1927年为戴维逊和革麦的电子衍射实验 晶体 电子源 0 (a) 晶体 电子源 0 (b) 电子衍射实验示意图 (c)
• 电子源 晶体 （a） • • • • • • • • • • • • 电子源 晶体 （b） （c） 电子衍射实验示意图 1927年为戴维逊和革麦的电子衍射实验
从电子衍射图象可以看出：衍射强度（即电子波强 度)大的地方，电子出规的机会多，或用数学术语讲， 电子出现的概率大；衍射强度小的地方，电子出现的橇 率小。 也就是说，空间任何一点波的强度和微粒（电子）在 该处出现的概率呈正比，所以，物质波是大量粒子在统计 行为下的几率波(probability waves)
从电子衍射图象可以看出：衍射强度（即电子波强 度）大的地方，电子出现的机会多，或用数学术语讲， 电子出现的概率大；衍射强度小的地方，电子出现的概 率小。 也就是说，空间任何一点波的强度和微粒（电子）在 该处出现的概率呈正比，所以，物质波是大量粒子在统计 行为下的几率波（probability waves）
3、氵 测不准原理 对于具有波粒二象性的微粒如电子等来说，它的运动状 态不能用经典力学来描述。 无法同时准确的测定它在某一瞬间的位置和速度（或动 量)，如果微粒的运动位置测得越准确，则相应的速度测的越 不准确，反过来，它的速度测的越准确，相应的运动位置测得 越不准确。这就是1927年，HeisenbergW(海森堡)提出来的 著名的测不准原理(uncertainty principle) h △x·△y≥ 72 测不准原理并不是说微观离子的运动就无规律可言，只 是说它不符合经典力学的魏律，我们应孩用量子力学来描述 微观粒子的运动
3、测不准原理 对于具有波粒二象性的微粒如电子等来说，它的运动状 态不能用经典力学来描述。 测不准原理并不是说微观离子的运动就无规律可言，只 是说它不符合经典力学的规律，我们应该用量子力学来描述 微观粒子的运动。 无法同时准确的测定它在某一瞬间的位置和速度（或动 量），如果微粒的运动位置测得越准确，则相应的速度测的越 不准确，反过来，它的速度测的越准确，相应的运动位置测得 越不准确。这就是1927年，HeisenbergW（海森堡）提出来的 著名的测不准原理（uncertainty principle） m h x v
三、 氢原子的量子力学模型 (一）、薛定谔方程一电子运动的波动方程式 a2w.a2wa2yw.8π2m 022 3 E-)w=0 式中：m是电子的质量；x,y,z是电子的空间坐标； E是电子的总能量； V是电子的势能； h为普朗克常数。 功称为波函数(wave function),是空间坐标x,y,z 的函数
二、氢原子的量子力学模型 （一）、薛定谔方程—电子运动的波动方程式 ( ) 0 8 2 2 2 2 2 2 2 2 + − = + + E V h m x y z 式中：m 是电子的质量； x，y，z 是电子的空间坐标； E 是电子的总能量； V 是电子的势能； h 为普朗克常数。 ψ 称为波函数（wave function)，是空间坐标 x，y，z 的函数
量子力学用波函数Ψx,y,2ノ和其相应的能量E来描述 电子的运动状态。波函数本身的物理意义不明确，但波函数 绝对值的平方却有明确的物理意义，即： WP表示在空间某处电子出现的概率密度(probability density),也就是在该点周围微单位体积中电子出现的概率
量子力学用波函数ψ（x，y，z）和其相应的能量E来描述 电子的运动状态。波函数本身的物理意义不明确，但波函数 绝对值的平方却有明确的物理意义，即： |ψ|2表示在空间某处电子出现的概率密度（probability density），也就是在该点周围微单位体积中电子出现的概率