图14-3 磁力线有以下特点: (1)磁力线是无头无尾的闭合曲线(或两端伸向 无穷远处)。所以磁场是涡旋场。 (2)磁力线与载流电路互相套合(即每条磁力线 都围绕着载流导线)。 (3)任两条磁力线都不相交
6 磁力线有以下特点: (1)磁力线是无头无尾的闭合曲线(或两端伸向 无穷远处)。所以磁场是涡旋场。 (2)磁力线与载流电路互相套合(即每条磁力线 都围绕着载流导线)。 (3)任两条磁力线都不相交。 图14-3
四.磁通量 磁场中,通过一给定曲面的磁力线数目,称为通过 该曲面的磁通量。 Bm=B ds= BdScos 0(14-2) 通过匀强磁场中面积为S的平面的磁通量应为 o.=BS CoS 6 (14-3) 磁通量是标量,其正负由角6确定。对闭合曲面 来说我们规定取向外的方向为法线的正方向。这样: 磁力线从封闭面内穿出时,磁通量为正; 磁力线从封闭面外穿入时,磁通量为负。 在国际单位制中磁通量的单位为韦伯(wb)
7 磁场中,通过一给定曲面的磁力线数目,称为通过 该曲面的磁通量。 四 .磁通量 磁通量是标量，其正负由角确定。对闭合曲面 来说,我们规定取向外的方向为法线的正方向。这样： 磁力线从封闭面内穿出时，磁通量为正； 磁力线从封闭面外穿入时，磁通量为负。 通过匀强磁场中面积为S的平面的磁通量应为 m = BS cos (14-3) = = s s m B dS BdScos (14-2) 在国际单位制中,磁通量的单位为韦伯(wb)
五,磁场的高斯定理 由于磁力线是闭合曲线,因此通过任一闭合曲 面磁通量的代数和(净通量)必为零亦即 B·dS=0 (14-4) 这就是磁场的高斯定理。 在静电场中,由于自然界有单独存在的正、负电 荷,因此通过一闭合曲面的电通量可以不为零这反 映了静电场的有源性。而在磁场中,磁力线的连续性 表明,像正、负电荷那样的磁单极是不存在的,磁场 是无源场
8 由于磁力线是闭合曲线，因此通过任一闭合曲 面磁通量的代数和(净通量)必为零,亦即 五 .磁场的高斯定理 这就是磁场的高斯定理。 在静电场中,由于自然界有单独存在的正、负电 荷,因此通过一闭合曲面的电通量可以不为零,这反 映了静电场的有源性。而在磁场中,磁力线的连续性 表明,像正、负电荷那样的磁单极是不存在的,磁场 是无源场。 = s B dS 0 (14-4)
例题14-1在匀强磁场B中,有一半径为r的半球 面S边线所在平面的法线方向的单位矢量e和B的 夹角为a,如图14-4所示,则通过半球面S的磁通量为 -B兀r2coso。 将半球面和圆面组成一个闭 合面,则由磁场的高斯定理知, S 通过此闭合面的磁通量为零。 这就是说,通过半球面和通 过圆面的磁通量数值相等而符号 a B 相反。于是通过半球面的磁通量 就可以通过圆面来计算: 图144 im= bs cos 0=-Brr-cosa
9 m = BS cos 将半球面和圆面组成一个闭 合面，则由磁场的高斯定理知， 通过此闭合面的磁通量为零。 -B r 2cos 这就是说，通过半球面和通 过圆面的磁通量数值相等而符号 相反。于是通过半球面的磁通量 就可以通过圆面来计算： B 2 =− r cos 。 S 图14-4 B n e 例题14-1 在匀强磁场B中，有一半径为r的半球 面S,S边线所在平面的法线方向的单位矢量 和B的 夹角为 ,如图14-4所示，则通过半球面S的磁通量为 n e
§14-2毕奥座伐尔定律! P 真空中,电流元在P点产 ■■■■■■ 生的磁场为 dBs u ld×r (14-5) 4丌 图145上式称为毕奥萨伐尔定律 1公式中的系数是S制要求的。 真空的磁导率:=4m×107 2.是从电流元指向场点P的矢量。 r是电流元到P点的距离
10 真空中，电流元Idl 在P点产 生的磁场为 §14-2 毕奥-萨伐尔定律！ 上式称为毕奥-萨伐尔定律。 1.公式中的系数是SI制要求的。 真空的磁导率：o=410-7 3 4 r Idl r dB o = (14-5) 2. r是从电流元Idl 指向场点P的矢量。 r是电流元Idl 到P点的距离。 图14-5 Idl P r