wuhan university 4、空载时的电磁关系 1)电动势与磁通的关系: 假定主磁通按正弦规律变化,即 g-g singt 根据电磁感应定律和对正方向规定,一、二次绕组中 感应电动势的瞬时值为 dt -an,d cosa =v2E, sin(at-900) do e,=-N, =-an, cost=v2E sin(a-90) N=-aNΦ,cosa=√2Esin(x-90) lam
cos 2 sin( 90 )0 1 = − 1 = − N1Φ t = E1 t − dt d e N ω m ω ω φ cos 2 sin( 90 )0 2 = − 2 = − N2Φ t = E2 t − dt d e N ω m ω ω φ cos 2 sin( 90 )0 1 1 1 1 1 = − 1 = − N Φ t = E t − dt d e N ω m ω ω φ σ σ σ σ 4、空载时的电磁关系 1）电动势与磁通的关系： 假定主磁通按正弦规律变化，即 Φ=Φmsinωt 根据电磁感应定律和对正方向规定，一、二次绕组中 感应电动势的瞬时值为 ：
wuhan university 式中: QNΦ E1=m=444NΦ aN g E2 4.44 fN, p V④ =444N④ 注意:从上面的表达式中我们可以看出,电动势总是滞 后与产生的他的磁通90
m m fN N E = Φ Φ = 1 1 1 4.44 2 ω m m fN N E Φ ω Φ 2 2 2 4.44 2 = = m m fN N E σ σ σ Φ ω Φ 1 1 1 1 1 4.44 2 = = 式中： 注意：从上面的表达式中我们可以看出， 电动势总是滞 后与产生的他的磁通90
Wuhan university 3.22电动势平衡方程式和变比 根据对正方向的规定,可以得到空载时电动势平 衡方程式: 1=-E1-Elgto r 将漏感电动势写成压降的形式: Ela=-jOLolo=-JX1aIo
3.2.2 电动势平衡方程式和变比 U 1 E 1 E 1 I 0 R 1 • • • • = − − σ + 根据对正方向的规定，可以得到空载时电动势平 衡方程式： 将漏感电动势写成压降的形式 ： E1 10 10 j L I jX I σσ σ =− =− ω
Wuhan university U1=-E1+10R1+jl0X1=-E1+l0z1 式中Z1=R1+jX 次侧绕3组的漏阻抗 对于电力变压器,空载时一次侧绕组的漏阻抗压降 z1很小,其数值不超过U的0.2%,将z忽略,则上式 变成: E 在二次侧,由于电流为零,则二次侧的感应电动势等 于二次侧的空载电压,即: U20=E
• • U1 = − E1 • • = 2 U 20 E U E I R jI X E I Z 1 1 01 0 1 1 01 =− + + =− + σ 式中 Z R jX 11 1 = + σ ——一次侧绕3组的漏阻抗 对于电力变压器，空载时一次侧绕组的漏阻抗压降 I0Z1 很小，其数值不超过U1的0.2%，将I0Z1忽略，则上式 变成： 在二次侧，由于电流为零，则二次侧的感应电动势等 于二次侧的空载电压，即：
Wuhan university 变压器的变比 在变压器中,一次侧、二次侧绕组的感应电动势E1 和E2之比称为变压器的变比,用k表示, k E1444NΦnN1 E2444MN2①nN2 变压器的变比等于一次侧、二次侧绕组的匝数比。 当变压器空载运行时,由于U1≈E1,U20≈E,故可 近似地用空载运行时原、二次侧的相电压比来作为变 压器的变比,即 k 20 N
变压器的变比等于一次侧、二次侧绕组的匝数比。 当变压器空载运行时，由于 U1≈E1 ， U20 ≈ E2，故可 近似地用空载运行时原、二次侧的相电压比来作为变 压器的变比，即 N N O U U U U k 2 1 2 1 ≈ = 变压器的变比 在变压器中，一次侧、二次侧绕组的感应电动势 E 1 和 E2之比称为变压器的变比，用 k 表示，即： 1 11 2 22 4.44 4.44 m m E fN N k E fN N Φ == = Φ