实际上，超 导体的特性 由其临界磁 正常态 场H。、临界 电流密度J。 和临界温度 H T等三个临 超导态 H 界条件来描 述（如图所 正常态 示)
实际上，超 导体的特性 由其临界磁 场 Hc 、临界 电流密度 Jc 和临界温度 Tc等三个临 界条件来描 述（如图所 示）。 Tc T H Jc J 正常态 超导态 正常态 Hc
三、第二类超导体 1957年，苏联物理学家 阿布里科索夫提出存在第二 类超导体，其主要特点是存 在下临界磁场H。和上临界磁 场H2。即(1)当材料处于 H<H的外加磁场中时，材 料为完全超导态；（2)当 H。<H<H2时，材料处于部 分超导态，材料内部出现许 多细小的管状正常态区域 一有磁场通过—称为磁通 线；（3)当HDH。2时，材料 Ⅱ类超导体磁通穿透 处于正常状态
II类超导体磁通穿透 三、第二类超导体 1957年，苏联物理学家 阿布里科索夫提出存在第二 类超导体，其主要特点是存 在下临界磁场 Hc1和上临界磁 场 Hc2 。 即 （ 1）当材料处于 H<Hc1的外加磁场中时，材 料为完全超导态； （ 2）当 Hc1 <H<Hc2时，材料处于部 分超导态，材料内部出现许 多细小的管状正常态区域 — —有磁场通过——称为磁通 线； （ 3）当 H>Hc2时，材料 处于正常状态
当外磁场H心H。1,磁通开始逐渐进入超导 体，形成部分正常态小区。每个磁通线的 磁通为： h Φ0 2e = 2.07×10-15T.m2
15 2 0 mT1007.2 2 = × ⋅ = − e h Φ 当外磁场H>Hc1，磁通开始逐渐进入超导 体，形成部分正常态小区。每个磁通线的 磁通为：