电压和磁势平衡方程电磁物理量的正方向首先必须清楚：交流电量的E1u120uli方向与直流电量方向的区别：eeal正方向只是一种参考方中aN2N向，实际上是有相位差的。惯例正方向：原边以电压为参考，电流与电压相同，磁通与电流符合右螺旋定则，电势与磁通满足电磁感应定律一一注意电势方向为：从低电位指向高申位。由于电磁感应定律中有个负号，所以变成从高电位指向低电位。副边则以电势为参考
二、电压和磁势平衡方程 首先必须清楚：交流电量的 方向与直流电量方向的区别： 正方向只是一种参考方 向，实际上是有相位差的。 惯例正方向：原边以电压为参考，电流与电压相 同，磁通与电流符合右螺旋定则，电势与磁通满足电 磁感应定律——注意电势方向为：从低电位指向高电 位。由于电磁感应定律中有个负号，所以变成从高电 位指向低电位。副边则以电势为参考 。 电磁物理量的正方向
电压平衡方程原边电压平衡方程根据基尔霍夫电压定律直接列出一—P.14.式（2-2-6），其中：E.1 = - j IiX。1满足电磁感应定律NiΦo1N2Φa2i绕组电势E，不采用电12d-R1抗表示是因为带铁心线圈ealR2ea2uieie2uat的电抗为非线性的，不是N2N1常数，只有进行小范围线性处理后才能采用电抗X小范围线性处理：在工作点附近进行。表示。注意：电势此时的性质是被当作电压降处理（电抗压降）
原边电压平衡方程根据基尔霍夫电压定律直接列 出——P.14.式（2-2-6），其中： Ėσ1 = - j İ 1 Xσ1 —— 满足电磁感应定律 绕组电势 Ė 1不采用电 抗表示是因为带铁心线圈 的电抗为非线性的，不是 常数，只有进行小范围线 性处理后才能采用电抗X 1 表示。 小范围线性处理：在工 作点附近进行。 注意：电势此时的性质是被当作电压降处理(电抗压降)。 电压平衡方程