两接点的接触电势e2(T)和e2(T)可表示为 KT AB (T) n e KT N er(o=In e B70 式中:K—波尔兹曼常数; e—单位电荷电量 Ar、NBr和N AT0、1BT0 分别在温度为T和T时,导 体A、B的自由电子密度
式中: K——波尔兹曼常数; e——单位电荷电量; NAT、NBT和NAT0、NBT0 ——分别在温度为T和T0时, 导 体A、B的自由电子密度。 两接点的接触电势 和 可表示为 0 0 0 0 ( ) ln AT AB BT KT N e T e N = ( ) ln AT AB BT KT N e T e N = ( ) AB e T 0 ( ) AB e T
(2)同一导体温差电势 同一导体的两端因其温度不同而产生的一种热电势 同一导体的两端温度不同时,高温端的电子能量 要比低温端的电子能量大,因而从高温端跑到低温 端的电子数比从低温端跑到高温端的要多,结果高 温端因失去电子而带正电,低温端因获得多余的电 子而带负电,形成一个静电场,该静电场阻止电子 继续向低温端迁移,最后达到动态平衡。因此,在 导体两端便形成温差电势,其大小由下面公式给出
（2）同一导体温差电势 同一导体的两端因其温度不同而产生的一种热电势。 同一导体的两端温度不同时, 高温端的电子能量 要比低温端的电子能量大, 因而从高温端跑到低温 端的电子数比从低温端跑到高温端的要多, 结果高 温端因失去电子而带正电, 低温端因获得多余的电 子而带负电, 形成一个静电场，该静电场阻止电子 继续向低温端迁移，最后达到动态平衡。因此, 在 导体两端便形成温差电势, 其大小由下面公式给出:
温差电动势: e (T, To)=LOAdt GA:汤姆逊系数,表示导体A两端的温度差 为1℃时所产生的温差电动势。 热电偶回路中总的热电势应是接触电势与温差电势之和 E AB 0 (t)-eABT)+eBT, To)-eAT, To) KT N AT KT N 0 n n + (OR-ONdT' BT e B70
0 0 ( , ) T A A T e T T dT = 温差电动势： 热电偶回路中总的热电势应是接触电势与温差电势之和 ＥAB(T, T0 )=eAB(T) -eAB(T0 ) +eB(T, T0 ) -eA(T, T0 ) A ：汤姆逊系数，表示导体A两端的温度差 为1℃时所产生的温差电动势。 0 0 0 0 ln ln ( ) T AT AT B A T BT BT KT N KT N dT e N e N = − + −
在总热电势中,温差电势比接触电势小很多,在精度 要求不高的情况下,热电偶的热电势可近似表示为: E ABt, TO) CeAB(T)-eABTO) 对于已选定的热电偶,当参考端温度T恒定时,eAB(To)为常 数,则总的热电动势就只与温度T成单值函数关系,即 E ABCT, TO=EAB(T)-c=f(T) 实际应用中,热电势与温度之间关系是通过热电偶分度表 来确定的。分度表是在参考端温度为0℃时,通过实验建 立起来的热电势与工作端温度之间的数值对应关系
在总热电势中, 温差电势比接触电势小很多, 在精度 要求不高的情况下, 热电偶的热电势可近似表示为： ＥAB(T, T0 ) ≈eAB(T) -eAB(T0 ) 对于已选定的热电偶, 当参考端温度T0恒定时, eAB(T0 ) 为常 数, 则总的热电动势就只与温度T成单值函数关系, ＥAB(T, T0 ) =EAB(T)-c=f(T) 实际应用中, 热电势与温度之间关系是通过热电偶分度表 来确定的。分度表是在参考端温度为0℃时, 通过实验建 立起来的热电势与工作端温度之间的数值对应关系
热电偶回路的几点结论: ①如果构成热电偶的两个热电极为材料相同的均质导体, 则无论两结点温度如何,热电偶回路内的总热电势为零。 必须采用两种不同的材料作为热电极 ②如果热电偶两结点温度相等,热电偶回路内的总电 势亦为零。 ③热电偶AB的热电势与A、B材料的中间温度无关,只 与结点温度有关
热电偶回路的几点结论： ① 如果构成热电偶的两个热电极为材料相同的均质导体， 则无论两结点温度如何，热电偶回路内的总热电势为零。 必须采用两种不同的材料作为热电极。 ② 如果热电偶两结点温度相等，热电偶回路内的总电 势亦为零。 ③ 热电偶AB的热电势与A、B材料的中间温度无关，只 与结点温度有关