Bl, =0,Bl →00 ,B2l→=0, B,l=o→Bxlo =Bo, ,Hdi=J.,Hd+J,H,di=I提出试探解B=K，B=K元元元此解显然满足前四个边界条件，由Bx =0 = Bz x=-0可得K=K,B=,=B,=Tr由ai=di+di=可得K.I元r+K.元=uTrHor: B=B,= /μ+元r在x<0空间，磁化强度为：M,=(兰-1)B,=(μ-1) 4 二Hooμ+μ元r磁化电流为：I=d,M.di -f,M,-di --o1μ+μo由此例可见，可以用第二章静电场中边值问题求解方法求解静磁场问题。这些方法不限于求解静电场，也不限于求解势函数，也可以直接用来求解场量。三、静磁场的能量
1 0 r B → = ， 1 r 0 B = → ， 2 0 r B → = ， 2 r 0 B = → 1 2 x x x x 0 0 B B = = = ， 1 2 1 2 L L L H dl H dl H dl I = + = 提出试探解 1 1 2 2 I I B K e B K e r r = = ， 此解显然满足前四个边界条件，由 1 2 x x x x 0 0 B B = = = 可得 K K 1 2 = ， 1 2 I I B K e B K e r r = = = 由 1 2 1 2 L L L H dl H dl H dl I = + = 可得 0 + = I I K r K r I r r 0 1 2 0 + I B B e r = = 在 x < 0 空间，磁化强度为： 0 1 1 0 0 0 ( 1) ( 1) + I M B e r = − = − 磁化电流为： 1 0 1 + 0 M L L I M dl M dl I − = = = 由此例可见，可以用第二章静电场中边值问题求解方法求解静 磁场问题。这些方法不限于求解静电场，也不限于求解势函数，也 可以直接用来求解场量。 三、静磁场的能量
1.静磁场能量密度LB.HWa"22.静磁场总能量在均匀各向同性线性介质中总能量为W=[B.HdvJ也可推导[A.JavN=注意：1）能量分布在磁场内，不仅分布在电流区；!A.j不是能量密度。2)23.电流分布j在外磁场中的相互作用能设j.为外磁场电流分布，A为外磁场的矢势；J为处于外磁场B中的电流分流分布，它激发的场的失势为A。总能量：W=J(a+A),(I+ j,avJ(A.J)dV+J(A.J.dV+J(A.J.+AJ)d其中最后一项称为相互作用能，记为W，可以证明：W,-J(A.j.)dV = J(A. J)dv教学过程设计：线上学习矢势的引入、物理意义、泊松方程和边值关系25分钟。课堂教学矢势的深入理解、应用、静磁场能量65分钟
1.静磁场能量密度 1 2 w B H m = 2.静磁场总能量 在均匀各向同性线性介质中总能量为 W = B HdV 2 1 。 也可推导 W = A JdV 2 1 注意： 1）能量分布在磁场内，不仅分布在电流区； 2） A J 2 1 不是能量密度。 3.电流分布 J 在外磁场中的相互作用能 设 e J 为外磁场电流分布， Ae 为外磁场的矢势； J 为处于外磁场 Be 中的电流分流分布，它激发的场的矢势为 A 。 总能量： W = (A + Ae )(J + Je )dV 2 1 = (A J )dV 2 1 + (Ae Je )dV 2 1 + (A Je + Ae J )dV 2 1 其中最后一项称为相互作用能，记为 Wi . 可以证明： Wi = (A Je )dV = (Ae J )dV 教学过程设计：线上学习矢势的引入、物理意义、泊松方程和边值关 系 25 分钟。课堂教学矢势的深入理解、应用、静磁场能量 65 分钟