第21章量子光学基出 §21.0引言 §21.1热辐射黑体辐射 §21.2普朗克的能量子假说和黑体辐射公式 §21.3光的粒子性 §21.4康普顿散射 §21.5氢原子光谱 Bohr理论 §21.6光的辐射和吸收 §21.7激光
第 21 章 量子光学基础 §21.1 热辐射 黑体辐射 §21.2 普朗克的能量子假说和黑体辐射公式 §21.3 光的粒子性 §21.4 康普顿散射 §21.5 氢原子光谱 Bohr 理论 §21.6 光的辐射和吸收 §21.7 激光 §21.0 引言
§21.4康普顿散射 除光电效应外，光波的量子性还表现在光散 射的康普顿效应。该效应是光显示出其粒子 性的又一著名实验。 1923-1925年，康普顿 研究了X射线在石墨上 的散射，在散射的X射 线中不但存在与入射线 波长相同的射线，同时 还存在波长大于入射线 波长的射线成份 康 普顿效应。 康普顿(A.H.Compton) 1927诺贝尔物理学奖得主
§21.4 康普顿散射 康普顿 (A.H. Compton) (A.H. Compton) 除光电效应外，光波的量子 除光电效应外，光波的量子性还表现在光散 性还表现在光散 射的康普顿效应。 射的康普顿效应。该效应是光显示出其粒子 是光显示出其粒子 性的又一著名实验。 性的又一著名实验。 1927诺贝尔物理学奖得主 诺贝尔物理学奖得主 1923-1925年，康普顿 研究了X射线在石墨上 的散射，在散射的 的散射，在散射的X射 线中不但存在与入射线 线中不但存在与入射线 波长相同的射线，同时 波长相同的射线，同时 还存在波长大于入射线 还存在波长大于入射线 波长的射线成份 波长的射线成份——康 普顿效应
一、康普顿散射的实验装置 X射线源 晶体 光阑 散射波长) 0 探测 石墨体 (散射物质) X射线谱仪
一、康普顿散射的实验装置 光阑 X 射线谱仪 石墨体 (散射物质 ) X 射线源 ϕ λ 0 散射波长 λ 晶体 探 测 器
二、实验规律 8=0 1.散射光除原波长入。 外，还出现了波长 大于入的新的散射 相对强度 a45" 波长入。 2.波长差42=20 随散射角的增大而 8=90" 增大。 3.新波长的谱线强度 135 随散射角O的增加 而增加，但原波长 的谱线强度降低
二、 实验规律 1. 散射光除原波长 散射光除原波长 λ 0 外，还出现了波长 外，还出现了波长 大于 λ 0的新的散射 波长 λ 。 2. 波长差 Δ λ = λ- λ0 随散射角的增大而 随散射角的增大而 增大。 3. 新波长 的谱线强度 随散射角 θ 的增加 而增加，但原波长 的谱线强度降低 的谱线强度降低
4.对不同的散射物质， 只要在同一个散射 相对强度 S 角下，波长的改变 量2-入都相同，与 散射物质无关！ 1925-26年吴有训在该 方面也做出了贡献
4. 对不同的散射物质， 对不同的散射物质， 只要在同一个散射 只要在同一个散射 角下，波长的改变 角下，波长的改变 量λ -λ0都相同，与 散射物质无关！ 散射物质无关！ 1925-26年吴有训在该 方面也做出了贡献 方面也做出了贡献