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波动能量的传播 考虑横波的波函数 波形图 y=AcoS(t-)+o AO4 某一体积元(即某点附近一很 的体积在某时的振动速度 -Aosinla(t-=)+o 什么地方动能最大? OE 该体积元d振动的动能为(t--)+=nz+ 2 dE=dmu odvv 体积元在平衡位 2 置处振动速率最 =pd2o2sin2[o(t--)+9]大,动能也最大 2 青岛科技大学 大学物理讲义
青岛科技大学 大学物理讲义 考虑横波的波函数 cos[ ( ) ] x y A t u = − + 一 波动能量的传播 波形图 A − A y o x 某一体积元(即某点附近一很 小的体积)在某时的振动速度 sin[ ( ) ] y x A t t u = − − + ( ) ( ) 2 2 k 1 1 d d d 2 2 E m V = = v v 1 2 2 2 d sin [ ( ) ] 2 x = − + VA t u 什么地方动能最大？ ( ) 2 x t n − + = + u 体积元在平衡位 置处振动速率最 大，动能也最大 该体积元 dV 振动的动能为
体积元势能的来源:一体积 元与相邻体积元有相对位移 波形图 而产生的弹性回复力 AO4 波速= 忽略纵向形变和重力等其它力 的影响,某点附近形变率为 G X A-sinla( --)+p 切变模量 青岛科技大学 大学物理讲义
青岛科技大学 大学物理讲义 体积元势能的来源：一体积 元与相邻体积元有相对位移 而产生的弹性回复力 波形图 A − A y o x 忽略纵向形变和重力等其它力 的影响，某点附近形变率为 sin[ ( ) ] y x A t x u u = − + G u 波速 = 切变模量 2 G u =
弹性回复力 Sd S:体积元侧面与 F 介质接触的面积 Sd F=G kdi GS k 该体积元具有势能 dEn=k(d)=业的)3 P121 =-gsdx G 2 -pdvA sinfrA(t-)+ 青岛科技大学 大学物理讲义
青岛科技大学 大学物理讲义 弹性回复力 = k yd 2 1 1 d 2 2 d (d ) (d ) 2 2 d p y E k y k x x = = d d S y F x d d S y F G x = dx dy S d GS k x = 该体积元具有势能 2 1 d d 2 d y GS x x = 1 2 2 2 d sin [ ( ) ] 2 x = − + VA t u 2 G u = S：体积元侧面与 介质接触的面积
什么地方势能最大? X (t--)+q=n+ 2 体积元在平衡位置处切向 形变最大,势能也最大 结论 1)在波动传播的媒质中,某一时刻任一体积元的动能 和势能相等 dE=dE、1 pdvA@sina(t-)+I 机械能dE=pdM2o2sin[o(--)+] 青岛科技大学 大学物理讲义
青岛科技大学 大学物理讲义 什么地方势能最大？ ( ) 2 x t n − + = + u 体积元在平衡位置处切向 形变最大，势能也最大 结论 1）在波动传播的媒质中，某一时刻任一体积元的动能 和势能相等 1 2 2 2 d sin [ ( ) ] 2 x = − + VA t u d d E E k p = 机械能 2 2 2 d d sin [ ( ) ] x E VA t = − + u