贝特：质量重整化 韦斯科夫指出，空穴理论的自能是对数 不法品春春A袖面平年毛件用湖得的移等卡专卡出 发散，这种发散存在于精细结构常数 (2πe2hc≈1/137)的一切级别中，进 入更高项不会产生新的发散。 贝特提出了质量重整化程序：束缚电子 的电磁质量可能是无穷大，因为当电子 没有广延时，它所发射与吸收的虚光子 云可以有无限大的频率；但是光子能量 越大，它的辐射与吸收对外场的依赖就 越小，所以当它在外场影响下被改变的 那部分电磁质量却是有限的，总体上表 现为有限的电子质量
贝特：质量重整化 n 韦斯科夫指出，空穴理论的自能是对数 发散，这种发散存在于精细结构常数 （2πe2/hc≈1/137）的一切级别中，进 入更高项不会产生新的发散。 n 贝特提出了质量重整化程序：束缚电子 的电磁质量可能是无穷大，因为当电子 没有广延时，它所发射与吸收的虚光子 云可以有无限大的频率；但是光子能量 越大，它的辐射与吸收对外场的依赖就 越小，所以当它在外场影响下被改变的 那部分电磁质量却是有限的，总体上表 现为有限的电子质量
费曼对电子自能问题的思考 电子与电磁场的自相互作用引发了困 难。因为如果这个电子是点电荷的话 那么自相互作用预言了无限天的自能 若电子占有一定体积，经典的自 量虽然有限，却导致了与相对论的 他矛盾。因为这种自相互作用的 一 分输些面子射动的确赉 ,即当电子作加速运动时会因为辐 而受到拖曳，所以这个问题就变得 更加 复杂。 费曼倾向于取消场，因为如果把场当 作振子的集合，它就有无限多个自由 度，也就有无限多个零点能。而若摒 弃场，就能避开无限大自能以及无限 多零点能这两个问题
费曼对电子自能问题的思考 n 电子与电磁场的自相互作用引发了困 难。因为如果这个电子是点电荷的话， 那么自相互作用预言了无限大的自能 量；若电子占有一定体积，经典的自 能量虽然有限，却导致了与相对论的 其他矛盾。因为这种自相互作用的一 部分给出了“辐射反应”的正确表达 式，即当电子作加速运动时会因为辐 射而受到拖曳，所以这个问题就变得 更加复杂。 n 费曼倾向于取消场，因为如果把场当 作振子的集合，它就有无限多个自由 度，也就有无限多个零点能。而若摒 弃场，就能避开无限大自能以及无限 多零点能这两个问题
场论：场传递作用 ·场论对相互作用的描述： 电子A对电子B有作用，是因为 A建立起场，当A运动时，场发 生变化。开始时，紧靠A的场 变化，然后远一点的场变化， 这种因果作用以光速向外散开， 直到遇到B并影响B的运动
场论：场传递作用 n 场论对相互作用的描述： n 电子A对电子B有作用，是因为 A建立起场，当A运动时，场发 生变化。开始时，紧靠A的场 变化，然后远一点的场变化， 这种因果作用以光速向外散开， 直到遇到B并影响B的运动
吸收体理论 ■ 费曼的思想是直接描述A和B的 相互作用，而无需引入场。为 此，他需要A对B有直接的作用 (尽管有延迟)，B同样对A有 反作用。 这些延迟解就是大家熟悉的延 迟效应，即如果A运动，扰动就 会以光速扩展到B;B在稍后时 刻运动。但是，麦克斯韦方程 还有时间对称的超前解，它描 述B在A运动之前所发射的波， 这个波在A刚开始运动时会聚到 A
吸收体理论 n 费曼的思想是直接描述A和B的 相互作用，而无需引入场。为 此，他需要A对B有直接的作用 （尽管有延迟），B同样对A有 反作用。 n 这些延迟解就是大家熟悉的延 迟效应，即如果A运动，扰动就 会以光速扩展到B；B在稍后时 刻运动。但是，麦克斯韦方程 还有时间对称的超前解，它描 述B在A运动之前所发射的波， 这个波在A刚开始运动时会聚到 A
超前解 大部分物理学家都略去了超前解，就象 中学生舍去二次方程的负根，认为它没 有意义一样。狄拉克，费曼与惠勒觉得 超前解可能包含通向正确的量子场论的 线索。吸收体理论认为： A通过超前和延迟效应直接作用于B,B 也以同样的方式作用于A。此外，A,B 也与其他电荷以相同的机理相互作用。 但是，A和B都不与它们自身相互作用。 令人惊奇的是这种方法重现了经典电磁 学的所有结论，它的数学表述也完全等 价于麦克斯韦方程组
超前解 n 大部分物理学家都略去了超前解，就象 中学生舍去二次方程的负根，认为它没 有意义一样。狄拉克，费曼与惠勒觉得 超前解可能包含通向正确的量子场论的 线索。吸收体理论认为： n A通过超前和延迟效应直接作用于B，B 也以同样的方式作用于A。此外，A，B 也与其他电荷以相同的机理相互作用。 但是，A和B都不与它们自身相互作用。 n 令人惊奇的是这种方法重现了经典电磁 学的所有结论，它的数学表述也完全等 价于麦克斯韦方程组