H上图表示t=0时刻，电场及磁场的空间变化特性电场强度与磁场强度之比称为电磁波的波阻抗6)以乙表示。Eu即实数Z=H.V8当平面波在真空中传播时，波阻抗以Z.表示，则o = 377 ~ 120元 QZo60
上图表示 t = 0 时刻，电场及磁场的空间变化特性。 电场强度与磁场强度之比称为电磁波的波阻抗， 以 Z 表示。 实数 当平面波在真空中传播时，波阻抗以Z0表示，则 377 120π Ω 0 0 0 = = Z = = y x H E 即 Z Ex Hy O z ⑹
7.磁场与电场之间的关系E=é,Exm cos(ot-kz+dx磁场与电场相互瞬时表示垂直，且同相位H=écos(ot-kz+prn又可用失量形式表示为E1H..e.xEZE, = ZH, xe.117
17 磁场与电场相互 垂直，且同相位 瞬时表示 1 cos( ) H e E t kz y xm x Z = − + cos( ) E e E t kz = − + x xm x 7.磁场与电场之间的关系 又可用矢量形式表示为 y z x Z H = e E 1 x Z y z E = H e Ex Hy z
E对于传播方向而言，电场及磁场仅具有横向分量，因此称为横电磁波，或称为TEM波。以后我们将会遇到在传播方向上具有电场或磁场分量的非TEM波。T--Transverse均匀平面波是TEM波，只有非均匀平面波才可形成非TEM波，但是TEM波也可以是非均匀平面波
对于传播方向而言，电场及磁场仅具有横向 分量，因此称为横电磁波，或称为TEM波。以后 我们将会遇到在传播方向上具有电场或磁场分量 的非TEM波。 均匀平面波是TEM波，只有非均匀平面波才可 形成非TEM波，但是TEM波也可以是非均匀平面波。 T-Transverse Ex Hy z
（8）复能流密度矢量SErOZH2S.=E.xH*=evo7复能流密度矢量为实数，虚部为零。这就表明电磁波能量仅向正z方向单向流动。不存在交换能量。由于H于是有模e.xE[(r,0=E(r,0)7=(w。=jeE(= WmW.t)电场能量与磁场能量相同w = we +wm = =E(r,t) = μH(r,t)
复能流密度矢量 Sc 2 0 2 * 0 c z y x x y z ZH Z E S = E H = e = e 复能流密度矢量为实数，虚部为零。这就表明， 电磁波能量仅向正 z 方向单向流动。不存在交换能 量。 ⑻ 1 1 2 2 ( , ) ( , ) 2 2 w E r t H r t w e m = = = 1 z e Z 由于 H E = ，于是有模 2 2 ( , ) ( , ) w w w E r t H r t e m = + = = 电场能量与磁场能量相同 1 ( , ) ( , ) r t r t Z H E =
均匀平面波的波面是无限大的平面，波面上各点的场强振幅又均匀分布，因而波面上各点的能流密度相同，可见这种均匀平面波具有无限大的能量。因此，实际中不可能存在这种均匀平面波当观察者离开波源很远时，因波面很大，若观察者仅限于局部区域，则可以近似作为均匀平面波利用空间傅里叶变换，可将非平面波展开为很多平面波之和
均匀平面波的波面是无限大的平面，波面上各点的 场强振幅又均匀分布，因而波面上各点的能流密度相 同，可见这种均匀平面波具有无限大的能量。因此， 实际中不可能存在这种均匀平面波。 当观察者离开波源很远时，因波面很大，若观察者 仅限于局部区域，则可以近似作为均匀平面波。 利用空间傅里叶变换，可将非平面波展开为很多 平面波之和