电波传播概论 Xidian University cot0= cos cot 0 dh 1+h/r n cos2θ 2、地面距离d仅是观测点高度h的函数，，ro,0为定值。 当h=0,Ah,2Ah,,m△h,.时，可以得到相应的距离为0， d1,d2,,dm,。这些数据可以在射线所在的平面上确 定一系列的点。当△→0时，这些，点的连线就是射线轨道， 这一过程就是射线描迹。 物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 2、地面距离d仅是观测点高度ht的函数, n0 , r0 , θ0为定值。 当h=0,Δh, 2Δh, …, mΔh, …时, 可以得到相应的距离为0, d1 , d2 , …, dm, …。这些数据可以在射线所在的平面上确 定一系列的点。 当Δh→0时, 这些点的连线就是射线轨道, 这一过程就是射线描迹。 t 0 0 cot d 1 / h d h h r = + 0 1 2 2 2 0 0 0 cos cot cos nr n r = −
电波传播概论 Xidian University 射线的曲率半径 曲率半径是衡量曲线弯曲程度的物理量。曲率半径越小， 曲线就越弯曲。其数学定义为： △1 dl P lim △B-0△BdB △是曲线上的单元曲线长；△B(单位为弧度)是单元曲线 头尾两点切线之间的夹角。 曲率e表示曲线的弯曲程度，它为曲率半径的倒数 dβ dl 物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 射线的曲率半径 曲率半径是衡量曲线弯曲程度的物理量。曲率半径越小, 曲线就越弯曲。其数学定义为： r 0 d lim d l l → = = Δl是曲线上的单元曲线长；Δβ（单位为弧度）是单元曲线 头尾两点切线之间的夹角。 曲率e0表示曲线的弯曲程度，它为曲率半径的倒数 0 1 r d e dl = =
电波传播概论 Xidian University 由于对流层的折射率随高度而变，因此电波在对流层 中传输时会发生不断的折射，从而导致轨迹弯曲，这种现 象称为大气折射。 o+d dh nsin =(n+dn)sin(+d) n an dn dpcos≈-nsin n 的熊的曲率半经为p= C do d ac N cos(o+do) cos(p+dp)≈cosp dn dh sin o 推导射线曲率半径的用图 在大多数钟光下，n心L,p≈90° 1 dn/dh 物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论
电波传播概论 Xidian University 讨论 dn dh 1、折射指数的梯度越大，射线曲率半径就越小，从而曲线也 越弯曲。 2、当仰角0，=90°时，曲率半径变为无穷大，即射线不弯曲 （垂直、沿半径方向)； 3、当仰角0=0°时，曲率半径为 P=-1/ dn dh 4、当dn/dh=一1/a=一1.57×104(1/km)时，则p,=a,此时射线 变为平行于地球表面的曲线。该dn/dh值被称为大气折射指 数的临界梯度。 物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 r 0 1 d cos d n h 讨论 = − 1、折射指数的梯度越大, 射线曲率半径就越小, 从而曲线也 越弯曲。 2、当仰角θ0=90°时, 曲率半径变为无穷大, 即射线不弯曲 （垂直、沿半径方向）; 3、当仰角θ0=0°时,曲率半径为 4、当dn/dh=－1/a=－1.57×10-4 (1/km)时, 则ρr=a, 此时射线 变为平行于地球表面的曲线。 该dn/dh值被称为大气折射指 数的临界梯度。 r d 1 / d n h = −
电波传播概论 Xidian University 2、大气折射的各种形式 大气折射指数的梯度决定了射线的弯曲程度。因此，可按射 线曲率半径和与地球半径比值的大小对折射进行分类。 >当Pa=1时，射线平行于地面，称为临界折射 >当pJA<1时，射线弯向地面，再经地面反射，可传到很远的地 方，称为超折射； 2<0 负折射 次折射 mmmmmmmmio 超折射 过折射 2=4 “标准折射 =1 卫1临举折射 物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 2、大气折射的各种形式 大气折射指数的梯度决定了射线的弯曲程度。 因此, 可按射 线曲率半径和与地球半径比值的大小对折射进行分类。 ➢当ρr /a=1时, 射线平行于地面,称为临界折射 ➢当ρr /a＜1时, 射线弯向地面, 再经地面反射,可传到很远的地 方, 称为超折射;