西北大学化工原理课件 G- 对流给热的推动力 对流给热速率 =系数×推动力 对流给热的阻力 △T 即： do =adA△T 1 adA d 或 9 a△T dA 当流体被加热时q=(t。-) 壁 传热→流体(6-28 当流体被冷却时q=a(T-T)流体热→壁 (6-29)
西北大学化工原理课件 系数 推动力 对流给热的阻力 对流给热的推动力 对流给热速率 = = × dA T dA T dQ = Δ Δ = α α 1 即： 或 T dA d q = = α Δ θ 当流体被加热时 ( ) 6 28 w q tt = − ⎯⎯⎯ α → − 壁 流体（ ） 传热 当流体被冷却时 ( ) 6 29 w q TT = − ⎯⎯⎯ α → − 流体 壁 （ ） 传热
西北大学化工原理课件 给热系数（或传热膜系数）SW/m2.C,工程kcal/m.h.C T。一一壁温C(严格来讲两式中的T不一样，工，和T2有区别 t,T一一流体的主体温度（即膜截面上的流体平均温度） 因为沿着流动方向t,T为变值，所以使用时t,T,T,o时都要用 平均值。式(6-28)及(6-29)称为牛顿冷却定律。 该定律并非理论推导的结果，而是一种推论，即假设9与△T 成正比，实际上在不少情况下由于不为常数而与△T有关，因此 9并不与△T成正比。该公式虽然形式简单，但并未改变问题的 复杂性，只是将所有复杂的因素都转移到中，所以如何确定在 各种情况下的%计算公式是对流给热的中心问题
西北大学化工原理课件 2 2 α ( ) / ; / SI W m C kcal m h C ⋅ ⋅⋅ ——给热系数 或传热膜系数 工程 D D ( ) Tw ——壁温DC 严格来讲两式中的Tw不一样，Tw1和Tw2有区别 因为沿着流动方向t,T为变值，所以使用时 t，T， 时都要用 平均值。式（6-28）及（6-29）称为牛顿冷却定律。 Tw,α t,T — —流体的主体温度（即膜截面上的流体平均温度） 该定律并非理论推导的结果，而是一种推论，即假设 与 成正比，实际上在不少情况下由于 不为常数而与 有关，因此 并不与 成正比。该公式虽然形式简单，但并未改变问题的 复杂性，只是将所有复杂的因素都转移到 中，所以如何确定在 各种情况下的 计算公式是对流给热的中心问题。 q α ΔT q ΔT α α ΔT
西北大学化工原理课件 2、说明： (1)9c △T—推动力 一阻力 a 写成aA(T-T)=A(T,-T) 对管子来说两个A不同。 流体的导 (2)把导热公式 g= △t 热系数 λ 兄 与对流式9=0△t相比较发现： C 或a δ 从此看出，一个对流给热相当于一个导热过程。但该相当 的导热过程的厚度δ，不是真实的流体层厚度，认为在6，厚度 内有温度梯度，在8以上多0 即没有传热。换句话说， 个对流给热过程的热阻可以相当于某一个厚度为δ，的静止流体 膜所造成的导热热阻。 湍流时，ò小'（ 大，传热速率快
西北大学化工原理课件 2、说明： （1） 1 T q α Δ ∝ 写成 ( )( ) αAT T AT T −= − w w α 对管子来说两个A不同。 （2）把导热公式 q = Δt δλ 流体的导 热系数 与对流式q =αΔt 相比较发现： δ t λ α δλ α ∝ 或 = ——推动力 ——阻力 从此看出，一个对流给热相当于一个导热过程。但该相当 的导热过程的厚度 不是真实的流体层厚度，认为在 厚度 内有温度梯度，在 以上 ，即没有传热。换句话说， 一 个对流给热过程的热阻可以相当于某一个厚度为 的静止流体 膜所造成的导热热阻。 = 0 dy dt δ t δ t δ t δ t 湍流时， ，传热速率快。 δ t小，α 大