四、磁路分析中的基本定律 ①磁路的基尔霍夫第一定律: 对于磁路中的任一包围面,在任意时刻穿过该包围 面的各分支磁路(支路)的磁通量的代数和为零,也称 为磁通连续性定理。 =0 支路:磁路中通过同一磁通的分支。 如图:中-2-3=0
四、磁路分析中的基本定律 对于磁路中的任一包围面，在任意时刻穿过该包围 面的各分支磁路 (支路)的磁通量的代数和为零，也称 为磁通连续性定理。 i Φ = 0 0 如图：Φ1 −Φ2 −Φ3 = Φ1 Φ2 Φ3 支路：磁路中通过同一磁通的分支。 ①磁路的基尔霍夫第一定律：
②磁路的基尔霍夫第二定律: 对于磁咯中任一闭合路径,在任意时间沿该闭合路 径的各磁路段的磁压降的代数和等于围绕此闭合路径的 所有磁通势的代数和,也称为安培环路定律。 H N N N A-t 如图:H11+H2l2+Hl41+H4l2=Ni1-N22 各磁路段截面相同,磁通相同,所以磁密相同, 又因为磁介质相同,因此磁场强度相同
②磁路的基尔霍夫第二定律： 对于磁路中任一闭合路径，在任意时间沿该闭合路 径的各磁路段的磁压降的代数和等于围绕此闭合路径的 所有磁通势的代数和，也称为安培环路定律。 N1 1 i 2 i N2 1 l 2 l Hl = Ni 4 2 1 1 2 2 H l H l H l H l N i N i 如图： 1 1 + 2 2 + 3 1 + = − H1 H2 H3 H4 各磁路段截面相同，磁通相同，所以磁密相同， 又因为磁介质相同，因此磁场强度相同。 Um =Fm
③磁路的欧姆定律 设均匀磁路的平均长度l,截面积S,则据磁略KⅥ得 B= Ni B d R 中=N=Fn磁阻( reluctance L R 磁导( permeance)A=1=A R 对于非铁磁物质磁阻为常数,对于铁磁物质磁阻不是 常数,因此一般情况下不能用磁路的欧姆定律计算
③磁路的欧姆定律： Φ N i 设均匀磁路的平均长度l，截面积 S，则据磁路KVL得： Hl = Ni S Φ B B H = , = m m R F S l Ni Φ = = 磁路的欧姆定律： S l Rm = 磁阻（reluctance） l S Rm = = 1 磁导（permeance） 对于非铁磁物质磁阻为常数，对于铁磁物质磁阻不是 常数，因此一般情况下不能用磁路的欧姆定律计算
第二节恒定磁通磁路的计算 激磁线圈的电流为直流或加在激磁线圈两端的电 压为直流电压,则磁路中的磁通、磁通势是恒定的。 磁路计算中假设条件 (1)铁心的磁特性取其平均磁化曲线。 (2)磁路长度一般取其平均长度(中线长度) (3)为了减小因磁通变化在铁心中感应的涡流,铁心 常用薄钢片叠成。 有效面积=k×视在面积(k为填充致数或叠装系数一般09 (4)在空气隙中,磁通会向外扩张,引起边绿效应: S0≈mb+(a+b)6(截面为矩形 S≈m2+m6(截面为圆形
第二节 恒定磁通磁路的计算 激磁线圈的电流为直流或加在激磁线圈两端的电 压为直流电压，则磁路中的磁通、磁通势是恒定的。 （1）铁心的磁特性取其平均磁化曲线。 （2）磁路长度一般取其平均长度（中线长度） （3）为了减小因磁通变化在铁心中感应的涡流，铁心 常用薄钢片叠成。 有效面积= k视在面积(k为填充系数或叠装系数一般0.9 ) （4）在空气隙中，磁通会向外扩张，引起边缘效应： ( ) ( ) S0 ab + a + b 截面为矩形 ( ) 2 S0 r +r 截面为圆形 磁路计算中假设条件：
(1)正面向题的计算④=1 1、无分支磁略的磁路的计算 磁路的材料、尺 寸已定。且只有一个 回路,则各处的磁通 相同。 =B1→H1→H1l1=U S os2=B→H→B4=0mEnm=Fm→1 =B.→H.→HL.=U
1、无分支磁路的磁路的计算 Φ N 磁路的材料、尺 I 寸已定。且只有一个 回路，则各处的磁通 相同。 （1）正面问题的计算 Φ U F I B H H l U S Φ B H H l U S Φ B H H l U S Φ Φ m m n n n n mn n m m = → = → → = = → → = = → → = 2 2 2 2 2 2 1 1 1 1 1 1 I