《物理光学》课程教学资源（PPT课件）光的衍射内容回顾、基尔霍夫衍射理论、基尔霍夫衍射公式的近似、矩孔和单缝的夫琅和费衍射

光的衍射内容回顾 惠更斯一菲涅尔原理 基尔霍夫衍射理讠 Babinet原理

光的衍射内容回顾 ◼ 一、惠更斯－菲涅尔原理 ◼ 二、基尔霍夫衍射理论 ◼ 三、Babinet原理

惠更斯一菲涅尔原理 惠更斯原理: 内容:“波前上的每一个面元都可以看作 是一个次级扰动中心,它们能产生球面子 波”,并且:“后一时刻的波前的位置是 所有这些子波前的包络面” 作用:利用惠更斯原理,可以说明衍射的 存在; ■存在的问题:不能确定光波通过衍射屏后 沿不同方向传播的振幅,因而也就无法确 定衍射图样中的光强分布

一、惠更斯－菲涅尔原理 ◼ 惠更斯原理： ◼ 内容：“波前上的每一个面元都可以看作 是一个次级扰动中心，它们能产生球面子 波”，并且：“后一时刻的波前的位置是 所有这些子波前的包络面” ◼ 作用：利用惠更斯原理，可以说明衍射的 存在； ◼ 存在的问题：不能确定光波通过衍射屏后 沿不同方向传播的振幅，因而也就无法确 定衍射图样中的光强分布

惠更斯一菲涅尔原理 惠更斯一菲涅耳原理 ■1内容:“波前上任何一个未受阻挡的点 都可以看作是一个频率(或波长)与入射 波相同的子波源;在其后任何地点的光振 动,就是这些子波叠加的结果 ■2表达式: dE(P)=ck(0) Aexp(kR)exp(ikr)

一、惠更斯－菲涅尔原理 ◼ 惠更斯－菲涅耳原理 ◼ 1.内容：“波前上任何一个未受阻挡的点 都可以看作是一个频率（或波长）与入射 波相同的子波源；在其后任何地点的光振 动，就是这些子波叠加的结果。” ◼ 2.表达式： ( ) ( ) ( ) ( )  d r ikr R A ikR dE P cK ~ exp exp → =  P θ r Q S R Z Z＇ Σ Σ＇

惠更斯一菲涅尔原理 或 E(P) ()9) kedo 3菲涅耳假设:当时θ=0,倾斜因子K有最 大值,随着θ增加,K()减小。 当0≥m/2时,K()=0。 ■4存在的问题: 没有给出K()、C的形式,实际上很难进行 定量计算,后来的基尔霍夫衍射理论解决了 此问题

一、惠更斯－菲涅尔原理 ◼ 或： ◼ 3.菲涅耳假设：当时θ=0 ，倾斜因子K有最 大值，随着θ增加 ，K(θ)减小。 ◼ 当θ≥π/2时，K(θ) =0。 ◼ 4.存在的问题： ◼ 没有给出K(θ)、C的形式，实际上很难进行 定量计算，后来的基尔霍夫衍射理论解决了 此问题。 ( ) ( ) ( ) ( )  = K  d r ikr E P c E Q ~ ~ exp

基尔霍夫衍射理论 ■1亥姆霍兹一基尔霍夫积分定理 标量衍射理论:孤立地把E看作标量场,并用 曲面上的E和值表示面内任一点的值 表达式 G,-Ey{=4z()→BP) OE e-de 0n0 丌 0n0 2菲涅耳一基尔霍夫公式 ■基尔霍夫假定: (1)在孔径∑上 Aexp(ikl) E(Q) oEQQ A co exp an

二、基尔霍夫衍射理论 ◼ 1.亥姆霍兹－基尔霍夫积分定理 ◼ 标量衍射理论：孤立地把E看作标量场，并用 曲面上的E 和 值表示面内任一点的值。 ◼ 表达式： ◼ 2.菲涅耳－基尔霍夫公式 ◼ 基尔霍夫假定： ◼ (1)在孔径∑上 → →   n E ( ) ( )     d n G E n E d E P E P G n G E n E G              −   =  =            −   → → → → ' ' ~ ~ ~ ~ 4 ~ ~ 1 4 ~ ~ ~ ~ ( ) ( ) l ikl l A n l ik n l A ikl 1 exp cos , E(Q) ~ exp E(Q) ~        −      =   = → → →