四、焦耳定律 =VIdt= I2Rdt 电流的热效应 电流的热功率密度 = dg _I'r _(Jds)' pdl ds dtdsdl asdl dsdl 一定温度下,电阻R上的电压噪声 Ynoise=4k TR 五、电源 静电力(场)可以维持稳恒电流? 十 B A 12:35:17 6
12:35:17 6 四、 焦耳定律 dQ VIdt I Rdt 2 = = dSdl I R dtdSdl dQ w 2 = = 电流的热效应 电流的热功率密度 2 2 2 ( ) / J E dSdl JdS dl ds = = = 一定温度下，电阻R上的电压噪声 Vnoise = 4kB TR 五、电源 静电力（场）可以维持稳恒电流？ B A
第7.2节稳恒电流的磁场 一、基本磁现象 1820年7月奥斯特磁针的一跳电流的磁效应 法国物理学家迅速行动 阿拉果9.1法国科学院介绍 安培9.18平行载流直导线的相互作用 毕奥萨伐尔拉普拉斯10.30毕萨公式 安培12.14电流元相互作用公式 从奥斯特磁针的一跳到对磁现象的系统认识只用半年时间 说明科学家的锲而不舍的精神 12:35:17 7
12:35:17 7 第7.2节 稳恒电流的磁场 1820年7月 奥斯特 磁针的一跳 一、基本磁现象 电流的磁效应 法国物理学家迅速行动 阿拉果 9.11 法国科学院介绍 安培 9.18 平行载流直导线的相互作用 毕奥 萨伐尔 拉普拉斯 10.30 毕萨公式 安培 12.14 电流元相互作用公式 从奥斯特磁针的一跳到对磁现象的系统认识只用半年时间 说明科学家的锲而不舍的精神
人 奥斯特实验 磁针和磁针; S N S N 磁体对运动电荷的作用 载流导线之间的相互作用; 安培的分子电流假设 一切磁现象都可归纳为运动电荷之间的相互作用。 12:35:17 运动电荷磁场运动电荷 8
12:35:17 8 磁针和磁针； S N S N I I 载流导线之间的相互作用； I S N 奥斯特实验 磁体对运动电荷的作用 安培的分子电流假设 一切磁现象都可归纳为运动电荷之间的相互作用。 运动电荷 磁场 运动电荷
I 电流元:Idl=dl=vdq 0g →V 运动电荷的电流元:Idl=dl=qv 2.磁感应强度 F=( 12 线圈1在r处的磁感应强度B为 21-42 32 B= l1x 4r3 电流元d在r处的磁感应强度B为 dB= Idi 4πr3 B的单位:1T=1N/A/m;1G=10-4T 3.毕奥—萨伐尔定律: F2= fIidl, x B 1 12:35:18 21-4元22 9
12:35:18 9 dl vdq dt dq 电流元： Idl = = I v q 运动电荷的电流元： dl qv dt q Idl = = ( ) = 2,1 3 1 2 0 2 2 1 1 1 2 2 1 4 r I dl I dl r F 2. 磁感应强度 线圈1在 r 处的磁感应强度B为 = 3 1 1 4 r I dl r B 3 4 r Idl r dB = 电流元Idl在 r 处的磁感应强度B为 = 2 2 1 0 2 1 4 F I dl B 3. 毕奥—萨伐尔定律： B的单位：1T=1N/A/m ; 1G=10-4T
4.静电场力与通电线圈之间的磁场力对比 " I2dl2( Fm=4π 12 dB= Ho i2 4πr3 dF 192912 = g1r 4nE, r 3 12 都是反平方形式,形式上点乘与叉乘的区别 I S N S< 毕萨公式(安培公式)中的矢量积形式正是 12:35:18 磁场横向性的具体体现! 10
12:35:18 10 ( ) 3 1 2 0 2 2 1 1 1 2 4 r I dl I dl r dF m = 3 1 2 2 1 1 2 4 0 1 r q q r dF e = 4. 静电场力与通电线圈之间的磁场力对比 3 1 4 0 1 r q r E = 3 0 1 1 4 r I dl r dB = 都是反平方形式，形式上 点乘与叉乘 的区别 I S N I S N 毕萨公式（安培公式）中的矢量积形式正是 磁场横向性的具体体现！