大学物理：《理论力学》课程教学资源（PPT课件）第五章 非惯性系中的质点力学 §5.4 地球自转的动力学效应

5-4地球自转的动力学效应 12卷第6期 大学物理 Vol 12 No 6 993年6月 COLLEGE PHYSICS June. 1993 教学研究」傅科摆轨道的计算与讨论 陈刚U/3 14 〔湖北省荆州数育学院物理系,荆州434100 有关傅科摆的一种解法 成都地质学院 张世熹 摘要本文对傅科擇运动规律的研究与一般书中处理 方法不阿,不是直捩遘用固定在地球上的定坐拆系 来斫究、而是选用相对地球有特定转动的+固定北标采 求解、鲒果是博枓揉在这个特定的半因定坐标系中轨 通稳定,物图拿直观,使学生妫于加深理解傅科摆 衬地球的遞动规律

5-4 地球自转的动力学效应

5-4地球自转的动力学效应 第14卷第9判 大学物理 Vol I4 No. 9 COLLEGE PHYSICS Sep, 1995 编者按关于北半球地面上的自由落体相对于表观重力的方向发生微小的东偏和更小的 南疡河邇、本刊已陆续发表了不少很好的文章.其中有用地球参考系(非恆性系)的,有用地 掼性系的;冇严格解法,也有近似解法.本期发夜的两觞都是近似解法,二者方法不尽裥同, 有异由同工之妙,本刊前后所发表的有关这一问题的文幸,不少内客可以丰害理论力学的救 学,卦至可以笱人理论力学的教材,至此,关于落体东偏南偏的讨论可以时刘一个的号了 自由落体偏离的级数近似解法 教学 ∴∵…∵∵ 项红专 讨论 杭州教育学院物理系,指江杭州310013) A犢要术文在转动参图系中用敬扰法计算了自由落体的偏离 关键词白山落体的偏离;微装 分类号034 级救解

5-4 地球自转的动力学效应

5-4地球自转的动力学效应 复习: 非惯性系S中的动力学方程: ma'= f-ma-ma dr EF-mu-moxr-moxoxr)-2moxv dt d r h.=-m m0×F-m0×(0×F dt 牵连惯性力 惯性离心力 户=-md=-2mi×p科里奥利力

5-4 地球自转的动力学效应 复习： 非惯性系S’中的动力学方程： ma F mat mac      = − − m r m ( r ) m v t R = F − m −   −   −                ' 2  d d 2 2 ' ( ') d d 2 2 t t m r m r t R F ma m          = − = − −   −     牵连惯性力 惯性离心力 2 ' c c F ma m v     = − = −  科里奥利力

5-4地球自转的动力学效应 、质点相对地球的运动微分方程 1、有关地球运动的几个量 自转周期T=86164s 自转角速度的大小o=7292×103rad/s 自转角速度的时间变偉率的大小≈101d/s 赤道处地球半径R=6378×100m 两极处地球半径R=6.357×10m 日地平均距离R=1496×101m 地球公转可近似看作匀速圆周运动,其角速度为 Q≈2×10

5-4 地球自转的动力学效应 一、质点相对地球的运动微分方程 1、有关地球运动的几个量 自转周期 T =86164s 7.292 10 rad /s −5 自转角速度的大小  =  1 6 2 10 rad /s −     自转角速度的时间变化率的大小 R m 6 赤道处地球半径 = 6.37810 R m 6 两极处地球半径 = 6.35710 RS E m 1 1 日地平均距离 =1.49610 地球 公转可近似看作匀速圆周运动，其角速度为 7 1 2 10− −    s