福州大学化工原理电子教案传热 6.5热辐射 仼何物体,只要其绝对温度大于零度,都会不停地以电磁波的形式向外辐射能量,温度越高,辐射能 越多;同时,又不断吸收来自外界其他物体的辐射能,并转化为热能。当物体向外界辐射的能量与其从外 界吸收的辐射能不等时,该物体与外界就产生热量的传递,这种传热方式成为热辐射 此外,辐射能可以在真空中传播,不需要任何物质作媒介,这是区别于热传导、对流的主要不同点。 因此,辐射传热的规律也不同于对流传热和导热 工程上,当热物体的温度不很高时,以辐射方式传递的热量远较对流和导热传递的热量小时,此时常 常将辐射穿热忽略不计。但对于高温物体,热辐射则往往成为传热的主要方式。 固体和液体的热辐射与气体不同,因为在真空和大多数气体中热辐射线可以完全透过,但是热辐射线 不能透过固体和液体,只能发生在物体的表面层,并且只有互相能够照见的物体之间才能进行辐射传热。 651固体辐射 (1)黑体的辐射能力和吸收能力一一斯蒂芬一波尔兹曼定律 ①吸收能力 从理论上说,固体可同时发射波长从0到的各种电磁波。但在工业上遇到的温度范围内,有实际意 义的热辐射波长位于0.38~1000um之间,而且大部分能量集中于红外线区段的076~20um范围内 和可见光一样,当来自外界的辐射能投射到物体表面上,也会发生吸收、发射和穿透现象,服从光的 反射和折射定律,在均一介质中作直线传播,在真空和大多数气体中可以完全透过,但热射线不能透过工 业上常见的大多数固体和液体 如图所示,假设外界投射到物体表面上的总能量 Q,其中一部分进入表面后被物体吸收Qa,一部分被 物体反射Q,其余部分穿透物体Qa。按能量守恒定律 0=0a +or+od 或 Ca gr+ga= o Q 式中9——吸收率,用a表示 Q1 反射率,用r表示; g透过率,用d表示 atrt=l 吸收率、反射率和透过率的大小取决于物体的性质、温度、表面状况和辐射线的波长等,一般来说 表面粗糙的物体吸收率大。 对于固体和液体不允许热辐射透过,即d=0,a+r=1 而气体对热辐射几乎无反射能力,即r=0,a+d=1; 黑体:能全部吸收辐射能的物体。即a=1 ②黑体、镜体、透热体和灰体 黑体(a=1,d=r=0):是一种理想化物体,实际物体只能或多或少地接近黑体,但没有绝对的黑 体,如没有光泽的黑漆表面,其吸收率为a=096~098。引入黑体的概念是理论研究的需要 镜体或白体(r=1,a=d=0):能全部反射辐射能的物体。实际上白体也是不存在的,实际物体也 只能或多或少地接近白体,如表面磨光的铜,其反射率为r=097 绝对透热体(d=1,a=r=0):能透过全部辐射能的物体。一般来说,单原子和由对称双原子构成 的气体,如He、O、N2和H等,可视为透热体。而多原子气体和不对称的双原子气体则只能有选择地吸 收和发射某些波段范围的辐射能 灰体:指能够以相同的吸收率吸收所有波长的辐射能的物体。工业上遇到的多数物体,能部分吸收所 有波长的辐射能,但吸收率相差不多,可近似视为灰体。 吸收率a、反射率r、透过率d的大小取决于物体的性质、温度、表面状况和辐射线的波长等,一般地 表面粗糙的物体吸收率较大
福州大学化工原理电子教案 传热 - 1 - 6.5 热辐射 任何物体，只要其绝对温度大于零度，都会不停地以电磁波的形式向外辐射能量，温度越高，辐射能 越多；同时，又不断吸收来自外界其他物体的辐射能，并转化为热能。当物体向外界辐射的能量与其从外 界吸收的辐射能不等时，该物体与外界就产生热量的传递，这种传热方式成为热辐射。 此外，辐射能可以在真空中传播，不需要任何物质作媒介，这是区别于热传导、对流的主要不同点。 因此，辐射传热的规律也不同于对流传热和导热。 工程上，当热物体的温度不很高时，以辐射方式传递的热量远较对流和导热传递的热量小时，此时常 常将辐射穿热忽略不计。但对于高温物体，热辐射则往往成为传热的主要方式。 固体和液体的热辐射与气体不同，因为在真空和大多数气体中热辐射线可以完全透过，但是热辐射线 不能透过固体和液体，只能发生在物体的表面层，并且只有互相能够照见的物体之间才能进行辐射传热。 6.5.1 固体辐射 （1）黑体的辐射能力和吸收能力——斯蒂芬—波尔兹曼定律 ① 吸收能力 从理论上说，固体可同时发射波长从 0 到的各种电磁波。但在工业上遇到的温度范围内，有实际意 义的热辐射波长位于 0.38～1000m 之间，而且大部分能量集中于红外线区段的 0.76～20m 范围内。 和可见光一样，当来自外界的辐射能投射到物体表面上，也会发生吸收、发射和穿透现象，服从光的 反射和折射定律，在均一介质中作直线传播，在真空和大多数气体中可以完全透过，但热射线不能透过工 业上常见的大多数固体和液体。 如图所示，假设外界投射到物体表面上的总能量 Q，其中一部分进入表面后被物体吸收 Qa，一部分被 物体反射 Qr，其余部分穿透物体 Qd。按能量守恒定律： Q = Qa + Qr + Qd 或 1 a r d + + = Q Q Q Q Q Q 式中 Q Q a ——吸收率，用 a 表示； Q Q r ——反射率，用 r 表示； Q Q d ——透过率，用 d 表示。 a + r + d = 1 吸收率、反射率和透过率的大小取决于物体的性质、温度、表面状况和辐射线的波长等，一般来说， 表面粗糙的物体吸收率大。 对于固体和液体不允许热辐射透过，即 d = 0， a + r = 1 ； 而气体对热辐射几乎无反射能力，即 r = 0 ， a + d = 1 ； 黑体：能全部吸收辐射能的物体。即 a = 1。 ② 黑体、镜体、透热体和灰体 黑体（ a = 1，d = r = 0 ）：是一种理想化物体，实际物体只能或多或少地接近黑体，但没有绝对的黑 体，如没有光泽的黑漆表面，其吸收率为 a = 0.96 ~ 0.98 。引入黑体的概念是理论研究的需要。 镜体或白体（ r =1， a = d = 0 ）：能全部反射辐射能的物体。实际上白体也是不存在的，实际物体也 只能或多或少地接近白体，如表面磨光的铜，其反射率为 r = 0.97。 绝对透热体（ d =1， a = r = 0 ）：能透过全部辐射能的物体。一般来说，单原子和由对称双原子构成 的气体，如 He、O2、N2 和 H2 等，可视为透热体。而多原子气体和不对称的双原子气体则只能有选择地吸 收和发射某些波段范围的辐射能。 灰体：指能够以相同的吸收率吸收所有波长的辐射能的物体。工业上遇到的多数物体，能部分吸收所 有波长的辐射能，但吸收率相差不多，可近似视为灰体。 吸收率 a、反射率 r、透过率 d 的大小取决于物体的性质、温度、表面状况和辐射线的波长等，一般地 表面粗糙的物体吸收率较大
福州大学化工原理电子教案传热 (ar,d)=f(物体的性质,表面状况温度,辐射线的波均 ③斯蒂芬一波尔兹曼定律 理论研究证明,黑体的辐射能力(E)即单位时间单位黑体表面向外界辐射的全部波长的总能量, 服从斯蒂芬一波尔兹曼定律,即与其表面的绝对温度的四次方成正比 E=σaT+=C 式中Eb——黑体的辐射能力,W/m2 o0—黑体辐射常数,其值为567×10-8W/(m2K4) T——黑体表面的绝对温度,K; C0—一黑体辐射系数,其值为56W/(m2K+)。 斯蒂芬一波尔茨曼定律表明黑体的辐射能力与其表面的绝对温度的四次方成正比,也称为四次方定 律。显然热辐射与对流和传导遵循完全不冋的规律。斯蒂芬一波尔茨曼定律表明辐射传热对温度异常敏感, 低温时热辐射往往可以忽略,而高温时则成为主要的传热方式。 (2)实际物体的辐射能力和吸收能力 ①辐射能力—一黑度 由于黑体是一种理想化的物体,在工程上要确定实际物体的辐射能力 在同一温度下,实际物体的辐射能力恒小于同温度下黑体的辐射能力。不同物体的辐射能力也有较大 的差别。引入物体的黑度c E E 物体的黑度表示为实际物体的辐射能力与黑体的辐射能力之比。由于实际物体的辐射能力小于同温 度下黑体的辐射能力,黑度表示实际物体接近黑体的程度,g<1 注意:物体的黑度不单纯是颜色的概念(白雪或霜虽然很白,但他们确是黑体)。物体的黑度ε的影响 因素:物体的种类、表面温度、表面状况(如粗糙度、表面氧化程度等)、波长。物体的黑度是物体的 种性质,只与物体本身的情况有关,与外界因素无关,其值可用实验测定。 见书表中某些工业材料的黑度值,从表中可看出,不同的材料黑度值差异较大。氧化表面的材料比 磨光表面的材料ε值大,说明其辐射能力也大 ②吸收能力 黑体可将投入其上的辐射能全部吸收,a=1。但任何物体只能部分地吸收投入其上的辐射能,而且 对不同波长的辐射能呈现出一定的选择性,即对不同波长的辐射能吸收的程度不同。实际物体的吸收率 a=f(物体的种类,表面状况温度,辐射物体的情兄) 因而实际物体的吸收率a比黑度E更复杂 (3)灰体的辐射能力和吸收能力一一克希霍夫定律 灰体是可以以相等的吸收率吸收所有波长的辐射能的理想物体。和实际物体一样,灰体的辐射能力可 用黑度来表征,其吸收能力用吸收率a来表征,灰体的吸收率是灰体自身的特 克希霍夫从理论上证明,同一灰体的吸收率与其黑度在数值上必相等,即 a=E 由上式可知,物体的辐射能力越大其吸收能力也越大,即善于辐射者必善于吸收 注意:上式只是说明同一灰体的吸收率与其黑度在数值上相等。但是黑度c与吸收率a在物理意义上并 不相同。 E=二表示灰体发射能力E占同温度下黑体发射能力E的分数; Eb a 表示外界投射来的辐射能Q可被物体吸收的分数 只有在温度相同以及碱或a随温度变化皆可忽略时,ε在数值上才与a相等。 将上式变形可得到E=E,说明灰体在一定温度下辐射能力和吸收率的比值,恒等于同温度下黑体 的辐射能力
福州大学化工原理电子教案 传热 - 2 - (a,r,d) = f (物体的性质，表面状况，温度，辐射线的波长) ③ 斯蒂芬—波尔兹曼定律 理论研究证明，黑体的辐射能力（ Eb ）即单位时间单位黑体表面向外界辐射的全部波长的总能量， 服从斯蒂芬—波尔兹曼定律，即与其表面的绝对温度的四次方成正比 4 0 4 b 0 100 = = T E T C 式中 Eb ──黑体的辐射能力，W/m2 ； 0 ──黑体辐射常数，其值为 567 10 8 . − W / (m K ) 2 4 ； T ──黑体表面的绝对温度，K； C0 ──黑体辐射系数，其值为 5.67W / (m K ) 2 4 。 斯蒂芬—波尔茨曼定律表明黑体的辐射能力与其表面的绝对温度的四次方成正比，也称为四次方定 律。显然热辐射与对流和传导遵循完全不同的规律。斯蒂芬—波尔茨曼定律表明辐射传热对温度异常敏感， 低温时热辐射往往可以忽略，而高温时则成为主要的传热方式。 （2）实际物体的辐射能力和吸收能力 ① 辐射能力——黑度 由于黑体是一种理想化的物体，在工程上要确定实际物体的辐射能力。 在同一温度下，实际物体的辐射能力恒小于同温度下黑体的辐射能力。不同物体的辐射能力也有较大 的差别。引入物体的黑度： Eb E = 物体的黑度表示为实际物体的辐射能力与黑体的辐射能力之比。由于实际物体的辐射能力小于同温 度下黑体的辐射能力，黑度表示实际物体接近黑体的程度，<1。 注意：物体的黑度不单纯是颜色的概念（白雪或霜虽然很白，但他们确是黑体）。物体的黑度的影响 因素：物体的种类、表面温度、表面状况（如粗糙度、表面氧化程度等）、波长。物体的黑度是物体的一 种性质，只与物体本身的情况有关，与外界因素无关，其值可用实验测定。 见书表中某些工业材料的黑度值，从表中可看出，不同的材料黑度值差异较大。氧化表面的材料比 磨光表面的材料值大，说明其辐射能力也大。 ② 吸收能力 黑体可将投入其上的辐射能全部吸收， a = 1 。但任何物体只能部分地吸收投入其上的辐射能，而且 对不同波长的辐射能呈现出一定的选择性，即对不同波长的辐射能吸收的程度不同。实际物体的吸收率 a = f (物体的种类，表面状况，温度，辐射物体的情况) 因而实际物体的吸收率 a 比黑度更复杂。 （3）灰体的辐射能力和吸收能力——克希霍夫定律 灰体是可以以相等的吸收率吸收所有波长的辐射能的理想物体。和实际物体一样，灰体的辐射能力可 用黑度来表征，其吸收能力用吸收率 a 来表征，灰体的吸收率是灰体自身的特征。 克希霍夫从理论上证明，同一灰体的吸收率与其黑度在数值上必相等，即 a = 由上式可知，物体的辐射能力越大其吸收能力也越大，即善于辐射者必善于吸收。 注意：上式只是说明同一灰体的吸收率与其黑度在数值上相等。但是黑度与吸收率 a 在物理意义上并 不相同。 Eb E = 表示灰体发射能力 E 占同温度下黑体发射能力 Eb 的分数； Q Q a a = 表示外界投射来的辐射能 Q 可被物体吸收的分数。 只有在温度相同以及或 a 随温度变化皆可忽略时，在数值上才与 a 相等。 将上式变形可得到 Eb a E = ，说明灰体在一定温度下辐射能力和吸收率的比值，恒等于同温度下黑体 的辐射能力
福州大学化工原理电子教案传热 实验证明,引入灰体的概念,并把大多数材料当作灰体处理,可大大简化辐射传热的计算而不会产生 很大的误差。但必须注意,不能把这种简化处理推广到对太阳辐射的吸收。太阳表面温度很高,在太阳辐 射中波长较短的可见光占46%。物体的颜色对可见光的吸收呈现强烈选择性,故不能再作为灰体处理 (4)黑体间的辐射传热和角系数 如图所示为任意放置的两个黑体表面,其面积分别为A1和A2,表面温度分别维持T和T2不变。黑体 1向外辐射的能量只有一部分Q12投射到黑体2并被吸收。同样黑体2向外辐射的能量也只有一部分Q2 投射到黑体1并被吸收。于是两黑体间传递的热流量为 Q12=Q1+2-Q2→1 要计算Q12必须分别计算Q12和Q2 如图,设两黑体表面分别有一微元面积dA1、dA2,两个微元面积之间 距离为r,它与法线的夹角分别为a1,a2,根据蓝贝特定律 42=xJJ0aad4d4=4592 式中q2-—黑体1对黑体2的角系数,其值代表在表面1辐射的全部能 量中,直接投射到黑体2的量所占的比例。 q12= cosa2→,dA1dA 角系数是一个纯几何因素,与表面的性质无关 同样 Q2,1=A2Eb221 图6回内肠的互利秘 式中 黑体1对黑体2的角系数 A cosa cosa1-dA, d A 12=02-Q2=4;92-42E:91=49:000-(1 由上式可知,要计算两黑体之间的辐射传热的关键是要求角系数q2或φ21。当黑体表面A1、A2及其 相对位置已知时,2和21可分别求出。工程上为方便,把角系数的计算结果绘成曲线。 对于两相距很近的平行黑体平板,两平板面积相等且足够大,则q12=021=1,则 q=--=Ebl-Eb2 (5)灰体间的辐射传热 平行友博间的相互辐射 如图有任意放置的灰体1和2,其面积分别为A1和A2,表面温度分别为T和72不变。两灰体表面的 辐射能力和吸收率分别为E1、E2和a1、a2灰体1在单位时间内辐射的总能量为A1E1,其中一部分912A1E1 直接投射到灰体2上,其余部分散失于外界。投射到表面2的能量一部分被吸收,一部分q2A1E1(1-a2)被 反射,其中φ21卩12A1E1(1-a2)又投射到灰体1。这一能量被灰体1部分吸收,而其余部分 2912A1E1(1-a2)(1-a1)再次被反射。同样,被反射的能量q2101241E1(1-a2)1-a1)投射到2又被部分吸
福州大学化工原理电子教案 传热 - 3 - 实验证明，引入灰体的概念，并把大多数材料当作灰体处理，可大大简化辐射传热的计算而不会产生 很大的误差。但必须注意，不能把这种简化处理推广到对太阳辐射的吸收。太阳表面温度很高，在太阳辐 射中波长较短的可见光占 46%。物体的颜色对可见光的吸收呈现强烈选择性，故不能再作为灰体处理。 （4）黑体间的辐射传热和角系数 如图所示为任意放置的两个黑体表面，其面积分别为 A1 和 A2 ，表面温度分别维持 T1 和 T2 不变。黑体 1 向外辐射的能量只有一部分 Q1→2 投射到黑体 2 并被吸收。同样黑体 2 向外辐射的能量也只有一部分 Q2→1 投射到黑体 1 并被吸收。于是两黑体间传递的热流量为 Q12 = Q1→2 − Q2→1 要计算 Q12 必须分别计算 Q1→2 和 Q2→1 。 如图，设两黑体表面分别有一微元面积 d A1、d A2 ，两个微元面积之间 距离为 r，它与法线的夹角分别为 1， 2 ，根据蓝贝特定律 1 2 2 1 2 1 b1 12 b1 1 2 1 2 d d 1 cos cos A A A E r E Q A A = = → 式中 12 ——黑体 1 对黑体 2 的角系数，其值代表在表面 1 辐射的全部能 量中，直接投射到黑体 2 的量所占的比例。 = 1 2 12 1 2 2 d 1 d 2 1 cos cos 1 A A A A A r 角系数是一个纯几何因素，与表面的性质无关。 同样 Q2→1 = A2Eb 2 21 式中 21—— 黑体 1 对黑体 2 的角系数。 = 2 1 21 1 1 2 d 2 d 1 1 cos cos 1 A A A A A r A112 = A2 21 ∴ − = → − → = − = 4 2 4 1 1 2 1 2 2 1 1 b1 1 2 2 b 2 2 1 1 1 2 0 100 100 T T Q Q Q A E A E A C 由上式可知，要计算两黑体之间的辐射传热的关键是要求角系数 12 或 21 。当黑体表面 A1、 A2 及其 相对位置已知时， 12 和 21 可分别求出。工程上为方便，把角系数的计算结果绘成曲线。 对于两相距很近的平行黑体平板，两平板面积相等且足够大，则 12 = 21 =1，则 b1 b 2 12 E E A Q q = = − （5）灰体间的辐射传热 如图有任意放置的灰体 1 和 2，其面积分别为 A1 和 A2 ，表面温度分别为 T1 和 T2 不变。两灰体表面的 辐射能力和吸收率分别为 E1 、E2 和 1 a 、 2 a 。灰体1在单位时间内辐射的总能量为 A1E1 ，其中一部分 12A1E1 直接投射到灰体 2 上，其余部分散失于外界。投射到表面 2 的能量一部分被吸收，一部分 (1 ) 12A1E1 − a2 被 反射，其中 (1 ) 2112A1E1 − a2 又投射到 灰 体 1 。 这 一 能 量被 灰 体 1 部 分吸 收 ， 而 其 余 部 分 (1 )(1 ) 2112A1E1 − a2 − a1 再次被反射。同样，被反射的能量 (1 )(1 ) 2112A1E1 − a2 − a1 投射到 2 又被部分吸
福州大学化工原理电子教案传热 收部分反射。如此无穷反复,逐次消弱,最终A1E1将一部分散失于外界,一部分被两灰体吸收。从灰体2 发射的能量A2E2也同样经历上述反复过程。可见,灰体间辐射穿热过程比黑体复杂的多 为了简化问题,对某一灰体作热量衡算,考察该灰体的能量收支情况 设在单位时间内离开某灰体单位面积的总辐射能为E效数,称为有效辐射,而单位时间投入灰体单位面 积的总辐射能为E入,称为投入辐射。物体的有效辐射由两部分组成,一是灰体本身的辐射E,二是对投 入辐射的反射部分,即 E效=E 对此灰体作能量衡算,单位时间、单位面积净损失的能量O/A为本身 辐射E与吸收投入辐射aE入之差,即 O 若在稍离灰体表面处作能量衡算,则有 EM,-E 联立以上两式以消去E入,可得 E_1n9 图625有效桶射示意图 a aA 上式表明,单位时间内离开灰体单位面积的总辐射能E效与灰体净损失热流量、灰体黑度之间的关系。同 时,将灰体理解为对投入辐射全部吸收而辐射能为E效的“黑体”。这样,处于任何位置两灰体1、2之间 所交换的净辐射能为 Q12=A912E如-A2921E 灰体1和2的有效辐射能分别为 E效1=Eb Eb 94马4 式中Q1和Q2各为灰体1和灰体2的净失热流量。在一般情况下Q1≠Q2,但是如果是由两灰体组成的与 外界无辐射能交换的封闭系统,则Q12=Q1=-Q2,同时A112=A2921,则 A1(ebl -eb2) 1+g21 或令E,=1+2|-1+2-1(系统黑度) 则 12=492;Con 100 100 上式为封闭系统内的两灰体的辐射传热的一般表达式。 下面对几种特殊情况下的两灰体间的辐射传热进行讨论 ①对两块相距很近而面积足够大的平行板,a12=q21=1 ACO 1015 10 即物体的相对位置对辐射传热已无影响
福州大学化工原理电子教案 传热 - 4 - 收部分反射。如此无穷反复，逐次消弱，最终 A1E1 将一部分散失于外界，一部分被两灰体吸收。从灰体 2 发射的能量 A2E2 也同样经历上述反复过程。可见，灰体间辐射穿热过程比黑体复杂的多。 为了简化问题，对某一灰体作热量衡算，考察该灰体的能量收支情况。 设在单位时间内离开某灰体单位面积的总辐射能为 E效 ，称为有效辐射，而单位时间投入灰体单位面 积的总辐射能为 E入 ，称为投入辐射。物体的有效辐射由两部分组成，一是灰体本身的辐射 E ，二是对投 入辐射的反射部分，即 E效 = E + (1− a)E入 对此灰体作能量衡算，单位时间、单位面积净损失的能量 Q / A 为本身 辐射 E 与吸收投入辐射 aE入 之差，即 E aE入 A Q = − 若在稍离灰体表面处作能量衡算，则有 E效 E入 A Q = − 联立以上两式以消去 E入 ，可得 A Q E A Q a a E E 1) 1 1) ( 1 ( = − − = b − − 效 上式表明，单位时间内离开灰体单位面积的总辐射能 E效 与灰体净损失热流量、灰体黑度之间的关系。同 时，将灰体理解为对投入辐射全部吸收而辐射能为 E效 的“黑体”。这样，处于任何位置两灰体 1、2 之间 所交换的净辐射能为 Q12 = A112E效1 − A221E效2 灰体 1 和 2 的有效辐射能分别为 1 1 1 1 b1 1 1 A Q E E = − − 效 2 2 2 2 b 2 1 1 A Q E E = − − 效 式中 Q1 和 Q2 各为灰体 1 和灰体 2 的净失热流量。在一般情况下 Q1 Q2 ，但是如果是由两灰体组成的与 外界无辐射能交换的封闭系统，则 Q12 = Q1 = −Q2 ，同时 A112 = A2 21 ，则 + − + − − = 1 1 1 1 1 ( ) 2 21 1 12 1 12 b1 b 2 12 A E E Q 或令 + − = + − 1 1 1 1 1 2 21 1 12 s （系统黑度）。 则 − = 4 2 4 1 12 1 12 0 100 100 T T Q A sC 上式为封闭系统内的两灰体的辐射传热的一般表达式。 下面对几种特殊情况下的两灰体间的辐射传热进行讨论： ① 对两块相距很近而面积足够大的平行板， 12 = 21 = 1 1 1 1 100 100 1 2 4 2 4 1 1 0 12 + − − = T T A C Q 即物体的相对位置对辐射传热已无影响
福州大学化工原理电子教案传热 ②对如图所示的内包系统,内包物体具有凸表面,则 q12=1,21=12 A2 A2 T A c l00 100 物体被另一物体包围时的辐射 此时,物体相对位置对辐射传热也无影响,当≈1,Q12与两无限大平板的计算式一样 A2 当≈0时 此时,不必知道ε2和A2即可求出Q12°大房间内高温管道的辐射散热,气体管道内热电偶测温的辐射误差 计算都属于此种情况。 (6)影响辐射传热的主要因素 ①温度的影响 On=ooCl/T 100(00//可知,辐射热流量正比于温度四次方之差。同样的温差在高温 时的热流量将远大于低温时的热流量。因此,在低温传热时,辐射的影响可以忽略:而在高温传热时,热 辐射则不容忽视,有时甚至占据主要地位 ②几何位置影响 角系数对两物体间的辐射传热有重要影响,角系数决定于两辐射表面的方位和距离,实际上决定于一 个表面对另一个表面的投射角。 ③物体表面的黑度 当物体相对位置一定,系统黑度只和表面黑度有关。因此,通过表面黑度的方法可以强化或减弱辐射 传热 ④辐射表面间介质的影响 在前面的讨论中,都是假定两表面间的介质为透明体,实际某些气体也具有发射和吸收辐射能的能力。 因此,这些气体的存在对物体的辐射传热必有影响。 (7)辐射给热系数 当要同时考虑对流和热辐射时,常将辐射热流量用统一的牛顿冷却定律表示,即 A(T1-72) 式中a——辐射给热系数 E 当对流给热的温差也为(T1-T2)时,总的热流密度为 )(71-72)=a1(T1-T2) 式中a——对流给热系数; a1一一总给热系数
福州大学化工原理电子教案 传热 - 5 - ② 对如图所示的内包系统，内包物体具有凸表面，则 12 = 1， 2 1 2 1 21 12 A A A A = = + − − = 1 1 1 100 100 2 2 1 1 4 2 4 1 1 0 12 A A T T A C Q 此时，物体相对位置对辐射传热也无影响，当 1 2 1 A A ，Q12 与两无限大平板的计算式一样； 当 0 2 1 A A 时， − = 4 2 4 1 12 1 1 0 100 100 T T Q A C 此时，不必知道 2 和 A2 即可求出 Q12 。大房间内高温管道的辐射散热，气体管道内热电偶测温的辐射误差 计算都属于此种情况。 （6）影响辐射传热的主要因素 ① 温度的影响 由 − = 4 2 4 1 12 1 12 0 100 100 T T Q A sC 可知，辐射热流量正比于温度四次方之差。同样的温差在高温 时的热流量将远大于低温时的热流量。因此，在低温传热时，辐射的影响可以忽略；而在高温传热时，热 辐射则不容忽视，有时甚至占据主要地位。 ② 几何位置影响 角系数对两物体间的辐射传热有重要影响，角系数决定于两辐射表面的方位和距离，实际上决定于一 个表面对另一个表面的投射角。 ③ 物体表面的黑度 当物体相对位置一定，系统黑度只和表面黑度有关。因此，通过表面黑度的方法可以强化或减弱辐射 传热。 ④ 辐射表面间介质的影响 在前面的讨论中，都是假定两表面间的介质为透明体，实际某些气体也具有发射和吸收辐射能的能力。 因此，这些气体的存在对物体的辐射传热必有影响。 （7）辐射给热系数 当要同时考虑对流和热辐射时，常将辐射热流量用统一的牛顿冷却定律表示，即 ( ) QR = R A T1 −T2 式中 R ——辐射给热系数。 1 2 4 2 4 8 1 R 12 0 10 T T T T s C − − = − 当对流给热的温差也为（ T1 − T2 ）时，总的热流密度为 ( )( ) ( ) qt = qc + qR = c + R T1 −T2 = t T1 −T2 式中 c——对流给热系数； t ——总给热系数