2.迈斯纳效应 置于外磁场中的超导体会表现出完全抗磁 性，即超导体内部磁感应强度恒为零的现象一 称为“迈斯纳效应”。 球体
置于外磁场中的超导体会表现出完全抗磁 性，即超导体内部磁感应强度恒为零的现象 — —称为 “迈斯纳效应 ” 。 2. 迈斯纳效应 球体
起初，人们从零电阻现象出发，一直把超导体和理 想导体（或称无阻导体)完全等同起来，而1933年德国 物理学家迈斯纳和奥克森菲尔德的测量表明：超导体的 磁性质与理想导体的磁性质不同。 因此，直流零电阻效应和迈斯纳效应实际上是超 导体的两个完全独立的特性。 (1)对于理想导体，在处于正常状态时加了外磁场， 磁力线穿过其内部；由于理想导体的磁性质，内部磁 通分布将不变，去掉外磁场后，理想导体仍还将保持 其内部的磁通线。 (2)对于超导体，当从正常态变到超导态后，原来穿 过超导体的磁通被完全排出到超导体外，同时超导体 外的磁通密度增加。由此可见，只要T<T。,在超导体 内部总有磁感应强度B=O,这就是迈斯纳效应
起初，人们从零电阻现象出发，一直把超导体和 理 想导体（或称无阻导体）完全等同起来，而1933年德国 物理学家迈斯纳和奥克森菲尔德的测量表明：超导体的 磁性质与理想导体的磁性质不同 。 因此，直流零电阻效应 和迈斯纳效应实际上是超 导体的两个完全独立的特性 。 （ 1 ）对于理想导体，在处于正常状态时加了外磁场， 磁力线穿过其内部；由于理想导体的磁性质，内部磁 通分布将不变，去掉外磁场后，理想导体仍还将保持 其内部的磁通线。 （ 2 ）对于超导体，当从正常态变到超导态后，原来穿 过超导体的磁通被完全排出到超导体外，同时超导体 外的磁通密度增加。由此可见，只要 T< Tc，在超导体 内部总有磁感应强度 B=0，这就是迈斯纳效应
注意：超导体内 部磁场为零，但 是在超导体的表 面薄层内磁场并 不是突然降为 零，而有一定的 渗透，并满足如 B(x) 下规律： B(x)=B(0)e */4 其中2为渗透深度。 B在超导体内按指数关系衰减
注意：超导体内 部磁场为零，但 是在超导体的表 面薄层内磁场并 不是突然降为 零，而有一定的 渗透，并满足如 下规律： /λ )0()( x eBxB − = 其中λ为渗透深度。 B在超导体内按指数关系衰减 在超导体内按指数关系衰减 B(x) x y
3.临界磁场和临界电流条件 1913年，Onnesi在实验中发现：当超导电流达到或超过 临界电流强度时，超导体从超导态转变为正常态。 1914年，Onnes又发现：(1)当外加磁场超过临界磁 场强度H时超导电性被破坏； (2)H与超导体本身性质有 关，且是温度T的函数： Silsbee认为：超导体内电流超过临界电流而破坏超导 状态的情况，实际上是由于电流本身产生的磁场超过临界 磁场引起的。这个假设得到了许多实验的证实
1914年，Onnes又发现：（1）当外加磁场超过临界磁 场强度Hc时超导电性被破坏；（2）Hc与超导体本身性质有 关，且是温度T 的函数： 1913年，Onnes在实验中发现：当超导电流达到或超过 临界电流强度Ic时，超导体从超导态转变为正常态。 3. 临界磁场和临界电流条件 ⎥⎥⎦⎤ ⎢⎢⎣⎡ ⎟⎟⎠⎞ ⎜⎜⎝⎛ −= 2 c 0c 1 TT HH Silsbee认为：超导体内电流超过临界电流而破坏超导 状态的情况，实际上是由于电流本身产生的磁场超过临界 磁场引起的。这个假设得到了许多实验的证实
H H 正常态 超导态 Silsbee认为：超导体内电流超过临界电流而破坏超导 状态的情况，实际上是由于电流本身产生的磁场超过临界 磁场引起的。这个假设得到了许多实验的证实
⎥⎥⎦⎤ ⎢⎢⎣⎡ ⎟⎟⎠⎞ ⎜⎜⎝⎛ −= 2 c 0c 1 TT HH Silsbee认为：超导体内电流超过临界电流而破坏超导 状态的情况，实际上是由于电流本身产生的磁场超过临界 磁场引起的。这个假设得到了许多实验的证实。 T H Hc Tc 超导态 正常态