j-012 兄处光强极大 d2(=0,±1光强极小) 相邻两条纹之间的距离为△y=yH1-y 干涉花样的特点如下 (1)各级这条纹的光强相等,条纹是等间距的 (2)元一定时,A同减正比,同威反比。 (3)r,d定时,颂成正比 (4)用白光作为光源时,除产=0中央条纹外,其余各级亮条纹都带有各 种颜色。 (5)干涉花样实质上体现了光波间位相差的空间分布,花样的强度记录 了位相差的信息
j=0,1,2,∙ ∙∙∙ 处光强极大 光强极小 相邻两条纹之间的距离为 干涉花样的特点如下： （1）各级这条纹的光强相等，条纹是等间距的。 （2） 一定时， 同 成正比，同 成反比。 （3） 一定时， 同 成正比。 （4）用白光作为光源时，除j=0中央条纹外，其余各级亮条纹都带有各 种颜色。 （5）干涉花样实质上体现了光波间位相差的空间分布，花样的强度记录 了位相差的信息。 r2 − r1 = j d r y j 0 = 2 (2 1) 0 = j + r y d ( 0, 1, 2, ) 2 (2 1) = + 0 j = d r y j d r y y y j j 0 = +1 − = y 0 r d r0 ,d y
§14分波面双光束干涉 、通常的独立光源是不相干的 ●光的辐射起源于物质的原子(或分子)。在两个通常独立的光源中 甚至在同一发光体的不同部分,一般说来原子的辐射可认为是互不相 关的,在一批发出辐射的原子里,由于能量的损失或由于周围原子的 作用,辐射过程常常中段,延续时间很短(约1085)。此后,另一批 原子发光,但已具有新的初位相了,因此不同原子所发出的辐射之间 的位相差,将在每一次新的辐射开始时发生改变,也就是说每经过 个极短的时间隔,位相差就会改变,所以这样的光源是不相干的 ●六十年代激光的问世,使光源的相干性大大地提高。 获得稳定干涉花样的条件,典型的干涉实验。 必须创造特殊的条件才能观察到稳定的光的干涉现象,这个条件就是: 在任何瞬时到达观察点的,应该是从同一批原子发射出来但经过不同 光程的两列光波,各原子的发光尽管迅速地改变,但任何位相改变总 是同时发生在这两列波中,因而到达同一观察点时总是保持着不变的 位相差,只有经过这样特殊装置的两束光才是相干的
§1—4 分波面双光束干涉 一、通常的独立光源是不相干的 ⚫ 光的辐射起源于物质的原子（或分子）。在两个通常独立的光源中， 甚至在同一发光体的不同部分，一般说来原子的辐射可认为是互不相 关的，在一批发出辐射的原子里，由于能量的损失或由于周围原子的 作用，辐射过程常常中段，延续时间很短（约10-8s）。此后，另一批 原子发光，但已具有新的初位相了，因此不同原子所发出的辐射之间 的位相差，将在每一次新的辐射开始时发生改变，也就是说每经过一 个极短的时间隔，位相差就会改变，所以这样的光源是不相干的。 ⚫ 六十年代激光的问世，使光源的相干性大大地提高。 二、获得稳定干涉花样的条件，典型的干涉实验。 ⚫ 必须创造特殊的条件才能观察到稳定的光的干涉现象，这个条件就是： 在任何瞬时到达观察点的，应该是从同一批原子发射出来但经过不同 光程的两列光波，各原子的发光尽管迅速地改变，但任何位相改变总 是同时发生在这两列波中，因而到达同一观察点时总是保持着不变的 位相差，只有经过这样特殊装置的两束光才是相干的
●干涉器件一般分为两种 a分波面干涉:波面的各个不同部分作为发射次波的波源,然后这些次 波交叠在一起发生干涉。 b分振幅干涉:次波本身分成两部分,走过不同的光程,重新叠加并发 生干涉。 下面介绍几种分波面干涉装置。 ●1.杨氏实验 (1801年) 量最 S S S 大小大小大小大小大小大不大 图1-3杨氏双缝实验
⚫ 干涉器件一般分为两种： a.分波面干涉：波面的各个不同部分作为发射次波的波源，然后这些次 波交叠在一起发生干涉。 b.分振幅干涉：次波本身分成两部分，走过不同的光程，重新叠加并发 生干涉。 下面介绍几种分波面干涉装置。 ⚫ 1．杨氏实验 （1801年） 图1-3 杨氏双缝实验
2.菲涅耳双面镜: s二 24 Mr 图1-4菲涅耳双面镜实验
2．菲涅耳双面镜： 图1-4菲涅耳双面镜实验
3.洛埃镜: 最小 最大 D 图1-11 图1-5洛埃镜实验 说明入射角在接近900时,产生了半波损失
3．洛埃镜： 图1-5洛埃镜实验 ⚫ 说明入射角在接近90o时，产生了半波损失