质点的角动量守恒定律3、后若 M。=0Mo=由角动量定律dt一→L=常矢量drIL = mvrsinα = mrsinadtmrdr rsin α一= 2m= 2m开普勒第二定律dt行星受力方向与矢径在一条dS:矢径在dt时间直线（有心力），故角动量守恒。扫过的面积
3、 质点的角动量守恒定律 开普勒第二定律 行星受力方向与矢径在一条 直线（有心力），故角动量守恒。 dS：矢径在dt 时间 ====扫过的面积 若 0 M = 0 L =常矢量 角动量定律 0 dL M dt 由 = L v a r m r sin sin 1 sin 2 2 2 dr L mvr m r dt dr r ds m m dt dt a a a = = = =
二、刚体的角动量角动量守恒定律1、P刚体定轴转动的角动量质点对点的角动量为：L=r×p=r×mv绕固刚体上的一个质元AmiAm定轴做圆周运动角动量为：L, = r,Am,V, = r'△m,@所以整个刚体绕此轴的角动量为：L= ZL, =(Am,r?)0= Jo
二、刚体的角动量 角动量守恒定律 1、刚体定轴转动的角动量 质点对点的角动量为： 刚体上的一个质元△mi ,绕固 定轴做圆周运动角动量为： 所以整个刚体绕此轴的角动量为： i v i r mi Z L r p r mv = = 2 L r m v r m i i i i i i = = 2 ( ) i i i i i L L m r J = = =