北京大学：《电磁场与电磁波》课程教学课件（讲稿）第四章 恒定磁场

J实验二：A在一个平面内O设计实验：磁极所受作用力的方向垂直于折线与磁极构成的平面元H=H最大α =α=0,H=02元αH = 0.414H0.414 = tan22°30'= tanα=max247α结论：Htan折2

实验二：  设计实验：  磁极所受作用力的方向垂直于折线与磁极构成的平 面   0,H  0 , max最 大 2  H  H   414 max , 0. 4  H  H   2 0.414 tan22 30' tan     2 tan  r I 结 论：H折  k 折

电流元对磁极的作用力的表达式α由实验证实电流元对磁极的作用力是横向力O整个电流对磁极的作用是这些电流元对磁极横向力的叠加α由对称性，上述折线实验结果中，折线的一支对磁极的作用力的贡献是H折的一半αH = k =tank=折221

电流元对磁极的作用力的表达式  由实验证实电流元对磁极的作用力是横向力  整个电流对磁极的作用是这些电流元对磁极横向力 的叠加  由对称性，上述折线实验结果中，折线的一支对磁 极的作用力的贡献是H折的一半 k k 折 2 1  2 tan  r I H  k

dl cosα =-dr理论分析：B.S.Ldr-coSαdldllcosc定律的建立Ctdisincdtα+dko求A点附近电流元IdI对P点磁极的作用力dHdadHaHaHdαdrdl sinα = rdadHdl)dl(a)dldlOraαdldasinαIdlre得由H=k=tam2rαa2sincOS-2211aHaH1=kα(b)aαα-ktanr22cos22Or2

理论分析：B.S.L 定律的建立  求A点附近电流元Idl对P点 磁极的作用力dH ( )dl (a) dl dr r H dl H d dl dl dH dH           由 ，得 2 tan  r I H  k 2 2cos 1  r 2  I k H    ( ) 2 tan 2 b r I k r H      dl r d dl rd     sin sin      cos cos      dl dr dl dr 2 cos 2 2sin 

IdlIdlαdH =(1 + cos α)ktansinαK2221Idl ×x r对磁极的力矢量式 H=k如何引入？dH表达式与现代的电流元磁感应强度的表达式是一致的-Mo IdlxrIdlxrdB=kn24元

(1 cos ) 2 tan 2     r Idl dH k sin 2 r Idl  k  dH表达式与现代的电流元磁感应强度的表 达式是一致的 2 r Id k l r   矢量式 H  2 0 3 ˆ 4 r Id r Id d k l r l r B       如何引入？ 对磁极的力

B磁感应强度E电场强度H磁场强度D电位移失量B-MH=D=E+PLo

B 磁感应强度 H 磁场强度 E 电场强度 D 电位移矢量 D E P 0    0 B H M   