面积(对球面坐标系,即单位立体角)的辐射 能,称为辐射强度()。其单位是W/m2或 Wsr。 辐射强度与辐射通量密度有密切关系,在 平行光辐射的特殊情况下,辐射强度与辐射通 量密度的关系为 I=/cose (21) 式中为辐射体表面的法线方向与选定方向间 的夹角 (二)辐射光谱 为准确描述辐射能的性质,需要引入一个能
面积（对球面坐标系，即单位立体角）的辐射 能，称为辐射强度（I）。其单位是W/m²或 W/sr。 辐射强度与辐射通量密度有密切关系，在 平行光辐射的特殊情况下，辐射强度与辐射通 量密度的关系为 I = E/cosθ （2·1） 式中θ为辐射体表面的法线方向与选定方向间 的夹角。 （二）辐射光谱 为准确描述辐射能的性质，需要引入一个能
确定辐射能按波长分布的函数,以便进一步确 定物体的辐射特性。 设一物体的辐射出射度为F(Wm2),在 波长A至A+dN间的辐射能为dF,则 F=Fd或F= (2·2) 式中F入是单位波长间隔内的辐射出射度, F入是波长的函数,称为分光辐射出射度,或单 色辐射通量密度。因Fλ是随波长而变的函数, 所以又称为辐射能随波长的分布函数。它不仅 取决于物体的性质,而且还取决于物体所处的 状态。FA随波长A的变化可以用图形来
确定辐射能按波长分布的函数，以便进一步确 定物体的辐射特性。 设一物体的辐射出射度为 F（W/m2），在 波长λ至λ+dλ间的辐射能为dF，则 式中Fλ是单位波长间隔内的辐射出射度， Fλ是波长的函数，称为分光辐射出射度，或单 色辐射通量密度。因Fλ是随波长而变的函数， 所以又称为辐射能随波长的分布函数。它不仅 取决于物体的性质，而且还取决于物体所处的 状态。 Fλ随波长λ的变化可以用图形来
表示,如图22所示。图中FA随入的变化曲线称 为辐射光谱曲线。 Fa dF 入 d久 2 图2·2辐射光谱曲经与积分辐射出射密度
表示，如图2·2所示。图中Fλ随λ的变化曲线称 为辐射光谱曲线
因此波长入2间的辐射Fx,可由积分得到 2 ,=真,”E (2·3) F2a,在图上相当于入1到λ2间光谐曲线下的面积。若对所有波长积分, 就得到总辐射能 F=[F2d入 (2·4) 全波长总的辐射能力在图中为光谱曲线与横坐 标所包围的面积。 (三)物体对辐射的吸收、反射和透射 不论何种物体,在它向外放出辐射的同时, 必然会接受到周围物体向它投射过来的辐射
全波长总的辐射能力在图中为光谱曲线与横坐 标所包围的面积。 （三）物体对辐射的吸收、反射和透射 不论何种物体，在它向外放出辐射的同时， 必然会接受到周围物体向它投射过来的辐射
但投射到物体上的辐射并不能全部被吸收,其 中一部分被反射,一部分可能透过物体(图 2·3)。 设投射到物体上的总辐射能为Qo,被吸收 的为Qa,被反射的为Qr,透过的为Qd。根据能 量守恒原理 Qa+Qr+Qd=Qo 将上式等号两边除以Qo,得
但投射到物体上的辐射并不能全部被吸收，其 中一部分被反射，一部分可能透过物体（图 2·3）。 设投射到物体上的总辐射能为Qo，被吸收 的为Qa，被反射的为Qr，透过的为Qd。根据能 量守恒原理 Qa+Qr+Qd=Qo 将上式等号两边除以Qo，得