《电动力学》第19讲 第四章电磁波的传播(2) 4.2电磁波在介质界面上的反射和折射 教师姓名:宗福建 单位:山东大学物理学院 2014年11月21日
第四章 电磁波的传播(2) §4.2 电磁波在介质界面上的反射和折射 教师姓名: 宗福建 单位: 山东大学物理学院 2014年11月21日 《电动力学》第19讲
上一讲复习 1.电磁场波动方程(真空中) √A 得 E VE =0 at 102B V-B =0 山东大学物理学院宗福建
1. 电磁场波动方程 (真空中) 令 得 山东大学物理学院 宗福建 2 0 0 2 2 2 2 2 2 2 2 1 1 0 1 0 c c t c t = − = − = E E B B
上一讲复习 此即为波动方程。由其解可知电磁场具有波动性,电 磁场的能量可以从一点转移到另一点。即脱离电荷、电流 而独立存在的自由电磁场总是以波动形式运动着。在真空 中,一切电磁波(包括各种频率范围的电磁波,如无线电 波、光波、Ⅹ射线和γ射线等)都以速度传播,C就是最 基本的物理常量之一,即光速。 1 BE VE at 102B VB 山东大学物理学院宗福建
此即为波动方程。由其解可知电磁场具有波动性,电 磁场的能量可以从一点转移到另一点。即脱离电荷、电流 而独立存在的自由电磁场总是以波动形式运动着。在真空 中,一切电磁波(包括各种频率范围的电磁波,如无线电 波、光波、X射线和γ射线等)都以速度C传播,C就是最 基本的物理常量之一,即光速。 山东大学物理学院 宗福建 3 2 2 2 2 2 2 2 2 1 0 1 0 c t c t − = − = E E B B
上一讲复习 〉2.时谐电磁波 研究时谐情形下的麦氏方程组。在一定频率下,有D=∈ E,B=pH,消去共同因子e后得 (x, t)=E(x)e io VXE=iuh B(x,t)=B(x)e 10 VxH=-iaCE D(x, t)=D(x)e1 VE=0 H(x, t)=H(x)e V=0 山东大学物理学院宗福建
2. 时谐电磁波 研究时谐情形下的麦氏方程组。在一定频率下,有 D = ε E , B = μ H , 消去共同因子 e −iωt 后得 山东大学物理学院 宗福建 4 0 0 i i = = − = = E H H E E H ( , ) ( ) ( , ) ( ) ( , ) ( ) ( , ) ( ) i t i t i t i t x t x e x t x e x t x e x t x e − − − − = = = = E E B B D D H H
上一讲复习 〉2.时谐电磁波 在U≠0的时谐电磁波情形下这组方程不是独立的。取 第一式的散度,由于V·(V×E)=0,因而 V·H=0,即得第四式。同样,由的二式可导出第三 式。因此,在一定频率下,只有第一、第二式是独立的 其他两式可由以上两式导出。 山东大学物理学院宗福建
2. 时谐电磁波 在 ω ≠ 0 的时谐电磁波情形下这组方程不是独立的。取 第一式的散度,由于 ▽ · (▽ × E ) = 0 ,因而 ▽ · H = 0 ,即得第四式。同样,由的二式可导出第三 式。因此,在一定频率下,只有第一、第二式是独立的, 其他两式可由以上两式导出。 山东大学物理学院 宗福建 5