第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 即完整的徼观模型是: 前言 给定的n,有[个不同形状的轨道(C); 经典表达 式 确定的轨道有2+个不同的取向(m);量子表达 式 当n,l,m都给定后,就给出了一个确 角动量取[原 定的状态; 所以我们经常说: (n,,m)描述了一个确定的态 子物理学 back3next多目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 即完整的微观模型是： 给定的n，有l 个不同形状的轨道（l ）； 确定的轨道有2l +1个不同的取向（ml ）； 当n ，l ，m 都给定后，就给出了一个确 定的状态； 所以我们经常说: （n ，l ，ml ）描述了一个确定的态。 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 对于氢原子,能量只与n有关,n给定后,前言 有n个,每一个有2+个m 经典表达 式 所以氢原子的一个能级E对应于n个不量子表达 同的状态,我们称这种现象为简并,相应式 的状态数称为能级E的简并度。 角动量取[原 子 物 理 back3next多目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 对于氢原子，能量只与n 有关，n 给定后， 有n 个l ，每一个l 有2l+1 个ml 所以氢原子的一个能级 En 对应于n2 个不 同的状态，我们称这种现象为简并，相应 的状态数称为能级 En 的简并度。 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 对于碱金属原子,能量与n,[有关,可见前言 相应的简并度比氢原子要低 经典表达 式 此外,三个量子数(n,,m)表示一个表达 Q量 状态,正好与经典物理中用(x,y,2)描角动量取原 述一个质点的状态相对应。 子 物 理 back3next多目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 对于碱金属原子，能量与n，l 有关，可见 相应的简并度比氢原子要低。 此外，三个量子数（n ，l ，ml ）表示一个 状态，正好与经典物理中用（x ，y ，z）描 述一个质点的状态相对应。 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 2.磁矩的表达式 前言 经典表达 式 把式L=√(+1)h代入式H=-rL 量子表达 式 得L的数值表示为 角动量取原 eh L (+1)(2) 2m 子物理学 back3next多目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 2.磁矩的表达式 L l l h = + ( 1) r L → → = − → 把式 代入式 得 的数值表示为 ( 1) 2 l eh rL l l m = − = − + （2） 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 又由式L=mh可得 前言 经典表达 在z方向的投影表达式为 式 量子表达 么=-Heh 式 2m m(3)。角动量取原 eh 通常令μB2m 称之为玻尔磁子。 子物理学 back3next多目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 L m h z l = → 又由式 可得 在 Z 方向的投影表达式为 2 lz z l eh rL m m = − = − （3） 通常令 2 B eh m = ，称之为玻尔磁子。 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束