1.1气体分子动理论 这种联系压力、体积和温度三者间的关系式称 为状态方程式。我们把在任何压力任何温度下 都能严格遵从pV=nRT的气体叫做理想气体。 此式又叫做理想气体的状态方程式。 理想气体实际上是一个科学的抽象概念，客 观上并不存在，它只能看作是实际气体在压 力很低时的一种极限状况。 2025/1/12
2025/1/12 这种联系压力、体积和温度三者间的关系式称 为状态方程式。我们把在任何压力任何温度下 都能严格遵从pV = nRT的气体叫做理想气体。 此式又叫做理想气体的状态方程式。 理想气体实际上是一个科学的抽象概念，客 观上并不存在，它只能看作是实际气体在压 力很低时的一种极限状况。 1.1 气体分子动理论
气体分子动理论的基本公式 为进一步说明为什么理想气体的P、V、T之间 会具有pV=nRT这样简单的关系，人们根据对 宏观现象的认识，提出了分子运动的微观模型， 然后根据所设想的运动模型来推导运动的规律。 如果据此所推出的结论与实验事实相符，则说 明所设想的模型是合理正确的，经反复考验修 正后，即可上升为理论。 2025/1112
2025/1/12 为进一步说明为什么理想气体的P、V、T之间 会具有pV = nRT这样简单的关系，人们根据对 宏观现象的认识，提出了分子运动的微观模型， 然后根据所设想的运动模型来推导运动的规律。 如果据此所推出的结论与实验事实相符,则说 明所设想的模型是合理正确的,经反复考验修 正后,即可上升为理论。 一 . 气体分子动理论的基本公式
气体分子动理论的基本公式 1、气体分子运动的微观模型（动理论）P10-1 (1)气体是大量分子的集合体。相对于分子与分 子间的距离以及整个容器的体积来说，气体分 子本身的体积是很小的，可以忽略不计，因此 常可以将气体分子当作质点来处理。 (2)气体分子不断地作无规则的运动，均匀分布 在整个容器之中。 (3)分子彼此的碰撞以及分子与器壁的碰撞是完 全弹性的（即在碰撞前后总动量不损失） 2025/1/12
2025/1/12 1、气体分子运动的微观模型(动理论)P10-11 (1)气体是大量分子的集合体。相对于分子与分 子间的距离以及整个容器的体积来说，气体分 子本身的体积是很小的，可以忽略不计，因此 常可以将气体分子当作质点来处理。 (2)气体分子不断地作无规则的运动，均匀分布 在整个容器之中。 (3)分子彼此的碰撞以及分子与器壁的碰撞是完 全弹性的(即在碰撞前后总动量不损失）。 一 . 气体分子动理论的基本公式
气体分子动理论的基本公式 2、气体分子动理论的基本方程式 根据气体分子动理论（微观模型）所导出的基本方 程式 PV=1/3mNμ2（推导过程P11-14) 式中P:是N个分子与器壁碰撞后所产生的总效应， 具有统计平均的意义；：根均方速率，是一个微观 量的统计平均值，它不能由实验直接测量。 P和V:可以直接由实验量度的宏观量。 因此式PV=13mNμ2是联系宏观可测量与微观不可测 量之间的桥梁。 2025/1112
2025/1/12 2、气体分子动理论的基本方程式 根据气体分子动理论(微观模型)所导出的基本方 程式 PV=1/3mNμ2 (推导过程P11-14) 式中P：是N个分子与器壁碰撞后所产生的总效应， 具有统计平均的意义；μ：根均方速率，是一个微观 量的统计平均值，它不能由实验直接测量。 P和V：可以直接由实验量度的宏观量。 因此式 PV=1/3mNμ2是联系宏观可测量与微观不可测 量之间的桥梁。 一 . 气体分子动理论的基本公式
二、压力和温度的统计概念 1、压力的统计平均意义（压力定义见P12) (1)对于气体中的某一个分子来说，它与器壁的 碰撞是不连续的，而且它的速度也因分子间的 互相碰撞而不断地变化，所以个别分子与器壁 碰撞时，在单位时间、单位体积上所引起的动 量变化是起伏不定。但由于气体是大量分子的 集合，尽管个别分子的动量变化起伏不定，但 是平均压力却是一个定值，并且是一个宏观可 测的物理量。 2025/1/12
2025/1/12 二、压力和温度的统计概念 1、压力的统计平均意义(压力定义见P12) (1)对于气体中的某一个分子来说，它与器壁的 碰撞是不连续的，而且它的速度也因分子间的 互相碰撞而不断地变化，所以个别分子与器壁 碰撞时，在单位时间、单位体积上所引起的动 量变化是起伏不定。但由于气体是大量分子的 集合，尽管个别分子的动量变化起伏不定，但 是平均压力却是一个定值，并且是一个宏观可 测的物理量