53-2动量守恒定律 质点系动量定理7-∑Fd=∑n∑mo 动量守恒定律 若质点系所受的合外力为零F=∑F=0 则系统的总动量守恒,即D=∑保持不变 力的瞬时作用规律F=①,F=0.p=C dt 1)系统的动量守恒是指系统的总动量不变,系 统内任一物体的动量是可变的,各物体的动量必相 对于同一惯性参考系
= = − i i i i t t i I Fi t p p 0 ex 0 d 质点系动量定理 若质点系所受的合外力为零 则系统的总动量守恒，即 保持不变 . 0 ex ex = = i F Fi = i p pi 动量守恒定律 F P C t p F = , = 0, = d 力的瞬时作用规律 ex d ex 1）系统的动量守恒是指系统的总动量不变，系 统内任一物体的动量是可变的, 各物体的动量必相 对于同一惯性参考系 . §3-2 动量守恒定律
2)守恒条件合外力为零F=∑F=0 当F<<P时,可略去外力的作用,近似地 认为系统动量守恒.例如在碰撞,打击,爆炸等问题中 3)若某一方向合外力为零,则此方向动量守恒 FEx=0 px=∑ LX F eX .=C F=0,P ∑ 0=C 4)动量守恒定律只在惯性参考系中成立,是自 然界最普遍,最基本的定律之
3）若某一方向合外力为零, 则此方向动量守恒 . 4） 动量守恒定律只在惯性参考系中成立, 是自 然界最普遍，最基本的定律之一 . z z i i z z y y i i y y x x i i x x F p m C F p m C F p m C = = = = = = = = = v v v 0, 0, 0, ex ex ex 2）守恒条件 合外力为零 当 时，可 略去外力的作用, 近似地 认为系统动量守恒 . 例如在碰撞, 打击, 爆炸等问题中. 0 ex ex = = i F Fi ex in F F
例1设有一静止的原子核,衰变辐射出一个电子和 个中微子后成为一个新的原子核已知电子和中微子 的运动方向互相垂直,且电子动量为12×10kg:ms,中 微子的动量为64×1023kgms1.问新的原子核的动量 的值和方向如何? 解∑F<∑F pe p=∑m;=恒矢量ax 即+反+DN=0
例 1 设有一静止的原子核,衰变辐射出一个电子和 一个中微子后成为一个新的原子核. 已知电子和中微子 的运动方向互相垂直,且电子动量为1.210-22 kg·m·s -1 ,中 微子的动量为6.410-23 kg·m·s -1 . 问新的原子核的动量 的值和方向如何? 解 ex in Fi Fi N 0 pe + pν + p = 即 e p pN pν = = = n i p mi 1 vi 恒矢量
Pe=1.2×102kgm.s P=64×1023kgm.s 系统动量守恒,即 B PN Pe+p+pN=o 又因为p⊥∴PN=(2+p2 代入数据计算得pN=136×1022kgms-1 d= arctan p 61.9°
又因为 pe pν ⊥ ( ) 2 1 2 ν 2 pN = pe + p = arctan = 61.9 ν e p p 2 2 1 N 1.36 10 kg m s − − 代入数据计算得 p = 系统动量守恒 , 即 pe + pν + pN = 0 e p pN pν 22 1 e 1.2 10 kg m s − − p = 23 1 6.4 10 kg m s − − = p
例2一枚返回式火箭以2.5×103ms的速率相对 地面沿水平方向飞行.设空气阻力不计.现由控制系统 使火箭分离为两部分,前方部分是质量为100kg的仪器 舱,后方部分是质量为200kg的火箭容器.若仪器舱相 对火箭容器的水平速率为10×103ms1.求仪器舱和火 箭容器相对地面的速度 S XxXC
例 2 一枚返回式火箭以2.5 103 m·s -1 的速率相对 地面沿水平方向飞行 . 设空气阻力不计. 现由控制系统 使火箭分离为两部分, 前方部分是质量为100kg 的仪器 舱, 后方部分是质量为 200kg 的火箭容器 . 若仪器舱相 对火箭容器的水平速率为1.0 103 m·s -1 . 求 仪器舱和火 箭容器相对地面的速度 . x z y o x' z' s y' s' o' v v'