山西能源学院：《工程热力学》课程教学资源（PPT课件）第6章 实际气体的性质及热力学一般关系式 6.5 麦克斯韦关系和热系数

第六章实际气体的性质及热力学一般关系式S6-5麦克斯韦关系和热系数工程热力学

工程热力学 §6-5 麦克斯韦关系和热系数 第六章 实际气体的性质及 热力学一般关系式

热力学状态参数直接测量热力学间接量压力p一般关系式热力学能u温度T恰h普适式体积炳s比热Cpf(p,v,T)= 0状态方程研究热力学一般关系式的目的确定△u,△h,△s与可测参数（p,v,T,c，）之间的关系，便于编制工质热力性质表。确定C,,C，与p,v,T的关系，用以建立实际气体状态方程。热力学一般关系式适用于任何工质，可用其检验已有图表、状态方程的准确性工任然力学

工程热力学 热力学状态参数 热力学 一般关系式 间接量 热力学能u 焓h 熵s 直接测量 压力p 温度T 体积v 比热cp f p v T ( , , ) 0 = 普适式 状态方程 研究热力学一般关系式的目的  确定 与可测参数（p,v,T,cp    u h s , , )之间的关系，便于编制工质热力性质表。  确定 c c p v , 与 p,v,T 的关系，用以建立实际气体状态方程。  热力学一般关系式适用于任何工质，可用其检验已有图表、状态方程的准确性

基本依据及研究对象1、基本依据热力学第一、第二定律及数学工具Sq = du + pdySq = dh - vdp可逆过程Tds = dh - vdpTds = du + pdvdh = Tds + vdpdu = Tds - pdy反映的是状态参数间的关系，适用于一切工质、一切过程。通常称为Tds方程是热力学最基本关系式，也是导出其它热力学关系式的基本依据，2、研究对象简单可压缩系统，根据状态公里，有两个独立参数，即z= f(x,y)或f(x,y,z)=0工程热力学

工程热力学 基本依据及研究对象 1、基本依据 热力学第一、第二定律及数学工具 q du pdv Tds du pdv du Tds pdv  = + = + = − q dh vdp Tds dh vdp dh Tds vdp  = − = − = + z f x y f x y z = = ( , ) ( , , ) 0 或 可逆过程 反映的是状态参数间的关系，适用于一切工质、一切过程。通常称为Tds方程， 是热力学最基本关系式，也是导出其它热力学关系式的基本依据。 2、研究对象 简单可压缩系统，根据状态公里，有两个独立参数，即

PART056-5麦克斯韦关系和热系数一、全微分条件和循环关系1、全微分条件点函数z= f(x,y)一状态参数Oz0zdz = (dx +(),dy = Mdx + Ndyaydx根据全微分的判据有：即混合偏导数与求导次序无关。amazazanaxOyOxOyOyOx简单可压缩系的每个状态参数都必须满足这个条件。全微分条件工程热力学

工程热力学 PART 05 6-5 麦克斯韦关系和热系数 一、全微分条件和循环关系 点函数 —— 状态参数 ( ) ( ) y x z z dz dx dy Mdx Ndy x y   = + = +   1、全微分条件 z f x y = ( , ) 2 2 x y M Z Z N y x y y x x          ===             根据全微分的判据有： 即混合偏导数与求导次序无关。 简单可压缩系的每个状态参数 都必须满足这个条件。 全微分条件

PART056-5麦克斯韦关系和热系数热量是不是满足全微分条件？Sq = du + pdv可逆过程aududTdu =rdv+dQdup+()dT = Mdv + NdTSq=dv+ala'ua"uaMOX) (%)aTOvOvOvOTSq不是状态参数热量不是状态参数工程热力学

工程热力学 PART 05 6-5 麦克斯韦关系和热系数 热量是不是满足全微分条件？ 2 v v M p u T T T v        = +             ( ) ( ) T v u u du dv dT v T   = +   ( ) ( ) T v u u q p dv dT Mdv NdT v T      = + + = +       2 T N u v v T     =         热量不是状态参数 可逆过程  q du pdv = +  q 不是状态参数