第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 在电磁学中,我们曾经定义,闭合通电回前言 路的磁距为 经典表达 is n (1) 式 量子表达 式 °角动量取原 子物理学 back线ne3目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 在电磁学中，我们曾经定义，闭合通电回 路的磁距为 iS n → → = （1） 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 因此,原子中电子绕核转也必定与一个磁距前言 相对应,式中i是回路电流,S是回路面积 经典表达 式 为磁矩方向的单位矢量。设电子绕核运 动的频率为v,则周期为 量子表达 式 °角动量取原 依电流的定义式得 (2) 子物理学 T back3next多目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 n → 1 T v = 因此，原子中电子绕核转也必定与一个磁距 相对应，式中i是回路电流，S 是回路面积 为磁矩方向的单位矢量。设电子绕核运 动的频率为v，则周期为 依电流的定义式得 e i T = （2） 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 另一方面,图中阴影部分的面积为 前言 ds=-(rde 2a(=rO经典表达 式 T 量子表达 r a dt (mr2o)dl式 2 2m Jo 角动量取[原 dt 解得:S=L T (3) 子物理学 2m back3next多目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 ( ) 1 2 ds rd r = = 1 2 2 r d = 1 2 2 r dt 另一方面，图中阴影部分的面积为 0 T ds = 2 0 1 2 T r dt = 2 0 1 ( ) 2 T mr dt m 2 0 L T dt m = 解得： 2 T S L m = （3） 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 把(2)、(3)两式得到磁矩的大小为:前言 经典表达 e =iS L=rL 式 2 量子表达 式 称为旋磁比 2m 角动量取[原 考虑到与反向,写成矢量式为 子 物 理 u=-rl back3next多目录结束
第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 把（2）、（3）两式得到磁矩的大小为： = = iS 2 e L rL m = 2 e r m = 称为旋磁比 L → → 与 r L → → = − 考虑到 反向，写成矢量式为 (4) 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋 第一节:原子中电子轨道运动磁矩 磁矩在外磁场中将受到力矩的作用,力矩将◎前言 使得磁矩绕外磁场B的方向旋进 经典表达 式 我们将这种旋进称为拉莫尔进动。相应的频量子表达 率称为拉莫尔频率1下面我们来计算这式 个频率。 角动量取[原 子物理学 back3next多目录结束
绕外磁场 我们将这种旋进称为拉莫尔进动。相应的频 率称为拉莫尔频率 ，下面我们来计算这 个频率。 中将受到力矩的作用，力矩将 使得磁矩 第一节：原子中电子轨道运动磁矩 第三章：原子的精细结构：电子的自旋 B → → l v 磁矩在外磁场 B → 的方向旋进。 量子表达 式 前 言 经典表达 式 角动量取 向量子化 back next 目录 结束