p=lim △Q_dg △r→0△T dr 其中dQ是这空间任一体积元dx中所逞的电量。因此， 一个点电荷q受到一个电荷连续分布的带电体的作用 力为 f Fdr 式中产是dx指向g的位置矢量。 显然，两个电荷连续分布的带电体之间的相互作用 力为 E=∫DDidrd, ATEO V V2 16
其中dQ是这空间任一体积元 中所逞的电量。因此， 一个点电荷q受到一个电荷连续分布的带电体的作用 力为 式中 是 指向q的位置矢量。 显然，两个电荷连续分布的带电体之间的相互作用 力为 d Q dQ 0 lim V rd r q F 3 4 0 1 d r d 1 2 3 1 2 1 2 0 4 1 V V rd d r F 16
虽然电荷的真实分布是体电荷分布，但在实际 中会碰到电荷集中分布在靠近物体表面的一个薄层 内，此时常引入面电荷密度来描述这种电荷分布。 h 若电荷分布在表面薄层h内，用△S代表表面上的 任一小面积元，则体积元hS内的电量为 △Q=hp△S 定义面电荷密度为 o lim A≌- =hp △S→0 △S ds 17
虽然电荷的真实分布是体电荷分布，但在实际 中会碰到电荷集中分布在靠近物体表面的一个薄层 内，此时常引入面电荷密度来描述这种电荷分布。 若电荷分布在表面薄层h内，用 代表表面上的 任一小面积元，则体积元h 内的电量为 定义面电荷密度为 h S S S Q hS h dS dQ S Q S 0 lim 17
3、电场(electric field) 由Coulomb'slaw得知，在一个给定电荷分布的 空间内某一点放置一个点电荷q,此点电荷所受的力 由两个因素决定：一是点电荷本身的位置及其电量 的大小；二是给定周围电荷的分布和电量的大小。 由于放置点电荷将会直接影响给定电荷的分布，因 此为了使问题简单，我们在讨论放置电荷g的运动时， 常把其余电荷看作保持原先的分布，即其余电荷的 的相对位置都是固定不变的。于是，作用在电荷g上 的力仅与该电荷的电量g及其位置有关，即 18
3、电场（electric field） 由Coulomb’s law得知，在一个给定电荷分布的 空间内某一点放置一个点电荷q，此点电荷所受的力 由两个因素决定：一是点电荷本身的位置及其电量 的大小；二是给定周围电荷的分布和电量的大小。 由于放置点电荷q将会直接影响给定电荷的分布，因 此为了使问题简单，我们在讨论放置电荷q的运动时， 常把其余电荷看作保持原先的分布，即其余电荷的 的相对位置都是固定不变的。于是，作用在电荷q上 的力仅与该电荷的电量q 及其位置有关，即 18
F=gE( 式中元是点电荷g所在的位置矢量，F()是点元的 某一矢量函数，与Coulomb'slaw比较，可以看出 多 或者 -”r 4元E0V 19
式中 是点电荷q 所在的位置矢量， 是点 的 某一矢量函数，与Coulomb’s law比较，可以看出 或者 F(x) x x n i i i i x x q x x E x 1 3 0 | | ( ) 4 1 ( ) V V rd r x d x x x x x E x ˆ ( ) 4 1 | | ( )( ) 4 1 ( ) 3 0 3 0 19 F qE(x)
P(x,y,z) x 式中x是场点P的位置矢量，'是源点p(')dx的位 置矢量，下=X- 要讨论点电荷g的运动就要知道它所受到的作用力。 求作用力可归结为求函数()，而它决定于空间除q 以外其余电荷的分布，这个函数就称为电场强度。 20
式中 是场点P的位置矢量， 是源点 的位 置矢量， 要讨论点电荷q的运动就要知道它所受到的作用力。 求作用力可归结为求函数 ，而它决定于空间除q 以外其余电荷的分布，这个函数就称为电场强度。 z P(x,y,z) y o x x x r d x x (x )d r x x E(x) 20