材料热力学 夏长清 2021-2-21 夏长清教授,材料学院
2021-2-21 夏长清 教授，材料学院 1 材料热力学 夏长清
第三章二元相 §3.1亚点阵晶体相中的组态熵 §3.2随机混合模型(理想溶液模型) §3.3规则溶液模型 §3.4过剩吉氏自由能的形式处理方法 §3.5准化学理论 §3.6有序化系统(y<0) §3.7间隙固溶体的最近邻相互作用模型 §3.8磁性的贡献(合金化后的Fe的磁性变化) 2021-2-21 夏长清教授,材料学院 2
2021-2-21 夏长清 教授，材料学院 2 第三章 二元相 §3. 1 亚点阵晶体相中的组态熵 §3．2 随机混合模型（理想溶液模型） §3.3 规则溶液模型 §3.4 过剩吉氏自由能的形式处理方法 §3．5 准化学理论 §3．6 有序化系统（ ） §3．7 间隙固溶体的最近邻相互作用模型 §3．8 磁性的贡献（合金化后的Fe的磁性变化） 0
§3.1亚点阵晶体相中的组态熵 亚点阵概 Cu、Zn黄铜的β相由Cu、Zn原子构成体心晶体结构, 其空间点阵为两个简单立方点阵的交叉配合。每一个简 单立方点阵为亚点阵,Cu原子及Zn原子分别进入各自亚 点阵。 又如金属化合物Fe2C Fe占据体心正交点阵的正常位置 C填充Fe原子的八面体间隙位置而构成底心正交点阵。 Fe3C为两个正交点阵(亚点阵)的交叉配合而组成。 在Fe2C晶胞中有12个原子,4个碳原子。 现在把Mo、N原子加入Fe2C晶体中 (Mo, N+Fe, C(FeMO)(CN) 2021-2-21 夏长清教授,材料学院
2021-2-21 夏长清 教授，材料学院 3 §3. 1 亚点阵晶体相中的组态熵 n 1．亚点阵概念 Cu、Zn黄铜的β相由Cu、Zn原子构成体心晶体结构， 其空间点阵为两个简单立方点阵的交叉配合。每一个简 单立方点阵为亚点阵，Cu原子及Zn原子分别进入各自亚 点阵。 又如金属化合物 Fe3C Fe 占据体心正交点阵的正常位置 C填充Fe原子的八面体间隙位置而构成底心正交点阵。 Fe3C为两个正交点阵（亚点阵）的交叉配合而组成。 在Fe3C晶胞中有12个原子，4个碳原子。 现在把Mo、N原子加入Fe3C晶体中 （Mo，N）+Fe3C→（FeMo）3（CN）
2.(FeMo)3(CN)的理想溶液混合熵 3 moles金属单原子Fe,Mo在一个亚点阵m中 1mole间隙原子C,N在另一个亚点阵n中 用X代表系统中每种原子的摩尔分数, X+X+x+X=1→∑x;=1 nFe tnMo nc tn X +X 3 十n4n+nn+nx/H into +nc tn +Ⅹ M M在亚点阵m中的原子 N在亚点阵n中的原子 2021-2-21 夏长清教授,材料学院 4
2021-2-21 夏长清 教授，材料学院 4 n 2．（FeMo）3（CN）的理想溶液混合熵 3 moles金属单原子Fe，Mo在一个亚点阵m中 1 mole间隙原子C，N在另一个亚点阵n中 用Xi代表系统中每种原子的摩尔分数， XFe +XMo +XC+XN =1→Σxi =1 M——在亚点阵m中的原子 N——在亚点阵n中的原子 1 3 C N Fe Mo Fe Mo C N C N Fe Mo C N Fe Mo X X X X n n n n n n n n n n n n c a X X N n N M m M
x+X Mo X+Xtx+x X+X Mo4 ∑X a+c Xc+XN ∑X C X+X XFe +Xmo+x+Xn a+c 3.在每一亚点阵中的摩尔分数 F代表每一亚点阵中i原子的摩尔分数 在亚点阵m中+=1∑m=1 在亚点阵n中r+1∑ 4 a+c X2+X3 M M Y X a+c N X X+ C 2021-2-21 夏长清教授,材料学院
2021-2-21 夏长清 教授，材料学院 5 § 3．在每一亚点阵中的摩尔分数 Yi代表每一亚点阵中i原子的摩尔分数 在亚点阵m中 YFe +YMo =1 在亚点阵n中 YC+YN =1 a c a X X X X X X X x X M m Fe Mo Fe Mo C N Fe Mo 4 3 a c c X X X X X X X X X N n C N Fe Mo c N C N 4 1 1 M m YM 1 N n YN a a c X X X X Y X X X Y m M m m m Fe M Fe Mo Fe Fe 3 4 c a c X X X X Y X X X Y n N n n n C N C N C C 1 4