假想的网孔电流，自动满足KCL,应用KL建立m个网孔方程，解出网孔电流后，再求 与本网孔有关的所有电阻之和是自电阻，与相邻网孔关联的电阻称为互电阻。所有网孔电流的查 5,结点电压法 用假设结点j对参考结点0的电压Uj0作未知量，使之自动满足KVL,则只需应用KC 电流，也能使计算简化。这就是结点电压法。列结点方程时，所有与该点连接的支路电导之和称为 支路电流法、网孔电流法和结点电压法都是应用基尔霍夫两条定律进行分析计算的。通常网 6.叠加定理 叠加定理是线性电路的重要原理，从数学上看，叠加定理就是线性方程的可加性。所以叠 电流可看作由各个电源单独作用时在该支路所产生的电压、电流的代数和。由支路电流法和节点 分解为许多较简单的电路，从而使电路分析过程大大简化。叠加定理的重要性不在于应用它来 的非正弦交流电路、暂态过程以及电子电路的分析中也都起较重要的作用。 运用叠加原理时应注意以下问题： (1)只适用于线性电路： (2）某一电源作用时，其他电源中理想电压源短路，理想电流源开路，电路其余部分 (3)最后叠加时，结果为”代数和”，即要注意各个电源单独作用时的电流和电 (4)叠加原理只适用于电压和电流，不适用于功率。 7,戴维宁定理 戴维宁定理指出：任何一个线性有源电阻性二端网络，对外电路来说，可以用一个电压源 网络用一个电压源来等效代替，从而使电路的分析和计算得到简化。此法尤其适用于求解复杂 源二段网络，可以等效为电压源，这样可以将复杂电路化简成简单电路，方便的求出待求的量 路电流或电压。解题过程可分为如下三个步骤进行。 (1)求开路电压：
假想的网孔电流，自动满足 KCL ，应用 KVL 建立 m 个 网孔方程，解出网孔电流后，再求支路电流，使计算简化，这就是网孔电流法。列网孔电压方程时 与本网孔有关的所有电阻之和是自电阻，与相邻网孔关联的电阻称为互电阻。所有网孔电流的参考方向，一般选择顺时针方向，因此互电阻恒为负值。 5 ．结点电压法 用假设结点 j 对参考结点 0 的电压 U jo 作未知量，使之自动满足 KVL ，则只需应用 KCL 列（ n-1 ） 个 结点电压方程，解出结点电压后再求各支路 电流，也能使计算简化。这就是结点电压法。列结点方程时，所有与该点连接的支路电导之和称为自电导，与相邻结点关联的支路电导是互导，互电导恒为负值。 支路电流法、网孔电流法和结点电压法都是应用基尔霍夫两条定律进行分析计算的。通常网络结构 (n — 1) ≤ m ，所以结点电压法的应用更为广泛。 6 ．叠加定理 叠加定理是线性电路的重要原理 , 从数学上看 , 叠加定理就是线性方程的可加性。所以叠加定理适用于线性电路的电压、电流的计算。即各支路的电压、 电流可看作由各个电源单独作用时在该支路所产生的电压、电流的代数和。由支路电流法和节点电压法得出的都是线性代数方程。利用叠加原理可以将复杂电路 分解为许多较简单的电路 , 从而使电路分析过程大大简化。叠加定理的重要性不在于应用它来计算复杂电路 , 而在于它是分析线性电路的普遍原理 , 在后面 的非正弦交流电路、暂态过程以及电子电路的分析中也都起较重要的作用。 运用叠加原理时应注意以下问题 : （ 1 ）只适用于线性电路； （ 2 ）某一电源作用时 , 其他电源中理想电压源短路 , 理想电流源开路 , 电路其余部分不变； （ 3 ） 最后叠加时 , 结果为 ” 代数和 ” , 即要注意各个电源单独作用时的电流和电压分量的参考方向是否与总电流和电压的参考方向一致； （ 4 ）叠加原理只适用于电压和电流 , 不适用于功率。 7 ．戴维宁定理 戴维宁定理指出：任何一个线性有源电阻性二端网络，对外电路来说，可以用一个电压源与一个电阻串联的支路等效代替。戴维宁 定理将复杂的有源二端 网络用一个电压源来等效代替 , 从而使电路的分析和计算得到简化。此法尤其适用于求解复杂电路中某一支路的电流 , 只要 将带求支路 划出 , 剩下 一 有 源二段网络 , 可以等效为电压源 , 这样可以将复杂电路化简成简单电路，方便的求出待求的量。 戴维宁定理特别适用于求解线性有源电阻性二端网络的某支 路电流或电压。解题过程可分为如下三个步骤进行。 （ 1 ）求开路电压；
(2)求等效电阻，电路中的电压源短路，电流源开路： (3)作出戴维宁等效电路，计算所求支路的电流或电压。 运用戴维宁定理时应注意 (1)等效是对有源二端网络外部而言的： (2)求有源二端网络的开路电压或短路电流时应先分析一下网络的情况。若为简单电路， 则还需利用其他解复杂电路的方法（如支路电流法，节点电压法，以及叠加原理等）才能 (3)求等效电压源内阻的方法有：开路电压与短路电流之比以及除源等效法，一般 (4)待求支路可以是无源支路，也可以是有源支路。 第三讲电容与电感 1·电场的基本知识 带电体周围存在有电场，电荷放在电场中受电场力。表明电场强弱的物理量是电场强度矢量 它的电场容易计算。其他任何带电体的电场都可用分布在带电体上的电荷元的电场强度矢量合 可以用电力线和等位面来描绘。 电介质的极化产生一个与外电场相反的附加电场，削弱外电场。在介质中电场强度E比在 电位移和电场强度都是表征电场强度的物理量，D与介质无关，E与e成反比，D=ε 电介质是不导电的，是电工技术中必不可少的绝缘物。但在强电场中会被击穿，破坏绝缘性 和设法使电场分布均匀等措施。 2·电容 电容是表征两导体在单位电压作用下储存电荷的能力，只与导体形状尺寸以及中间介质有关
（ 2 ）求等效电阻，电路中的电压源短路，电流源开路； （ 3 ） 作出 戴维宁等效电路，计算所求支路的电流或电压。 运用 戴维宁 定理时应注意： （ 1 ）等效是对有源二端网络外部而言的； （ 2 ）求有源二端网络的开路电压或短路电流时应先分析一下网络的情况。若为简单电路 , 只需利用欧姆定理和基尔霍夫定理便可求解；若为复杂电路 , 则还需利用其他 解复杂 电路的方法 ( 如支路电流法 , 节点电压法 , 以及叠加原理等 ) 才能求出。 （ 3 ） 求等效电压源内阻的方法有 : 开路电压与短路电流之比 以及除源等 效法 , 一般来说 , 后者较简单。 （ 4 ）待求支路可以是无源支路 , 也可以是有源支路。 第三讲 电容与电感 1 ．电场的基本知识 带电体周围存在有电场，电荷放在电场中受电场力。表明电场强弱的物理量是电场强度矢量，它等于单位正电荷受到的电场力。虽然点电荷是理想状态，但 它的电场容易计算。其他任何带电体的电场都可用分布在带电体上的 电荷元 的电场强度矢量合成求出。由此求出两平面中间的电场强度为 E= σ / ε。电场 可以用电力线和等位面来描绘。 电介质的极化产生一个与外电场相反的附加电场，削弱外电场。在介质中电场强度 E 比在真空中 E 0 小 ε r 倍 ，ε r 是相对介电常数。 电位移和电场强度都是表征电场强度的物理量， D 与介质无关， E 与 ε 成反比， D= εΕ。 电介质是不导电的，是电工技术中必不可少的绝缘物。但在强电场中会被击穿，破坏绝缘性能。为了安全用电防止击穿，要采取选择好的材料，加厚绝缘层 和设法使电场分布均匀等措施。 2 ．电容 电容是表征两导体在单位电压作用下储存电荷的能力，只与导体形状尺寸以及中间介质有关。平板电容器的电容量为 C ＝ε A/d