■但是，对于非稳恒电路，例如电容器中， 这时只有电荷守恒定律成立，即 dt 将式∯D-s,=川Pdr代入上式得 Dn 即 +四-0
■但是，对于非稳恒电路，例如电容器中， 这时只有电荷守恒定律成立，即 将式 代入上式得 即 0 0 0 S dq d dt j S 0 0 S S d d d dt j S D S 0 0 S V d q dV D S 0 ( ) 0 S d t D j S
∂D 于是，他定义了位移电流密度：j。≡ 8t 便得 ∯(。+ja)·aS=0 这是电荷守恒定律在非稳恒电流情况下成立的结 果，它保证了 ∮H=。+j)S 的右边积分值的唯一性。 于是产生了新的环路定理(10-1-4)，它是电 荷守恒定律和位移电流假说与毕奥一萨伐尔定律 的结果
于是，他定义了位移电流密度： 便得 这是电荷守恒定律在非稳恒电流情况下成立的结 果，它保证了 的右边积分值的唯一性。 于是产生了新的环路定理(10-1-4)，它是电 荷守恒定律和位移电流假说与毕奥—萨伐尔定律 的结果。 d t D j 0 ( ) 0 d S d j j S 0 ( ) C d C S d d H l j j S
位移电流的物理意义（电路中演示)： 特别是随时间变化的电场和极化电流与传导 电流一样能产生磁场，这是它们的共同点
n 位移电流的物理意义（电路中演示）： 特别是随时间变化的电场和极化电流与传导 电流一样能产生磁场，这是它们的共同点。 d 0 t t t D E P j
由此得到电磁波在真空中传播的物理图像： 32 ?t 2t 器 电 电场 电杨 图10-1-1 电磁波存在的理论预言示意图
n 由此得到电磁波在真空中传播的物理图像： 图10-1-1 电磁波存在的理论预言示意图
位移电流与传导电流的区别： 1.产生的机理不同，位移电流并非自由电 荷的定向运动所产生，在真空和电介质 中也存在（如上面视频所演示)； 2.它不伴随焦耳热效应； 3.它与外磁场无安培力的关系
1. 产生的机理不同，位移电流并非自由电 荷的定向运动所产生，在真空和电介质 中也存在（如上面视频所演示）； 2. 它不伴随焦耳热效应； 3. 它与外磁场无安培力的关系。 位移电流与传导电流的区别：