科技·经济·市扬 技术平台 超材料研究进展概论 胡亚杰，宋坤，罗洋 (西北工业大学，陕西西安710072 摘要：短材林(5)以其的电性质受到科研工作者的热初关注，已被用于电学、光学，地震学、传感、天战工程 界 手的由 超材料是一种具有天然材料所不其备的超常物理 和反射现象，这可以用Smel定理描述： 性质的人工复合微结构。超材料的结构单元尺寸一般 月.sin0=m.sim0 1_1 远小干工作波长，当申磁波入射时，每一个结构单元 当界面的一侧为介申常数与磁导名大干零的常想 个人工“原子”，通过对结构单元的设计 介质，另一侧为介电常数与磁导率均小于零的左手超 可以得到人们想要的任何等效介电常数和磁导率，这 材料时，根据Snel定理可 知折射光线与入射》 些特点可以 有效媒质理论进行解释。 处在界 去线的同侧的，也就是说此时的折射角为 左手超材 值，因此将其称为“负折射现象 1.1左手超材料的概念 1.2.2反常Goos-Hanchen位衫 电磁波在介质中传播的时候是满足麦克斯韦方程 正常Goos-Hanchen位移指光波在两种介质的分界 组的。如果介电常数和磁导率同时大于零，那么申磁 面发生全反射时，反射光在界面上相对于几何光学预 波的波矢k、电矢量E和磁矢量H构成右手螺旋关系； 言的位置有一个很小的侧向位移，且该位移沿光波的 如果介电常数和磁导率同时小于零.根据1967年 传播方向。对于左手材料而言.这个位移是沿光被传 前苏联理论物理学家Veselat的研究得出以上三个 的反方向.从而款为反常C Hanchen位移 矢量就构成左手螺旋关系，Veselago把这种具有负的 123反堂D oler效应 介电常数和磁导率的介质称为左手超材料， 在高 ler效应，即波源和 负相速度、负折射 理想成像 逆多普勒频移、反 观察者发生相对移动时，若二者相向而行 ,观察者 Cerenkov辐射等 异的物理性质。经过30 多年，Pendr 收到的频率会升高，否则会降低。在左手材料中电 等人利用金属环杆结构实现负的折射率)，从此超材 波的相速度和群速度方向相反，因此如果二者相向而 料的研究受到越来越多科研工作者的关注。 行，观察者接收到的频率会降低，反之则会升高，称为 1.2左手超材料的性质 反常Doppler效应。 与自然界中存在的材料相比，左手超材科具有很 1.3超界面的发展 多反常电酸特性，如负折射现象、反常Cherenkov辐 随若超材料的研究从微波被段跨入可见光波段 射、反常Goos-Hanchen位移、反常Doppler效应等。 复杂的三维结构模型很难以现有的微纳米制造工艺 121角折射现 电磁波人射到两种介质的分界面时，会发生折射 制备，同时损耗导致超材料的品质因素 所以研究具有平面结构的高品质因素谐振单元以 江电 基本厉 进行覆冰的 消除工作 2018年第3期 1994-2018 China Academic Jour al Electronie Publishing House.All rights reserved. hup www.cnki.ne
科技·经济·市场 2018 年第 3 期 21 技术平台 环境进行全面分析，严格执行避、抗、融、改、防五项 基本原则来进行覆冰的预防及消除工作。 参考文献： ［1］徐青松,候炜,王孟龙.架空输电线路覆冰实时监测方案探讨［J］. 浙江电力，2007（03）. ［2］苑吉河,蒋兴良,易辉,孙才新,谢述教.输电线路导线覆冰的国 内外研究现状［J］.高电压技术，2004（01）. ［3］李庆峰,范峥,吴穹,高剑,宿志一,周文俊.全国输电线路覆冰情 况调研及事故分析［J］.电网技术，2008（09）. 超材料研究进展概论 胡亚杰，宋 坤，罗 洋 （西北工业大学，陕西 西安 710072） 摘要：超材料（metamaterials）以其独特的电磁性质受到科研工作者的热切关注，已被用于电磁学、光学、地震学、传感、天线工程 等诸多领域，尤其是超材料所具有的高品质因数 Fano谐振在高灵敏度传感、探测等领域具有广泛应用。随着超材料科学的发展，为 了更好地契合实际应用，人们又提出了一种新的超材料—超界面（metasurfaces）。超界面是一种二维结构的超材料，与传统的块状 超材料相比，其具有剖面低、制作工艺简便、易于集成等优势，因而吸引了研究者的极大关注，并且已经成为超材料领域中的一个 研究热点。手性的概念由来已久，但是手性超材料是在 2004年经过 Pendry论证后，才开始发展起来。与左手超材料不同，手性超材 料通过结构设计使其具有强的手性即可实现负折射，因此一种设计负折射超材料的简便方法被提出，手性超材料的研究受到科研 工作者的广泛关注。 关键词：超材料；左手超材料；Fano谐振超材料；手性超材料 超材料是一种具有天然材料所不具备的超常物理 性质的人工复合微结构。超材料的结构单元尺寸一般 远小于工作波长，当电磁波入射时，每一个结构单元 就相当于一个人工“原子”，通过对结构单元的设计， 可以得到人们想要的任何等效介电常数和磁导率，这 些特点可以用有效媒质理论进行解释。 1 左手超材料 1.1 左手超材料的概念 电磁波在介质中传播的时候是满足麦克斯韦方程 组的。如果介电常数和磁导率同时大于零，那么电磁 波的波矢k、电矢量E和磁矢量H构成右手螺旋关系； 如果介电常数和磁导率同时小于零，根据 1967 年， 前苏联理论物理学家 Veselago 的研究得出以上三个 矢量就构成左手螺旋关系，Veselago 把这种具有负的 介电常数和磁导率的介质称为左手超材料［1］，它具有 负相速度、负折射率、理想成像、逆多普勒频移、反常 Cerenkov 辐射等奇异的物理性质。经过 30 多年，Pendry 等人利用金属环杆结构实现负的折射率［2］，从此超材 料的研究受到越来越多科研工作者的关注。 1.2 左手超材料的性质 与自然界中存在的材料相比，左手超材料具有很 多反常电磁特性，如负折射现象、反常 Cherenkov 辐 射、反常 Goos-Hänchen 位移、反常 Doppler 效应等。 1.2.1 负折射现象 电磁波入射到两种介质的分界面时，会发生折射 和反射现象，这可以用 Snell 定理描述： （1-1） 当界面的一侧为介电常数与磁导率大于零的常规 介质，另一侧为介电常数与磁导率均小于零的左手超 材料时，根据 Snell 定理可知折射光线与入射光线都是 处在界面法线的同侧的，也就是说此时的折射角为负 值，因此将其称为“负折射现象”。 1.2.2 反常 Goos-Hänchen 位移 正常 Goos-Hänchen 位移指光波在两种介质的分界 面发生全反射时，反射光在界面上相对于几何光学预 言的位置有一个很小的侧向位移，且该位移沿光波的 传播方向。对于左手材料而言，这个位移是沿光波传 播的反方向，从而称为反常 Goos-Hänchen 位移。 1.2.3 反常 Doppler 效应 在高中时就已经学习过 Doppler 效应，即波源和 观察者发生相对移动时，若二者相向而行，观察者接 收到的频率会升高，否则会降低。在左手材料中电磁 波的相速度和群速度方向相反，因此如果二者相向而 行，观察者接收到的频率会降低，反之则会升高，称为 反常 Doppler 效应。 1.3 超界面的发展 随着超材料的研究从微波波段跨入可见光波段， 复杂的三维结构模型很难以现有的微纳米制造工艺 制备，同时损耗导致超材料的品质因素大幅降低， 所以研究具有平面结构的高品质因素谐振单元以及 作者简介：胡亚杰（1989—），男，汉族，山东淄博人，西北工业大学材料物理与化学工学硕士学位，助教，西北工业大学，研究方向：可见光频 段超材料
技术平台 科技·经济·声地 寻找低损耗的光波段材料就显得尤为重要。因此 人们提出了一维成推一维的招材料这娇是招果「 ),超界面除了结构设计与制造工艺上采 用平面或共形技术以外，更重要的是其展现出 各向同性超材料不同的物理性质以及界面光学效应。 由于超界面具有低剖面、低损耗等优点，其自提出 6 后就成为科学界的又一研究热点。而微波段超界面由 于制备简单、加工方便，同时在新型天线、滤波器、通 图3-1(a)风频结构示意图：(b)双频样品图：(c)三频结构 示意 信透培等领域极且应用价值而掀起研家执湖。P 等提出了一种无反射的高效惠更斯超界面)，可以实现 构，利用结构的强手性效应来产生负折射率。 3.2手性超材料的性质 波前的任意调整。 实现波束偏折、聚焦、极化等 3.2.1实现负折射 2 Fano谐振超材料 0124 ，Zaif61等人提出一种双颗和多的手 Fao谐振通常米自于两个或多个谐波振动模式的 超材料结构，如图3-1所示。这种手性超材料由共轭希 干涉效应，这些干涉效应能使人工电蓝材料对结构参 腊十字构成，3-1(a)为双频手性超材料结构示意图」 数或者外部折射率改变异常敏感。 (山)为双频实验样品图。双频结构是两个长度不同的 2015年Sm等设计了一种单层S纳米棒结构 相共轭十字分处介质基板的两面构成.这种结构具有 的超材料如图2-1所示，在这种结构中S纳米棒的宽 四重旋转对称性.但不存在镜面对称平面。图3-1（©） 度存在周期性扰动，处 370am,40 ,420 450,研究表明，单层s纳米棒超材料具有尖锐的 为三频的手性超材料结构示意图。 3,2.2超强的极化旋转能) Fano谐振，经仿真计算，这种基于FP宽類谐振和四极 手性超材料可以用来改变电磁极化旋转，人们利用 模式的强的摆合可以获得极高品质因数，这种单层S引 纳米棒结构的品质因数可达到36000。根据麦克斯韦 这一特性设计出具有不同用途的手性超材料器件。早 期.B0e7等人设计了一种双层平面手性超材料】 方程组的可扩展性，该单层结构的Fao谐振还可以扩 这种手性超材料上下两层的结构相互扭转，研究结果表 是到其他频段，如太赫兹和微波频率。 明.这种手性超材料所表现出的极强的极化旋转能力」 主要是由于上下两层金属结构的电磁耦合引起的。202 年，等人设计了 一种可调精的手性超材料。 3.2.3非对称透射特性 电磁波非对称透射特性在通信中有着重要的应 用，经过合理设计的手性超材料可以使电磁波选择性 桶过，为手性超材料的应用拓展了新领域 2016年，X1等设计的手性超界面，在微波段既 图2-1单层5纳米棒站构示意图 能实现线极化的非对称 也能够实现圆极化的 3手性超材料 对称透射，这种基于半希腊十字型和H型的手性超界 3.1手性超材料的概念 面结构如图3-2所示。 手性是对物体结构特性的一种描述，这种结构与 它的镜像不能够重合。早在1811年，Ag泗就在实验中 发现了一个奇特的现象，让一束线极化光通过石英晶 体.射出光波的极化平面居然发生了旋转。接着，B发 现这种奇特的光波极化旋转现象在酒石酸的溶液中也 能够出现 解释了这种旋光性是由于材 料的原子排列不能与它的镜像构成对称分布 手性超材料与传统的左手超材料不同，手性超材 料的设计并没有按照之前左手超材料的方式使材料单 独实现负介电常数和负磁导率，而是通过设计手性结 图3-2(a)片构单元示意圈：(b)样品照片 2018年第3期 1994-2018 China Academic Joumal Electronic Publishing House.All rights reserved.htp://www.cnki.net
科技·经济·市场 22 2018 年第 3 期 技术平台 寻找低损耗的光波段材料就显得尤为重要。因此， 人们提出了二维或准二维的超材料，这就是超界面 （Metasurfaces），超界面除了结构设计与制造工艺上采 用平面或共形技术以外，更重要的是其展现出与三维 各向同性超材料不同的物理性质以及界面光学效应。 由于超界面具有低剖面、低损耗等优点，其自提出 后就成为科学界的又一研究热点。而微波段超界面由 于制备简单、加工方便，同时在新型天线、滤波器、通 信、透镜等领域极具应用价值而掀起研究热潮。Pfeiffer 等提出了一种无反射的高效惠更斯超界面［3］，可以实现 波前的任意调整，实现波束偏折、聚焦、极化等。 2 Fano谐振超材料 Fano 谐振通常来自于两个或多个谐波振动模式的 干涉效应，这些干涉效应能使人工电磁材料对结构参 数或者外部折射率改变异常敏感。 2015 年，Song［4］等设计了一种单层 Si 纳米棒结构 的超材料如图 2-1 所示，在这种结构中 Si 纳米棒的宽 度存在周期性扰动，如：w = 370 nm，400 nm，420 nm， 450 nm。研究表明，单层 Si 纳米棒超材料具有尖锐的 Fano 谐振。经仿真计算，这种基于 FP 宽频谐振和四极 模式的强的耦合可以获得极高品质因数，这种单层 Si 纳米棒结构的品质因数可达到 36000。根据麦克斯韦 方程组的可扩展性，该单层结构的 Fano 谐振还可以扩 展到其他频段，如太赫兹和微波频率。 图 2-1 单层 Si纳米棒结构示意图 3 手性超材料 3.1 手性超材料的概念 手性是对物体结构特性的一种描述，这种结构与 它的镜像不能够重合。早在1811年，Arago就在实验中 发现了一个奇特的现象，让一束线极化光通过石英晶 体，射出光波的极化平面居然发生了旋转。接着，Biot发 现这种奇特的光波极化旋转现象在酒石酸的溶液中也 能够出现。之后，Pastuer［5］解释了这种旋光性是由于材 料的原子排列不能与它的镜像构成对称分布。 手性超材料与传统的左手超材料不同，手性超材 料的设计并没有按照之前左手超材料的方式使材料单 独实现负介电常数和负磁导率，而是通过设计手性结 构，利用结构的强手性效应来产生负折射率。 3.2 手性超材料的性质 3.2.1 实现负折射 2012 年，Zarifi［6］等人提出一种双频和多频的手性 超材料结构，如图 3-1 所示。这种手性超材料由共轭希 腊十字构成，3-1（a）为双频手性超材料结构示意图， （b）为双频实验样品图。双频结构是两个长度不同的 铜共轭十字分处介质基板的两面构成，这种结构具有 四重旋转对称性，但不存在镜面对称平面。图 3-1（c） 为三频的手性超材料结构示意图。 3.2.2 超强的极化旋转能力 手性超材料可以用来改变电磁极化旋转，人们利用 这一特性设计出具有不同用途的手性超材料器件。早 期，Rogacheva［7］等人设计了一种双层平面手性超材料， 这种手性超材料上下两层的结构相互扭转。研究结果表 明，这种手性超材料所表现出的极强的极化旋转能力， 主要是由于上下两层金属结构的电磁耦合引起的。2012 年，Zhou［8］等人设计了一种可调谐的手性超材料。 3.2.3 非对称透射特性 电磁波非对称透射特性在通信中有着重要的应 用，经过合理设计的手性超材料可以使电磁波选择性 通过，为手性超材料的应用拓展了新领域。 2016 年，Xu［9］等设计的手性超界面，在微波段既 能实现线极化的非对称透射，也能够实现圆极化的非 对称透射。这种基于半希腊十字型和 H 型的手性超界 面结构如图 3-2 所示。 图 3-2 （a）结构单元示意图；（b）样品照片 （a） （b） （c） 图 3-1 （a）双频结构示意图；（b）双频样品图；（c）三频结构 示意图
科技·经济·市场 技术平台 后注浆施工技术在房屋建筑桩基中的应用 谢志专1，李慧明 (1.杭州市西湖区城建服务中心，浙江杭州310033；2.杭州之江国家旅游度假区建设工程质量安全 监督站，浙江杭州310033) 关键词：后注裳；房屋建筑：桩整 1项目简介 2.2注浆量 某地上高层房屋建筑工程总建设面积5.35km2 注浆量即单桩注浆施工所需水泥量，注浆量取决 基坑深度11.5m.建筑物内承压桩为Φ720钻孔灌注 于碎石含量、桩间距及地基层孔隙率，工程裙楼的注 桩，拔桩为中660钻孔灌注桩。施工地层主要由粘 浆量在3.0-3.5t范围内，主楼的注浆量在2.5-3.0范围 土、淤泥、沙粒及混砾砂等构成，桩基持力层主要由 内，根据注浆量的取值可以推算后注浆施工的完成时 砂石粒和粉粒构成，饱和度及密实度高。施工开始前 试桩试验结果表明，中720钻孔灌注桩纵向承载力为 2.3闭盘压力 5031kN,未达到设计要求。原因主要是钻孔灌注桩在 注浆结束时的控制压力称为闭盘压力，灌注桩注 后砂石地质中桩侧摩阻力与桩端承载力并未充分释 浆是否结束主要取决于对事先设定的注浆量及其压力 放，故通过在孔底压密注浆以充分发挥单桩纵向承载 值的控制程度，当事先设定的注浆量无法达到，但压 力及摩阻力。 力值满足时必须停止注浆。随着注浆压力的升高，水 2设定注浆参数 泥浆出现离析并堵塞注浆管的可能性增大，同时碎石 采用壁厚s为2mm的D25mm型焊接管为注浆管 层受扰动后引发桩体上浮的可能也随之增加。试桩结 接头为套筒螺缝接头，通用硅酸盐水泥，注浆泵选用 果表明，闭盘压力应保持在2~4MPa范围内，具体取值 SGB6-10型。浆液水灰比、注浆量、闭盘压力等参数 视泥浆浓度而定。 主要结合工程实践及地质条件确定，根据参数进行试 3后注浆施工技术应用 桩，待结果符合设计强度，随即进行静荷载试验，施工 3.1工艺流程 参数最终确定。 后注浆施工工艺流程详见图1。 2.1水灰比 3.2制作及布设注浆管 水灰比参数的选择应尽量适中，水灰比过大会加 注浆管的制作与钢筋笼同时进行，采用直径25mm 重注浆难度，过小则会引发泥浆离析，本项目建筑桩 的焊接管，焊接管中间接头以套简方式连接，两端进 长度很容易引起翻浆，对水灰比参数的选择与控制要 行焊接。注浆管应比钢筋笼长85m左右，超出的部分 求较高，通过翻浆实验确定水灰比为0.5-0.8。 每间隔2m用中12钢筋绑扎钢筋笼。注浆管高出基坑 参考文献 [1]V.G.Veselago.The electrodynamies of substances with simultaneously negative values of permittivity and permeability[I. andmultibandchira Soviet Physics Uspekhi,1968,10(4):509-514. [2]J.B.Pendry.A.J.Holden,D.J.Robbins,et al.Low frequ 11-34-37 plasmons in thin-wire structures]Joumal of Physics:Condensed 7]V.Rogacheva.V.A.Fedotov.A.S.Schwanecke.et al.Giant M3t-r1gg8（10l-4785=4R0g dueocletremgetfed culing inbyered chir e 3]C.Pfeiffer.A.Grbic.Meta Physical Review Letters 2006 97(17)177401 fronts with reflection-less sheets[].Physical Review Letter,2013. [8]J.F.Zhou,D.R.Chowdhury.R.K.Zhao.ctal.Terahertz chira 110-1g70 [4]M.W.Song.H.LYu.C.T.Wang.ctalSharpFar metamaterials with giant and dynamically tunable optical activity []] ce induced by PhysicalReviewB.2012.86(3):035448. 9]K.K.Xu Z.Y.XiaoJ.Y.Tang Dual-band asymmetric transmission of h linearly and circularly polarized waves based on chiral metasurface 2018年第3期 1994-2018 China Academic Journal Electronie Publishing House.All rights reserved. http://www.cnki.net
科技·经济·市场 2018 年第 3 期 23 技术平台 参考文献： ［1］V. G. Veselago. The electrodynamics of substances with simultaneously negative values of permittivity and permeability［J］. Soviet Physics Uspekhi, 1968,10（4）:509-514. ［2］J. B. Pendry, A. J. Holden, D. J. Robbins, et al. Low frequency plasmons in thin-wire structures［J］. Journal of Physics: Condensed Matter, 1998, （10）:4785-4809. ［3］C. Pfeiffer, A. Grbic. Metamaterial Huygens’ surfaces: tailoring wave fronts with reflection-less sheets［J］. Physical Review Letters, 2013, （110）:197401. ［4］M.W.Song,H.L.Yu,C.T.Wang,etal.Sharp Fano resonance induced by a single layer of nanorods with perturbed periodicity ［J］. Optics Express, 2015,23（3）:2895-2903. ［5］L. Pasteur.Surles relations qui peuvent exister entrela forme cristalline, la composition chimique et le sens de la polarisation rotatoire ［J］.Annles de Chimie Et de Physique,1848,（24）:442-459. ［6］D.Zarifi,M.Soleimani,V.Nayyeri,etal.Dual-andmultibandchiral metamaterial structures with strong optical activity and negative refraction index［J］.IEEE antennas and wire propagation letters,2012, （11）:334-337. ［7］V.Rogacheva,V.A.Fedotov,A.S.Schwanecke,et al.Giant gyrotropy due to electromagnetic-field coupling in a bilayered chiral structure ［J］. Physical Review Letters,2006,97（17）:177401. ［8］J.F.Zhou,D.R.Chowdhury,R.K.Zhao,etal.Terahertz chiral metamaterials with giant and dynamically tunable optical activity［J］. Physical Review B,2012,86（3）:035448. ［9］K.K.Xu ,Z.Y.Xiao,J.Y.Tang.Dual-band asymmetric transmission of both linearly and circularly polarized waves based on chiral metasurface ［J］. Optical and Quantum Electronics,2016,（48）:381. 后注浆施工技术在房屋建筑桩基中的应用 谢志专1 ，李慧明2 （1.杭州市西湖区城建服务中心，浙江 杭州 310033；2.杭州之江国家旅游度假区建设工程质量安全 监督站，浙江 杭州 310033） 摘 要：钻孔灌注桩后注浆技术克服了传统钻孔灌注桩成孔工艺方面的固有缺陷，有效预防桩底成渣及桩周泥膜等隐患，提高桩 基承载力并减少沉降发生。文章以某房屋建筑工程为例，对后注浆钻孔灌注桩技术的参数设定、施工工艺流程等加以探讨。 关键词：后注浆；房屋建筑；桩基 1 项目简介 某地上高层房屋建筑工程总建设面积 5.35km2 ， 基坑深度 11.5m，建筑物内承压桩为 φ720 钻孔灌注 桩，拔 桩 为 φ660 钻 孔 灌 注 桩。施 工 地 层 主 要 由 粘 土、淤泥、沙粒及混砾砂等构成，桩基持力层主要由 砂石粒和粉粒构成，饱和度及密实度高。施工开始前 试桩试验结果表明，φ720 钻孔灌注桩纵向承载力为 5031kN，未达到设计要求。原因主要是钻孔灌注桩在 后砂石地质中桩侧摩阻力与桩端承载力并未充分释 放，故通过在孔底压密注浆以充分发挥单桩纵向承载 力及摩阻力。 2 设定注浆参数 采用壁厚 S 为 2mm 的 D25mm 型焊接管为注浆管， 接头为套筒螺缝接头，通用硅酸盐水泥，注浆泵选用 SGB6-10 型。浆液水灰比、注浆量、闭盘压力等参数 主要结合工程实践及地质条件确定，根据参数进行试 桩，待结果符合设计强度，随即进行静荷载试验，施工 参数最终确定。 2.1 水灰比 水灰比参数的选择应尽量适中，水灰比过大会加 重注浆难度，过小则会引发泥浆离析，本项目建筑桩 长度很容易引起翻浆，对水灰比参数的选择与控制要 求较高，通过翻浆实验确定水灰比为 0.5-0.8。 2.2 注浆量 注浆量即单桩注浆施工所需水泥量，注浆量取决 于碎石含量、桩间距及地基层孔隙率，工程裙楼的注 浆量在 3.0-3.5t 范围内，主楼的注浆量在 2.5-3.0t 范围 内，根据注浆量的取值可以推算后注浆施工的完成时 间。 2.3 闭盘压力 注浆结束时的控制压力称为闭盘压力，灌注桩注 浆是否结束主要取决于对事先设定的注浆量及其压力 值的控制程度，当事先设定的注浆量无法达到，但压 力值满足时必须停止注浆。随着注浆压力的升高，水 泥浆出现离析并堵塞注浆管的可能性增大，同时碎石 层受扰动后引发桩体上浮的可能也随之增加。试桩结 果表明，闭盘压力应保持在 2~4MPa 范围内，具体取值 视泥浆浓度而定［1］。 3 后注浆施工技术应用 3.1 工艺流程 后注浆施工工艺流程详见图 1。 3.2 制作及布设注浆管 注浆管的制作与钢筋笼同时进行，采用直径 25mm 的焊接管，焊接管中间接头以套筒方式连接，两端进 行焊接。注浆管应比钢筋笼长 8.5m 左右，超出的部分 每间隔 2m 用 φ12 钢筋绑扎钢筋笼。注浆管高出基坑