刀片边缘的行射 圆屏衍射
刀片边缘的衍射 圆屏衍射
、惠更斯菲涅耳原理 波传到的任何一点都是子波的波源。 各子波在空间某点的相干叠加,决定了该 点波的强度。 de(p)aca(o)k(e) d s d( e r dE(p)a(Q)取决于波前上Q处的 O 强度,K(O)称方向因子 S(波前) 6=0,K=K max 设初相为零 K(O):↑→>K(小 6≥900,K=0
各子波在空间某点的相干叠加，决定了该 点波的强度。 二、惠更斯—菲涅耳原理 波传到的任何一点都是子波的波源。 S r a Q K E p d ( ) ( ) d ( ) K( )： a(Q)取决于波前上Q处的 强度，K( )称方向因子。 = 0， K=Kmax →K( ) 90o ，K = 0 p · dE(p) r Q dS S(波前) 设初相为零 n ·
dec )sa(Q)K(6) d s. cOS(、3 ) E(P)= a()·K(6) cos(at-2r o ).ds Eo(p).cost+(p) 菲涅耳积分。P点波的强度nE(m) 1882年以后,基尔霍夫( Kirchhoff)求解电 磁波动方程,也得到了E(p)的表示式,这使得 惠更斯一菲涅耳原理有了波动理论的根据。 由菲涅耳积分计算观察屏上的强度分布,很 复杂。常用半波帶油、振幅矢量
1882年以后，基尔霍夫（Kirchhoff）求解电 ) 2 d cos( ( ) ( ) d ( ) r S t r a Q K E p − = S r t r a Q K E p S ) d 2 cos( ( ) ( ) ( ) − = p 点波的强度 ( ) 2 I p E0 p ( ) cos ( ) = E0 p t + p 惠更斯 — 菲涅耳原理有了波动理论的根据。 磁波动方程，也得到了E(p)的表示式，这使得 ⎯ 菲涅耳积分。 由菲涅耳积分计算观察屏上的强度分布，很 复杂。常用半波带法、振幅矢量法
§42单缝的夫琅禾费衍射、半波带法 装置和光路 缝平面透镜L观察屏 透镜L P S:单色线光源 AB=a:缝宽 6:衍射角 A→→和B→一的光程差为 d=asine 0=0,d=0—中央明纹(中心) 0↑→δ↑→L一p点明亮程度降低
§4.2 单缝的夫琅禾费衍射、半波带法 一、装置和光路 = asin = 0， = 0 — 中央明纹（中心） A→p和B→p 的光程差为 AB = a ：缝宽 S：单色线光源 ： 衍射角 ·p δ S f f a 透镜L 透镜L B 缝平面 观察屏 0 A * → → I p — p点明亮程度降低
、半波带法一计算观察屏上的强度分布 (1)当 asine=时,可将缝分为两个“半波带” B 2相消 ↑半波带 相消 半波带 半波带 半波带 M/2 两个半波带发的光,在P点干涉相消形成暗纹
1′ B 2 A a θ 半波带 半波带 1 2′ 两个半波带发的光，在 p 点干涉相消形成暗纹。 /2 1 1′ 2 2′ 半波带 半波带 可将缝分为两个“半波带” 相消 相消 二、半波带法－计算观察屏上的强度分布 （1）当 asin = 时