6.2.1傅立叶定律和导热系数 ②液体λ 除水和甘油等少量液体物质外，绝大多数液体，t个入↓ 水、甘油，t个2个 一般来说，纯液体的导热系数大于溶液。 ③气体λ 气体的导热系数随t个入个，但在通常压力范围内，压力p 对导热系数无明显的影响。 因此对于一般气体入=f(t)
6.2.1 傅立叶定律和导热系数 ② 液体 除水和甘油等少量液体物质外，绝大多数液体， t 水、甘油， t 一般来说，纯液体的导热系数大于溶液。 ③ 气体 气体的导热系数随 t ，但在通常压力范围内，压力p 对导热系数无明显的影响。 因此对于一般气体 = f (t)
6.2热传导 6.2.2通过平壁的定态导热过程 假设有一高度和宽度均大大于厚度的平壁， 厚度为δ，两侧表面温度保持均匀，分别为t1、2, 且1>。若t1、2不随时间而变，则壁内传热 系定态一维热传导（即平壁内温度只沿x方向变 化，y和z方向上无温度变化)，则傅立叶定律 可写为： di 9=- dx
6.2 热传导 6.2.2 通过平壁的定态导热过程 假设有一高度和宽度均大大于厚度的平壁， 厚度为 ，两侧表面温度保持均匀，分别为t1、t2， 且t1 > t2 。若t1 、t2不随时间而变，则壁内传热 系定态一维热传导（即平壁内温度只沿x方向变 化，y和z方向上无温度变化），则傅立叶定律 可写为： x t q d d = −
6.2.2通过平壁的定态导热过程 (1)平壁内的温度分布 在平壁内部取厚度为△x的薄层，对此薄层取单位面积作热量衡 算可得 o1 qx=9x+x+Ax·p-Cp 对定态导热，t/ax=0薄层内无热量累积，则 9=- dt=常数 d 当元为常数时，此为常量，即平壁内温度呈线性分布。 dx 一般取t、t2的平均值1。-来查（算）几。 2
6.2.2 通过平壁的定态导热过程 （1）平壁内的温度分布 在平壁内部取厚度为 的薄层，对此薄层取单位面积作热量衡 算可得 x t q q x c x x x p = + + 对定态导热， t / = 0 薄层内无热量累积，则 = − = 常数 x t q d d 当 为常数时， 为常量，即平壁内温度呈线性分布。 一般取 、 的平均值 来查（算） 。 x t d d 1 t 2 t 2 1 2 m t t t + = m
6.2.2通过平壁的定态导热过程 (2)热通量9和热流量Q 对于平壁定态热传导，热流密度g不随变化，将g=- dx 积分得 di-4f dx g=9=元0-4-4= 推动力 A 66 热阻 Q=4-4、 推动力△t b 热阻一R M 上式表明热流量Q正比于推动力△t,反比于热阻R。 R=- ’个或1↓或2，R个
6.2.2 通过平壁的定态导热过程 （2）热通量 和热流量 对于平壁定态热传导，热流密度q不随x变化，将 积分得 x t q d d = − = − 2 1 2 1 d d x x t t x q t 热阻 推动力 = − = = = 1 2 t t t A Q q R t A b t t Q = = − = 热阻 推动力 1 2 上式表明热流量 正比于推动力 ，反比于热阻R。 ， ， 。 Q t A b R = 或A或 R q Q
6.2热传导 6.2.3通过圆筒壁的定态导热过程 设有内、外半径分别为1，的圆筒，内、外 表面维持恒定的温度t1、,管长1足够大，则 圆筒壁内的传热可以看作一维热传导。由傅立 叶定律得： 9=dt dr 2al
6.2 热传导 6.2.3 通过圆筒壁的定态导热过程 设有内、外半径分别为r1，r2的圆筒，内、外 表面维持恒定的温度t1、t2，管长l足够大，则 圆筒壁内的传热可以看作一维热传导。由傅立 叶定律得： r t q d d = − rl Q A Q q 2 = =