电流环置于xov平面，圆心与球坐标重合。由对称性可将场点放在β=0的平面，在圆环上对称于=0取两点（a，元/2，+β）和（a，元/2，-p），两个小电流元Idl,每对源产生的场仅含分量：dA=2dAβ=2dA1cos
5.2.2 s s c A BdS AdS A d c s r a A = = = ，与 结果等效 月牙状面积逼近 本例分布引入 后可将 计算简化为：磁通 为 的周界。 的方向与源 即 为匀强磁场 一致 积分容易进行 §5.4 磁偶极子的矢量位和标量位 将半径为 a 的电流环置于 xoy 平面，圆心与球坐标重合。 由对称性可将场点放在 =0 的平面，在圆环上对称于 =0 取两点(a,/2,+ )和(a,/2,-)， 两个小电流元 Idl,每对源产生的场仅含 分量：dA=2dA=2dA1 cos
"A=orIde2p.1or acosp'dpRJ04元R4元显见 R2 = 22 +(a2 + x2 - 2axcosp) = r2cos2e + a2 + r2sin2e-2arsin 0cos p"=r2+a2-2arsinocos p远场区r>>aa21172 sin ecosp'+g11-R.1f1+=sinecos@Hola1+=sin8cos甲则A,=cos'de2元rHora'!sin4元2一般来讲a无限缩小，r>>a总可满足，令a2=ds，Pm=IdS便成为微小磁偶极子：-HoP.A=HoPwxe,#×715.4.24元r34元r这个式子对磁偶极子所在点外区域均成立。-B=VxA=44元D1oIVxR774元B-xVx4元*r0有()-品[%()]-0?
显见 R 2 = z 2 +{a2 + x 2 - 2axcos} = r 2cos2 + a2 + r 2sin2 -2arsin cos ’ = r 2 + a2 - 2arsincos ’ 远场区 r>>a 一般来讲 a 无限缩小，r>>a 总可满足,令 a 2=ds, Pm=IdS 便成为微小磁偶极子： 这个式子对磁偶极子所在点外区域均成立