第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 由电磁学知在均匀外磁场中受到的力前言 矩为 经典表达 式 L力矩=1XB 量子表达 式 另一方面,由理论力学得 °角动量取原 dL L力矩 B dt 子物理学 back3next多目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 → B → 由电磁学知 在均匀外磁场 中受到的力 矩为 L B → → → 力矩 = 另一方面，由理论力学得 d L L B dt → → → → 力矩 = = 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 将=-rL代入得 前言 rux B dt 经典表达 式 令=rB4=0x(1) 量子表达 式 Q的物理意义:与B同向 角动量取[原 沿“轨道”切向,如下一页图所示。 子物理学 back3next多目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 r L → → = − d r B dt → → → 将 代入得 = − r B → → d dt → → → 令 = （1） → → B → d dt → 的物理意义： 与 同向 则 沿“轨道”切向，如下一页图所示。 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 (1)式的标量形式为 前言 经典表达 o atousin 0=Q(usin O) 式 量子表达 另一方面,设在d时间内旋 式 进角度d °角动量取原 则把式d= sin ed 子 代入上式得 物 理 back3next多目录结束
在dt时间内旋 进角度 第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 (1)式的标量形式为 sin ( sin ) d dt = = → d 另一方面，设 d d = sin d dt = 则把式 代入上式得 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 轨道磁矩的量子表达式 前言 1量子力学关于轨道角动量的计算结果 经典表达 式 根据量子力学的计算,角动量L是量 量子表达 子化的,这包括它的大小和空间取向都 式 是量子化的。 角动量取[原 量子力学的结论为 LVL(+1)h,L=m,h(1) 子物理学 back3next多目录结束
是量 子化的，这包括它的大小和空间取向都 是量子化的。 第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 轨道磁矩的量子表达式 1.量子力学关于轨道角动量的计算结果 根据量子力学的计算，角动量 L → 量子力学的结论为 L l l h = + ( 1) , L m h z l = （1） 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 式中称为角量子数,它的取值范围为 前言 经典表达 l=0,1,2 式 量子表达 m1称为轨道磁量子数 式 角动量取[原 当取定后,他的可能取值为 m=0,±1,+2,…士l 子物理学 back3next多目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 式中l 称为角量子数，它的取值范围为 l n = − 0,1, 2, , 1 … ml 称为轨道磁量子数 当l 取定后，他的可能取值为 0, 1, 2, m l l = … 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束