§4-2法布里一珀罗干涉仪 和陆末一盖尔克板 ■因为干涉级 hn-sin 8o 8 22 nh cos=m.2兀 2丌 所以对于同一个千涉级,不同波长光的亮纹 位置将有所不同,两组亮纹的圆心虽然重合, 但它们的半径略有不同,位置互相错开 ■考虑到楔形板内表面镀金属膜的影响:如图4 7所示,对于靠近条纹中心的某一点≈0 对应于两个波长的干涉级差为
§4－2法布里－珀罗干涉仪 和陆末－盖尔克板 ◼因为干涉级 ◼所以对于同一个干涉级，不同波长光的亮纹 位置将有所不同，两组亮纹的圆心虽然重合， 但它们的半径略有不同，位置互相错开。 ◼考虑到楔形板内表面镀金属膜的影响：如图4 －7所示，对于靠近条纹中心的某一点 ◼对应于两个波长的干涉级差为 2 cos 2 2 = nh = m 0 2 2 0 sin 2 2 m = = h n − 0
§4-2法布里一珀罗干涉仪 和陆末一盖尔克板 对应于两个波长的干涉级差为 △m=m1-m2 2hp(2hp)_2b(2-2) 11丌 ■而△m=△e/e, △e两个波长的同级条纹的相对位移。e:同 波长的条纹间距。 △e △e △元=2-A1 Che ahe -△ 1=2+△
§4－2法布里－珀罗干涉仪 和陆末－盖尔克板 ◼对应于两个波长的干涉级差为 ◼而 ， ◼Δe 两个波长的同级条纹的相对位移。e：同 一波长的条纹间距。 ◼ ◼则： ( ) 1 2 1 2 1 2 1 2 2 2 2 − = − + = − = + h h h m m m m = e / e = − = + − = − = − − − 2 1 2 2 2 1 1 2 2 2he e he e
§4-2法布里一珀罗干涉仪 和陆末一盖尔克板 口是1和入2的平均波长,其值可预先测出 h是标准具间隔 则只要测出e和△e即可算出△。 应用上述方法测量时,一般△e不应大于e, 否则将发生不同级条纹的重叠现象 我们把Δe恰好等于e时,相应的波长差称为 标准具常数或标准具的自由光谱范围。 上式知:其值为 △ 2h
§4－2法布里－珀罗干涉仪 和陆末－盖尔克板 ◼ 是λ1和λ2的平均波长，其值可预先测出。 ◼ h是标准具间隔 ◼ 则只要测出e和Δe即可算出Δλ。 ◼应用上述方法测量时，一般Δe不应大于e ， 否则将发生不同级条纹的重叠现象。 ◼我们把Δe恰好等于e时，相应的波长差称为 标准具常数或标准具的自由光谱范围。 ◼由上式知：其值为 − ( ) h S R 2 2 __ =
§4-2法布里一珀罗干涉仪 和陆末一盖尔克板 ■此值为标准具所能测量的最大波长差 标准具的另一重要参数为能分辨的最小波 长差→分辨极限。 分辨极限(Ax),比值称为分辨本领 分辨本领与判据有关:(A4) 按两个波长的亮条纹叠加的结果,只有当 它们的合强度曲线中央的极小值低于两边 极大值的81%时才能被分辨开,可计算出, 标准具的分辨本领为克 0.97ms 2.07丌
§4－2法布里－珀罗干涉仪 和陆末－盖尔克板 ◼ 此值为标准具所能测量的最大波长差。 ◼ 标准具的另一重要参数为能分辨的最小波 长差→分辨极限 。 ◼ 分辨极限 比值 称为分辨本领。 ◼ 分辨本领与判据有关： ◼ 按两个波长的亮条纹叠加的结果，只有当 它们的合强度曲线中央的极小值低于两边 极大值的81%时才能被分辨开，可计算出， 标准具的分辨本领为 ( ) , m ( ) m __ ( ) ms s m m 0.97 2.07 = 2 =
§4-2法布里一珀罗干涉仪 和陆末一盖尔克板 由于精细度S极大,因此,其分辨本领很高 ■有时称0.97S为标准具的有效光束数记为N, 则 ■2、用作溦激光器的谐振腔:略(请同学自阅) 陆末一盖尔克板 与法一珀干涉仪不同的是,其高反射率是通过 适当选择入射光東,使光束在板内玻璃一空气 界面的入射角略小于临界角。从而使每次反射 有小部分光从板面透出,而大部分保留在板 内,从而形成多光束干涉。如图4-10所示
§4－2法布里－珀罗干涉仪 和陆末－盖尔克板 ◼ 由于精细度S极大，因此，其分辨本领很高。 ◼ 有时称0.97S为标准具的有效光束数记为N， ◼ 则 ◼ 2、用作激光器的谐振腔：略（请同学自阅） ◼ 二、陆末－盖尔克板： ◼ 与法－珀干涉仪不同的是，其高反射率是通过 适当选择入射光束，使光束在板内玻璃－空气 界面的入射角略小于临界角。从而使每次反射 只有小部分光从板面透出，而大部分保留在板 内，从而形成多光束干涉。如图4－10所示。 ( ) mN m =