爱因斯坦光量子理论 我是光量子，我 。爱因斯坦的光量子理论 来自X星球 E=hv及P=h/(v和入是光 波的频率和波长 我似波！我可以 同时通过两条缝 光量子 我也似粒子！我只到 达屏幕上的一个位置 爱因斯坦的光
爱因斯坦光量子理论 v 爱因斯坦的光量子理论 E=hν及P=h/λ( ν和 λ是光 波的频率和波长 光量子 爱 因 斯 坦 的 光
康普顿效应 根据经典电磁理论，散射的光波长是 不会改变的。A.H.康普顿(1892~1965 )于1922~1923年，在研究X射线射入 石墨，金属等物质的散射现象时，用 光子与静止电子的弹性碰撞解释了散 置1表量祖后形中角命发美系 射光波长的改变，还得出了波长移动 的公式，这就是康普顿效应。 Cempon scanirfg ÷hvlc=p+hv/c, ÷hv+moc2=hv'+mc2 ÷得到△入=入。(1-cos0) ÷=(h/mc)(1-cos0) 。入。为康普顿波长
康普顿效应 v 根据经典电磁理论，散射的光波长是 不会改变的。A.H.康普顿（1892~1965 ）于1922~1923年，在研究X射线射入 石墨，金属等物质的散射现象时，用 光子与静止电子的弹性碰撞解释了散 射光波长的改变，还得出了波长移动 的公式，这就是康普顿效应。 v h/c=p+h ’/c， v h+m0 c2=h ’+mc2 。 v 得到Δλ=λ c(1-cosθ) v =(h/mc)(1-cosθ) v λ c为康普顿波长
卢瑟福 蔡 量子力学的发展 。卢瑟福的原子模型，电子绕核运 (按照Maxwell理论，辐射电磁波而不 稳定) ÷玻尔的理论：定态式电子唯一可以存 在的状态，在这些状态中，原子具有 分立的能量，而跃迁是电子唯一可以 定态与跃证 进行的改变能级的运动。这不仅解释 了原子稳定性，还理解了氢原子的离 散光谱
量子力学的发展 v 卢瑟福的原子模型，电子绕核运动。 （按照Maxwell理论，辐射电磁波而不 稳定） v 玻尔的理论：定态式电子唯一可以存 在的状态，在这些状态中，原子具有 分立的能量，而跃迁是电子唯一可以 进行的改变能级的运动。这不仅解释 了原子稳定性，还理解了氢原子的离 散光谱。 玻 尔 定 态 与 跃 迁 卢 瑟 福
Continuum Spectrum 量子跃迁 Emission Line Spectrum Hot Gas Cold Gas Absorption Line Spectrum 必 玻尔综合了三方面的工作：1，普朗 克和爱因斯坦的E=hv;2,光谱学 验植料yR1n12-1n22]:3,卢 瑟襠原子模型。 n=00 他认为，在亚微观领域，能量仍然 n=4 守恒。并提出了对应原理：即为新 n=3 理论设置经典极限（相对论也有经 典极限)。当跃迁发生在能量、振 n=2 动频率等相差极小近乎连续的两个 定态之间时，应该等同于经典物理 ：轨道频率几乎等于辐射频率 。 索末菲根据光谱的精细结构，用椭 圆轨道取代了玻尔的圆轨道。在轨 n=1 道尺度量子数n外，增加了体现轨道 Lyman series Balmer series 形状的量子数k。赛曼效应要求增加 n1=1 n1=2 轨道方向量子数m
量子跃迁 v 玻尔综合了三方面的工作：1，普朗 克和爱因斯坦的E=hv；2，光谱学 经验材料=R[1/n1 2 -1/n2 2 ]；3，卢 瑟福原子模型。 v 他认为，在亚微观领域，能量仍然 守恒。并提出了对应原理：即为新 理论设置经典极限（相对论也有经 典极限）。当跃迁发生在能量、振 动频率等相差极小近乎连续的两个 定态之间时，应该等同于经典物理 ：轨道频率几乎等于辐射频率。 v 索末菲根据光谱的精细结构，用椭 圆轨道取代了玻尔的圆轨道。在轨 道尺度量子数n外，增加了体现轨道 形状的量子数k。赛曼效应要求增加 轨道方向量子数m
通向量子力学的两条路径 波动力学从爱因斯坦的·矩阵力学沿着玻尔指 光的波粒二象性出发， 出的对应原理的道路 构造德布罗意的物质波 ,把经典力学量用光 理论，引出了薛定谔的 谱频率与振幅的傅里 波动力学，薛定谔方程 叶展开的矩阵来表示 包含哈密顿原理，量子 每个可观测量对应 化是本征值问题。 一个厄米算符。量子 力学是用光谱分析的 波动数学结构改造牛 顿力学的产物
通向量子力学的两条路径 v 波动力学从爱因斯坦的 光的波粒二象性出发， 构造德布罗意的物质波 理论，引出了薛定谔的 波动力学，薛定谔方程 包含哈密顿原理，量子 化是本征值问题。 v 矩阵力学沿着玻尔指 出的对应原理的道路 ，把经典力学量用光 谱频率与振幅的傅里 叶展开的矩阵来表示 ，每个可观测量对应 一个厄米算符 。量子 力学是用光谱分析的 波动数学结构改造牛 顿力学的产物