3.3唯一性定理 电子科技大学计算电磁学及其应用团队，CEMLAB 1956 上式的实部和虚部都应为0 (Re(2)18H2+Re()18E2)dr =0 (Im(2)16HI2-1m()川δE12)dπ=0 对于有耗介质， Re(2)和Re()始终为正数？ 故而6E=0,6=0。即场唯一。 注：2=jou=jo(u'-ju)(u"为正数)，=o+joe=o+jo(e'-je)(ε” 为正数) 无耗介质可理解为有耗情形在损耗趋于零的极限？ 褚庆昕，梁昌洪，无耗区域电磁场的唯一性定理，科学通报，第38卷，第5期 12 ,第468-470页，1993年3月
Computational Electromagnetics Laboratory, UESTC 12 电子科技大学计算电磁学及其应用团队，CEMLAB 12 3.3 唯一性定理 上式的实部和虚部都应为 0 ? ? 褚庆昕，梁昌洪，无耗区域电磁场的唯一性定理，科学通报，第38卷，第 5 期 ，第468-470页，1993 年 3月
3.3唯一性定理 电子科技大学计算电磁学及其应用团队，CEMLAB ab 1956 解具有唯一性的条件： (1)n×E 面确定 (m×6E s面=0) 或(2)元×Hs面确定（价×6s面=0） 或(3)元×rart ofs+月×月the rest mert of,确定 总结出正弦电磁场唯一性定理：在闭合面S包围的区域V中，当边界S 上的电场强度的切向分量或者磁场强度的切向分量给定时，体积中 任一点的电磁场由Maxwel方程组唯一地确定。 13
Computational Electromagnetics Laboratory, UESTC 13 电子科技大学计算电磁学及其应用团队，CEMLAB 13 3.3 唯一性定理 解具有唯一性的条件： （ 1 ） 𝑛ොൈ𝐸 ฬ ௦ 面确定 ( 𝑛ො ൈ 𝛿𝐸 ቚ ௦ 面 ൌ 0 ) 或（ 2 ） 𝑛ොൈ𝐻 ฬ ௦ 面确定 ( 𝑛ො ൈ 𝛿𝐻 ቚ ௦ 面 ൌ 0 ) 或（ 3 ） 𝑛ොൈ𝐸 ฬ௧ ௦ 𝑛ොൈ𝐻 ฬ௧ ௦௧ ௧ ௦确定 总结出正弦电磁场唯一性定理：在闭合面 S包围的区域 V中，当边界 S 上的电场强度的切向分量或者磁场强度的切向分量给定时，体积 V 中 任一点的电磁场由Maxwell方程组唯一地确定
第3章电磁定理和原理-目录 4 4 电子科技大学计算电磁学及其应用团队，CEMLAB Lab 1058 3.1叠加原理 3.2对偶原理 3.3唯一性定理 3.4镜像原理 3.5互易定理 3.6等效原理 3.7感应定理 3.8惠更斯定理 3.9巴比涅互补原理 14
Computational Electromagnetics Laboratory, UESTC 14 电子科技大学计算电磁学及其应用团队，CEMLAB 14 第3章 电磁定理和原理-目录 3.1 叠加原理 3.2 对偶原理 3.3 唯一性定理 3.4 镜像原理 3.6 等效原理 3.7 感应定理 3.5 互易定理 3.8 惠更斯定理 3.9 巴比涅互补原理
唯一性定理的核心思想 15 电子科技大学计算电磁学及其应用团队，CEMLAB ab /956 8,40 8,4,O 龙，五 E,且 某区域(S面的内部或外部)方程（含源、媒质参数） 及边界条件（切向电场或切向磁场)确定，则该区域内电 磁场唯一确定。 15
Computational Electromagnetics Laboratory, UESTC 15 电子科技大学计算电磁学及其应用团队，CEMLAB 15 i M i J S E H, 唯一性定理的核心思想 , , 某区域（ S面的内部或外部 ）方程（含源、媒质参数 ） 及边界条件 （切向电场或切向磁场 ）确定，则该区域内 电 磁场唯一确定 。 i M i J S E H, , ,
3.4镜像原理 16 电子科技大学计算电磁学及其应用团队，CEMLAB Lab 1956 基础：点电荷和点磁荷的镜像原理 无限大PEC . +q 0 2 无限大PEC *qm +qm +qm 磁荷 16
Computational Electromagnetics Laboratory, UESTC 16 电子科技大学计算电磁学及其应用团队，CEMLAB 16 3.4 镜像原理 基础：点电荷和点磁荷的镜像原理 + q 无限大PEC + q -q + q m 无限大PEC 磁荷 + q m +q m